1) Relative reduced partition function ratio(s/s')f
相对约化配分函数比(s/s')f
2) (F,ρ)_s-Convex functions
(F,ρ)s-凸函数
3) relativistic partition function
相对论配分函数
4) relative S-C0-sufficiency
相对S-C0-充分
1.
In this paper we shall give the definitions of relative complex analytic function germs;relative S-C0-sufficiency;C0-sufficiency;V-sufficiency,and point out some differences between the relative.
本文给出相对复解析函数芽;相对S-C0-充分;C0-充分与V-充分的定义,并指出复函数芽截断的相对S-C0-充分性与实函数芽截断的相对S-C0-充分性的区别。
2.
In this paper we shall study the relative S-C0-sufficiency of jets of complex function germs.
研究复函数芽截断的相对S-C0-充分性,将原有的复函数芽截断的C0-充分性推广到复函数芽截断的相对S-C0-充分性,并得出相对S-C0-充分性的判别方法。
5) s-function
S函数
1.
Development of S-Function Driver Model of xPC Target Under Simulink/RTW;
Simulink/RTW下xPC Target的S函数驱动模块开发
2.
Emulation model of asynchronous motor in S-Function;
异步电动机仿真模型的S函数实现
3.
S-function realization of the position of ship-swaying filter simulation;
船摇位置滤波仿真的S函数实现
6) S function
S函数
1.
Application of S Function in Constructing the Nonlinear Dynamic Model of Hydro Turbine;
S函数在水轮机非线性动态建模中的应用研究
2.
The principle and simulation processes of the S function were introduced firstly.
首先介绍了S函数的工作原理及仿真流程,然后通过举例说明了三种S函数的编写方法。
3.
The realization of a fuzzy controller is based on the S function in Simulink.
0里Real Time Windows Target,并在Simulink平台中开发S函数的模糊控制算法,从而实现了基于MATLAB的实时模糊控制系统。
补充资料：配分函数
同统计分布密切相关的、反映系统热力学性质的特征函数。
对正则分布,系统具有确定的粒子数N、温度T和体积V。 于是, 系统处在能级Ei上的几率是 ，其中Z就是配分函数。它等于，式中 Ωi表示能级 Ei上的简并度；，k是玻耳兹曼常数。或者，系统处在量子态 s上的几率是则配分函数是。这里对所有的量子态求和。
过渡到准经典情形，在Γ相空间（见相宇）有
，而
，
其中是 Γ相空间的体元，p、q分别表示广义动量和广义坐标，h是普朗克常数,f是一个粒子的自由度数目。
对巨正则分布,系统具有确定的温度,体积和化学势时处在N和Es上的几率是,其中，而Ξ 称巨配分函数，它等于。
过渡到准经典情形的表式为
，
，
并且以 T、V、μ为独立变量的巨热力势Ω可由巨配分函数决定如下，它是特征函数。
由巨正则分布过渡到近独立粒子的费密系和玻色系时，其中, 式中的gi是单粒子能级εi上的简并度，正负号分别对应费密子或玻色子。设Ni是εi上的粒子占据数，则平均占据数嚺i由公式所给，可得
，
是费密或玻色分布，而在量子态p上的平均粒子数是
，
当eα>>1时，过渡到玻耳兹曼分布情形
和，
其中配分函数,称为单粒子的配分函数。在准经典情形中,μ相空间的粒子数密度分布是,其配分函数为，其中dpdq=dp1...dpfdq1...dqf是μ相空间的体积元。
可以证明，求出配分函数后，一切热力学函数都能够完全确定。配分函数使统计物理学同热力学建立了联系。
对正则分布,系统具有确定的粒子数N、温度T和体积V。 于是, 系统处在能级Ei上的几率是 ，其中Z就是配分函数。它等于，式中 Ωi表示能级 Ei上的简并度；，k是玻耳兹曼常数。或者，系统处在量子态 s上的几率是则配分函数是。这里对所有的量子态求和。
过渡到准经典情形，在Γ相空间（见相宇）有
，而
，
其中是 Γ相空间的体元，p、q分别表示广义动量和广义坐标，h是普朗克常数,f是一个粒子的自由度数目。
对巨正则分布,系统具有确定的温度,体积和化学势时处在N和Es上的几率是,其中，而Ξ 称巨配分函数，它等于。
过渡到准经典情形的表式为
，
，
并且以 T、V、μ为独立变量的巨热力势Ω可由巨配分函数决定如下，它是特征函数。
由巨正则分布过渡到近独立粒子的费密系和玻色系时，其中, 式中的gi是单粒子能级εi上的简并度，正负号分别对应费密子或玻色子。设Ni是εi上的粒子占据数，则平均占据数嚺i由公式所给，可得
，
是费密或玻色分布，而在量子态p上的平均粒子数是
，
当eα>>1时，过渡到玻耳兹曼分布情形
和，
其中配分函数,称为单粒子的配分函数。在准经典情形中,μ相空间的粒子数密度分布是,其配分函数为，其中dpdq=dp1...dpfdq1...dqf是μ相空间的体积元。
可以证明，求出配分函数后，一切热力学函数都能够完全确定。配分函数使统计物理学同热力学建立了联系。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条