1) infinite length ceramic cylinder
无限长陶瓷圆柱体
1.
The formula of critical temperature differences, which induces the critical stress at the surface of infinite length ceramic cylinder, was obtained.
通过求解第三类边界条件下无限长圆柱体的瞬态温度场及瞬态热应力场 ,研究了陶瓷圆柱体的抗热冲击行为 ,建立了引起无限长陶瓷圆柱体表面临界热应力的临界温差表达式 ,并以此作为陶瓷圆柱体的抗热震参数。
2) infinite cylinder
无限长圆柱
3) an finite FFS cylindrical shell
无限长FFS圆柱壳体
4) infinite cylindrical shells
无限长圆柱壳
1.
Sound radiation from fluid-loaded infinite cylindrical shells with rings,bulkheads and longitudinal stiffeners;
环肋、舱壁和纵骨加强的无限长圆柱壳在水下的声辐射特性
5) Wave theory for infinitely long clinder
无限长圆柱理论
6) finite cylinder
有限长圆柱体
1.
The backscattering and forward sca-ttering functions of finite cylinders with hemispheroidal end caps,which have different ratio of length to width or different geometric end caps,were calculated.
以两端有半椭球顶的有限长圆柱体为例,分别计算了具有不同长宽比或者是不同端部几何形状的有限长圆柱体的反向散射和前向散射函数。
补充资料：横向磁场中的空心超导圆柱体（hollowsuperconductingcylinderinatransversalmagneticfield）
横向磁场中的空心超导圆柱体（hollowsuperconductingcylinderinatransversalmagneticfield）
垂直于柱轴（横向）磁场H0中的空心超导长圆柱体就其磁性质讲是单连通超导体。徐龙道和Zharkov由GL理论给出中空部分的磁场强度H1和样品单位长度磁矩M的完整解式，而在`\zeta_1\gt\gt1`和$\Delta\gt\gt1$条件下为：
$H_1=\frac{4H_0}{\zeta_1}sqrt{\frac{\zeta_2}{\zeta_1}}e^{-Delta}$
$M=-\frac{H_0}{2}r_2^2(1-\frac{2}{\zeta_2})$
这里r1和r2分别为空心柱体的内、外半径，d=r2-r1为柱壁厚度，ζ=r/δ(r1≤r≤r2)，Δ=d/δ，δ=δ0/ψ，δ0为大样品弱磁场穿透深度，ψ是有序参量。显然此时H1→0，M→-H0r22/2，样品可用作磁屏蔽体。当$\zeta_1\gt\gt1$，$\Delta\lt\lt1$时，则
H1=H0/(1 ζ1Δ/2)，
M=-H0r23[1-(1 ζ1Δ/2)-1]。
若$\zeta_1\Delta\gt\gt1$，则$H_1\lt\ltH_0$或H1≈0。所以，虽然$d\lt\lt\delta$，但磁场几乎为薄壁所屏蔽而难于透入空心，称ζ1Δ/2为横向磁场中空心长圆柱体的屏蔽因子。当$\zeta_1\Delta\lt\lt1$时，则H1≈H0，磁场穿透薄壁而均进入空腔，失去屏蔽作用，此时M≈0。类似于实心小样品，由GL理论可求出薄壁样品的临界磁场HK1，HK，HK2和临界尺寸等。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条