1) continuity equation of pneumodynamics
气体力学连续方程
2) aerodynamical equation
气体动力学方程
1.
Based on the equivalence between the aerodynamical equation and the shallow water long wave equation, the lattice Boltzmann method is proposed to simulate the shallow water wave equation.
Ｌａｔｔｉｃｅ Ｂｏｌｔｚｍａｎｎ Ｍｅｔｈｏｄ（ＬＢＭ）可用于计算气体动力学方程，通过浅水长波方程与气体动力学方程的比拟，可得到计算浅水长波方程的ＬＢＭ。
3) Fluid continuous equation
流体连续方程
4) continuum mechanics of textured polycrystals
连续体力学法
1.
The characteristics of two calculating methods which are continuum mechanics of textured polycrystals (CMTP) method and crystallographic method for plastic strain ratio ( r value) in body cubic crystal (BCC) monocrystal were analyzed through comparisons.
经过比较 ,分析了目前广泛使用的体心立方单晶体塑性应变比的两种计算方法连续体力学法和晶体力学方法的特点·并对晶体力学法提出了改进措施 ,即考虑拉伸过程中体心立方晶体 3个滑移系临界分切应力的差别 (3个滑移系临界分切应力τ{ 110 }〈111〉:τ{ 112 }〈111〉:τ{ 12 3 }〈111〉的比值为 1∶1。
2.
Following the principle of continuum mechanics of textured polycrystals,the r values of iron monocrystalline in common orientations are calculated starting directly with the stress tensor.
遵循连续体力学法的原则，直接从拉伸样品的应力张量（应力偏张量）入手计算了铁单晶常见取向的ｒ值。
5) Axioms of continuum mechanics
连续体力学公理
6) discontinuous rock mechanics
非连续岩体力学
补充资料：连续方程
质量守恒定律（见质量）在流体力学中的具体表述形式。它的前提是对流体采用连续介质模型，速度和密度都是空间坐标及时间的连续、可微函数。
密度不变的流体通过横截面积A并随空间坐标s变化的〔即A＝A(s)〕一维定常流〔即流速U(s)对于确定的s值不随时间t改变的情形〕的连续方程最简单：
AU＝常数，
式中 U为流速。例如"过堂风"的流速大是因为夹道的横截面积小。
密度ρ发生显著变化的一维定常流的连续方程是：AρU＝常数，
对于密度 ρ发生显著变化的一维不定常流，考虑两个相隔不远的横截面，则流进第一个横截面的流体比流出第二个横截面的流体多出的质量就积累在这两个横截面之间，因而引起两个横截面之间流体密度ρ 随时间的增长。质量守恒要求：
对于三维不定常流，用 x、y、z表示空间直角坐标，用u、v、w作为质点的速度U 的分量，则
或用矢量分析的符号缩写成：
通过激波或两种不同密度的流体的交界面，由于ρ和U都不连续,上述方程不再适用，质量守恒定律具有另外的形式。
密度不变的流体通过横截面积A并随空间坐标s变化的〔即A＝A(s)〕一维定常流〔即流速U(s)对于确定的s值不随时间t改变的情形〕的连续方程最简单：
AU＝常数，
式中 U为流速。例如"过堂风"的流速大是因为夹道的横截面积小。
密度ρ发生显著变化的一维定常流的连续方程是：AρU＝常数，
对于密度 ρ发生显著变化的一维不定常流，考虑两个相隔不远的横截面，则流进第一个横截面的流体比流出第二个横截面的流体多出的质量就积累在这两个横截面之间，因而引起两个横截面之间流体密度ρ 随时间的增长。质量守恒要求：
对于三维不定常流，用 x、y、z表示空间直角坐标，用u、v、w作为质点的速度U 的分量，则
或用矢量分析的符号缩写成：
通过激波或两种不同密度的流体的交界面，由于ρ和U都不连续,上述方程不再适用，质量守恒定律具有另外的形式。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条