1) texture evolution
织构演变
1.
The concept of texture configuration entropy is introduced into the computer simulation on texture evolution of polycrystalline films.
将织构组态熵的概念应用于沉积多晶薄膜织构演变的模拟研究，考虑薄膜沉积过程中晶体表面能各向异性及应变能各向异性的变化，建立了沉积薄膜晶体择优生长的定量模型；模拟了Al多晶薄膜沉积过程中晶体的生长规律，分析了织构演变的主要微观物理因素。
5) texture evolution
织构演化
1.
The classical plasticity theory does not accurately simulate the anisotropy and texture evolution of the polycrystalline BSCCO.
超导粉末B i2S r2C an-1CunO2n+1(BSCCO)的高致密度和强c-轴织构是形成B i-2223/A g高温超导带材较高临界电流密度的关键,传统的塑性理论很难模拟与预测晶体材料BSCCO的各向异性力学行为以及变形过程中的织构演化。
6) microstructure evolution
组织演变
1.
Microstructure Evolution of a New Biomedical Titanium Alloy with Aging Treatment;
新型生物钛合金时效处理组织演变
2.
Rheological behavior and microstructure evolution of continuous roll-casting process;
连续铸轧流变行为及其组织演变规律
3.
Continuous cooling transformation and microstructure evolution of 800MPa grade TRIP steel by simulating TSCR;
TSCR生产800MPa级TRIP钢的连续冷却相变及组织演变模拟
补充资料：变形织构
变形织构
deformation texture
类别按变形方式不同，变形织构可分为拉丝织构、挤压织构、锻造织构和轧制织构等;按织构类型可分为丝织构(线织构)、面织构和板织构等，它们分别用(uvw>、{入壳z}及{h走l}(uvw)密勒指数表示。(见织构) 金属的点阵结构不同，其变形织构也不同。feC金属的板织构有铜织构{112}(111)、S一织构{123}<634)、黄铜织构{011}(211)以及戈斯织构{011}<100)等;面织构有{110};丝织构有<111)和<10。)。bcc金属的滑移系多，变形织构较复杂，典型的板织构有{100}(011>、{112}(110)、{111}(ixZ)与{111}(110)等;面织构有凌112}，丝织构有(110)。hep金属典型的板织构有{0001}(1120》;面织构有{0001};丝织构有<1010>和<0001)。以上变形织构各组分的相对强弱受合金元素的性质和含量、晶粒大小和形状、晶界和相界特性、变形热力学条件以及应力应变状态等许多内外因素的影响和控制。如feC金属越纯或轧制温度较高(不发生动态再结晶)时，{212}(212)与{123}(634)组分越强，易形成“铜型”织构，如图1所示;相反，合金元素含量较高或轧制温度低或变形程度大时，{011}(Zn>与{。11}(10山组分强，其他组分弱，易形成“黄铜型”织构，如图2所示。有人认为，织构由“铜型”向“黄铜型”转化受交滑移控制，但越来越多的研究表明，上述织构类型的转化是由孪生变形引起的。 RD叠 强度水平最大9.7 0 .5 1 .0 2.0 3.0 5.0 7.0 图1工业纯铜的轧制织构 (轧制温度:室温，。~95%) 变形织构模型许多科学工作者致力于变形织构形成理论的研究，提出了许多塑性变形模型，主要有萨克斯(E.Saehs)模型和泰勒(G.1.Taylor)模型，其他模型基本上是由它们派生出来的。1928年萨克斯假RO圆 强度水平最大42 0 .5 1 .02(】3 0 5.()7.0 图2 H70黄铜的轧制织构 (轧制温度:室温;。~95%)定各晶粒的受力状态都等于样品的宏观受力状态，并假定各滑移系上临界分切应力re为常数，当滑移系上的分切应力达到几时，该滑移系启动。若已知外施应力状态内，则滑移系s上的分切应力代~二急内(i，j一i，2，3)。式中ij重复表示求和，m乙一n“，a‘b‘”a，，:‘”为滑移系s滑移平面的法向矢量;b闭为滑移方向矢量;a为应力张量内坐标系矢量;括号内字母重复表示不求和。该模型适用于单晶体的自由变形，按最大取向因子m补选取滑移系s。但该模型对多晶体来说，忽视了各晶粒之间变形的相互限制和协调，各晶粒之间会形成“孔洞”或“堆集”。一些研究者放松了晶体的变形只由最大取向因子选取滑移系的限制，或者规定了对变形体外形的限制。尽管这样，该模型难以描述多晶体的塑性变形。 1938年泰勒提出另一塑性变形模型，假定金属中各晶粒的变形状态与样品的宏观变形状态相同。根据该模型，又考虑体积守恒及d。，一令(m乙十”目’勺。
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参考词条