1) Second Virial Coefficient
第二维里系数
1.
Second Virial Coefficient of Alkanes and Molecular Topology;
饱和烷烃第二维里系数与分子的拓扑
2.
By applying Feynman path integral method,the second virial coefficient of an ideal and of an interaction anyon gas in a magnetic field are calculated directly in the paper.
用费曼路径积分方法直接计算外磁场中理想任意子气体和相互作用任意子气体的第二维里系数。
2) The second virial coefficient
第二维里系数
1.
The second virial coefficient and the state equation of nonideal gases;
非理想气体的第二维里系数及物态方程
2.
The calculation of the second virial coefficient of dipolar hard sphere fluids;
偶极硬球流体第二维里系数的计算
3.
The second virial coefficients ha v e been obtained from the potential in the range of 650to4500K(Table 2 ).
46×10-2J·m-2,在650～4500K温度范围内计算了C60分子的第二维里系数,研究了C60面心立方晶体的晶格振动,并计算得到了晶格振动的态密度分布,还利用该作用势研究了不同晶型时C60晶体的稳定性。
3) Berthelot second virial coefficient
Berthelot第二维里系数
1.
Based on the theory of mechanical energy conservation,a compressible non-Newton fluid flowing ordinary differential equation on pressure is found by deducing and simplifying the academic formulas with considering the pressure gradient of acceleration,consummating the state equation of foam by using Berthelot second virial coefficient,and logical assumptions.
基于机械能守恒原理,考虑加速度压力梯度项,以Berthelot第二维里系数完善了泡沫流体的状态方程,结合了合理的假设,通过对理论公式推导和化简,得到了非牛顿流体可压缩流动的关于压力的常微分方程。
4) osmotic second virial coefficient
渗透第二维里系数
1.
The osmotic second virial coefficients for BSA were calculated from the osmotic-pressure data.
测量了牛血清蛋白不同pH值和不同离子强度NaCl水溶液中的渗透压 ,计算了渗透第二维里系数 ,按照Prausnitz提出的分子热力学模型计算了蛋白质之间的静电排斥能、色散吸引能和离子排斥体积产生的吸引势能 ,并对这三种势能与溶液pH值和离子强度的变化关系进行讨论。
5) the second acoustic Virial coefficient
第二音速维里系数
1.
Speed of sound, ideal gas heat capacity and the second acoustic Virial coefficient have been experimentally studied for 1,1,1 trifluoroethane (HFC143a),which is a new refrigerant to substitute chlorodifluoromethane(HCFC22) and/or dichlorodifluoromethane(CFC12).
根据实验数据 ,由热力学关系式得到了HFC143a的理想气体比定压热容和第二音速维里系数等热力学性质 ,同时根据现有的高精度实验数据拟合了HFC143a的理想气体比热方程 。
6) first virial coefficient
第一维里系数
补充资料：维里系数
实际气体状态方程级数展开式中的诸系数。它描述实际气体对理想气体偏离的程度。R.玻意耳在1662年由实验上发现，当温度固定时气体的压强和体积的乘积是一个常数
，
(1)
常数C的值同温度有关。1679年 E.马略特也得到了这个结论，式(1)称为玻意耳-马略特定律。但是，之后许多实验表明,气体的性质都在不同程度上偏离玻意耳-马略特定律，压强越低，这种偏离越小，只有当压强趋近于零的极限情形下，玻意耳－马略特定律才是完全正确的。这种气体称为理想气体。一般情况下，实际气体的性质接近理想气体，而在压强趋于零时完全变为理想气体。
为了描述实际气体，H.开默林－昂内斯于1901年把一摩尔的实际气体状态方程表示成
， (2)
或
。 (3)
上述A、B、C、D、...或A、B┡、C┡、D┡、...就分别称为第一、第二、第三、第四、......维里系数，它们都是温度的函数。当压强趋于零(或体积趋于无穷大)时,A＝RT(R是摩尔气体常数)，于是上面两式就变成玻意耳-马略特公式。各个维里系数都可由实验测定。实验表明，维里系数A、B、C、D、...或A、B┡、C┡、D┡、...依次减小得很快，在实际应用上只需前两、三项就够了。
统计物理学认为，实际气体对理想气体的偏离是由于粒子之间的相互作用引起的。应用统计方法可以研究非理想气体的性质。先把巨配分函数的对数展成级数，再根据它同压强、温度和体积的关系即可求得级数形式的实际气体物态方程。这种方法适合于温度不太低或密度不太高的系统，也就是说适用于对理想气体稍有偏离的气体系统，并只考虑粒子间的二体相互作用。由此可以得到压强p按比容的倒数1/v的维里展开
这就是实际气体的状态方程式,是压强按粒子数密度(即1/υ)的幂级数展开式。式中b1、（-b2）、（4b2-2b3）、 为第一、第二、第三、第四、......维里系数，它们是同集团积分bι(V,T)(l=1,2,3,...集团中的点数)在V趋于无穷大时的极限值b1、b2、b3、b4、...相联系的（见集团展开）。
，
(1)
常数C的值同温度有关。1679年 E.马略特也得到了这个结论，式(1)称为玻意耳-马略特定律。但是，之后许多实验表明,气体的性质都在不同程度上偏离玻意耳-马略特定律，压强越低，这种偏离越小，只有当压强趋近于零的极限情形下，玻意耳－马略特定律才是完全正确的。这种气体称为理想气体。一般情况下，实际气体的性质接近理想气体，而在压强趋于零时完全变为理想气体。
为了描述实际气体，H.开默林－昂内斯于1901年把一摩尔的实际气体状态方程表示成
， (2)
或
。 (3)
上述A、B、C、D、...或A、B┡、C┡、D┡、...就分别称为第一、第二、第三、第四、......维里系数，它们都是温度的函数。当压强趋于零(或体积趋于无穷大)时,A＝RT(R是摩尔气体常数)，于是上面两式就变成玻意耳-马略特公式。各个维里系数都可由实验测定。实验表明，维里系数A、B、C、D、...或A、B┡、C┡、D┡、...依次减小得很快，在实际应用上只需前两、三项就够了。
统计物理学认为，实际气体对理想气体的偏离是由于粒子之间的相互作用引起的。应用统计方法可以研究非理想气体的性质。先把巨配分函数的对数展成级数，再根据它同压强、温度和体积的关系即可求得级数形式的实际气体物态方程。这种方法适合于温度不太低或密度不太高的系统，也就是说适用于对理想气体稍有偏离的气体系统，并只考虑粒子间的二体相互作用。由此可以得到压强p按比容的倒数1/v的维里展开
这就是实际气体的状态方程式,是压强按粒子数密度(即1/υ)的幂级数展开式。式中b1、（-b2）、（4b2-2b3）、 为第一、第二、第三、第四、......维里系数，它们是同集团积分bι(V,T)(l=1,2,3,...集团中的点数)在V趋于无穷大时的极限值b1、b2、b3、b4、...相联系的（见集团展开）。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条