2) magnetic spectra
磁谱
1.
The preliminary investigations about the magnetic spectra of perovskite La 0.
3MnO3多晶材料不同温度下磁谱的初步研究结果 。
2.
In this thesis wesystematically investigated the magnetic spectra of La_(0.
3)MnO_3纳米晶样品的磁谱。
3) magnetic permeability spectra
磁谱
1.
Studies on fabrication and magnetic permeability spectra of AgNbFeB nano-crystalline film;
AgNbFeB纳米微晶薄膜材料的制备及磁谱特性研究
2.
The influence of Mo content on the magnetic permeability spectra of Fe 82Nb 7-xMo xB 10Cu 1(x=0,1,3,5)nanocrystalline soft magnetic alloys was studied in the frequency range of 1kHz to 1MHz.
在磁谱中观测到随着Mo含量的增加 ,弛豫频率线性地上升。
4) permeability spectra
磁谱
1.
To realize the goal of the real and imaginary part of permeability being above 10 at 2 GHz,influences of saturation magnetization Ms,anisotropy field Hφ and Hθ and damping parameter α on the permeability spectra of Co2Z hexagonal ferrites were analyzed theoretically,based on the Landau-Lifshitz theory.
以2GHz频率下材料磁导率的实部、虚部均大于10为研究目标,对Co2Z型平面六角铁氧体材料,以磁导率理论计算表示式为基础,分析了饱和磁化强度Ms、面内各向异性场Hφ、面外各向异性场Hθ以及阻尼系数α对材料磁谱的影响。
5) electromagnetic spectrum
电磁频谱
1.
Based on the magnetotelluric (MT) theory, a technical law of high precision electromagnetic spectrum was illustrated.
基于大地电磁测深理论,阐述了高精度电磁频谱技术的方法原理,提出了在局部区域内勘探深度和电磁波频率可被看作具有线性关系,使得地层电阻率可以通过测深曲线进行对应。
2.
This paper discusses the question on the army-civilian electromagnetic spectrum monitoring network.
对军地之间开设电磁频谱联合监测网问题进行了探讨,提出了构建短波、卫星、超短波的军地之间电磁频谱联合监测网的网络结构,同时对电磁频谱联合监测网的组网技术和通信链路进行了分析。
6) NMR T2 distribution
核磁T2谱
补充资料：磁谱
在交变磁场作用下,磁性物质的磁导率μ（或磁化率ⅹ）成为复数，即μ=μ'jμ″(或ⅹ=ⅹ'jⅹ″),式中μ┡（或ⅹ┡）为实分量,μ″(或ⅹ″)为虚分量。实分量μ┡表示材料中磁能存储的程度，又称弹性或频散分量；虚分量μ″表示材料中磁能的损耗程度，又称非弹性或吸收分量。
在磁场很弱的情况下，磁性物质的起始磁导率μo或起始磁化率ⅹo)与磁场频率f的关系称为磁谱。在20世纪初，便开始了铁磁物质的高频磁性的研究，并提出了复数磁导率和磁谱的概念。随着无线电电子科学技术的迅速发展,对磁性材料高频特性的应用和研究日益增多,特别是铁氧体材料的发展及其广泛应用后，关于磁谱的研究和认识更加深入。附图是铁氧体等非金属磁性材料的磁谱示意图。
一般说来，物质的磁性与外加磁场频率有密切关系，例如磁后效、磁弛豫、磁共振等。这些现象属于广义磁谱的范畴。通常所说的磁谱是指起始磁导率 μo与外加磁场频率 f的关系。产生磁谱特性的机制因频段不同而异，根据图可以把磁谱分为三个区域：低频区、高频区和超高频区。
低频区（<106赫）磁谱。非金属磁性材料的磁导率实分量一般在这频区变化不大（对于金属磁性材料就有显著的变化），虚分量μ″的数值也很小。如果强磁体尺寸与电磁场在其中的波长相近（其中μo、εo、μ、ε分别为真空和媒质中的磁导率和介电常数），则会在强磁体中产生驻波，因而产生尺寸共振。这是图中曲线上有时在低频处出现μ″吸收峰(1)和μ┡频散(1)的原因。在设计低频磁性器件时，必须避免磁芯的尺寸共振。
高频区（约106～108赫）磁谱。磁导率实分量μ┡随频率上升而很快下降，虚分量μ″出现最大值。这一段磁谱的机制在一般情况下主要是畴壁共振和弛豫。
超高频区（108～1010赫）磁谱。其特征是磁导率 μ┡和μ″表现强烈频散和吸收（曲线中 3）。产生这段磁谱的主要机制为内部退磁场或磁晶各向异性有效场（见磁各向异性）引起的自然共振。一般在频率f＞1010赫时，μ┡已趋近于1。
对于一些亚铁磁性(见铁氧体)和反铁磁性材料，在频率高于1011赫时,还可能由内部交换场引起自然交换共振的频散和吸收。
在磁场很弱的情况下，磁性物质的起始磁导率μo或起始磁化率ⅹo)与磁场频率f的关系称为磁谱。在20世纪初，便开始了铁磁物质的高频磁性的研究，并提出了复数磁导率和磁谱的概念。随着无线电电子科学技术的迅速发展,对磁性材料高频特性的应用和研究日益增多,特别是铁氧体材料的发展及其广泛应用后，关于磁谱的研究和认识更加深入。附图是铁氧体等非金属磁性材料的磁谱示意图。
一般说来，物质的磁性与外加磁场频率有密切关系，例如磁后效、磁弛豫、磁共振等。这些现象属于广义磁谱的范畴。通常所说的磁谱是指起始磁导率 μo与外加磁场频率 f的关系。产生磁谱特性的机制因频段不同而异，根据图可以把磁谱分为三个区域：低频区、高频区和超高频区。
低频区（<106赫）磁谱。非金属磁性材料的磁导率实分量一般在这频区变化不大（对于金属磁性材料就有显著的变化），虚分量μ″的数值也很小。如果强磁体尺寸与电磁场在其中的波长相近（其中μo、εo、μ、ε分别为真空和媒质中的磁导率和介电常数），则会在强磁体中产生驻波，因而产生尺寸共振。这是图中曲线上有时在低频处出现μ″吸收峰(1)和μ┡频散(1)的原因。在设计低频磁性器件时，必须避免磁芯的尺寸共振。
高频区（约106～108赫）磁谱。磁导率实分量μ┡随频率上升而很快下降，虚分量μ″出现最大值。这一段磁谱的机制在一般情况下主要是畴壁共振和弛豫。
超高频区（108～1010赫）磁谱。其特征是磁导率 μ┡和μ″表现强烈频散和吸收（曲线中 3）。产生这段磁谱的主要机制为内部退磁场或磁晶各向异性有效场（见磁各向异性）引起的自然共振。一般在频率f＞1010赫时，μ┡已趋近于1。
对于一些亚铁磁性(见铁氧体)和反铁磁性材料，在频率高于1011赫时,还可能由内部交换场引起自然交换共振的频散和吸收。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条