1) Phase detecting algorithm
相位测量算法
2) measured phase operator
测量相位算符
1.
The squeezing properties in a new kind of nonlinear coherent states are discussed via the measured phase operators introduced by Barnett and Pegg.
利用Barnett和Pegg提出的测量相位算符讨论了一种新的非线性相干态的压缩效应,得到了出现压缩的条件并给出了数值计算结果。
2.
Based on the uncertainty relation the squeezing effects of measured phase operators are introduced.
利用Barnett和Pegg提出的测量相位算符 ,在测不准关系基础上给出测量相位算符压缩的二类定义 ,讨论了粒子数叠加态中测量相位算符的压缩情况 。
3.
The phase fluctuations and higher order fluctuations in odd and even coherent states have been discussed via the measured phase operators introduced by S.
利用Ｂａｒｎｅｔｔ和Ｐｅｇｇ提出的测量相位算符讨论了奇偶相干态中的相位涨落及其高阶涨落。
3) measured phase operators
测量相位算符
1.
Its squeezing properties are discussed via the measured phase operators introduced by Barnett and Pegg.
构造了有限维希尔伯特空间非简谐振子广义相干态,利用了Barnett和Pegg提出的测量相位算符,讨论了该量子态的测量相位算符的压缩效应,给出了压缩条件与参数之间的关系,理论计算表明该量子态存在测量相位算符的压缩效应。
2.
The squeezing properties in the superposition state of the vacuum state and the coherent state are studied by using the measured phase operators introduced by Barnett S M and Pegg D T.
利用B arnett和Pegg提出的测量相位算符研究了真空态与相干态的叠加态中测量相位算符的压缩效应,讨论了叠加参数p、相干参数(R,θ)对压缩特性的影响。
3.
The properties of the phase squeezing in even and odd coherent states of a finite-dimensional Hibert space have been studied via the measured phase operators introduced by Barnett S M and Pegg D T.
T提出的测量相位算符 ,研究有限维偶奇相干态中测量相位压缩性质。
4) measurement phase operator
测量相位算符
1.
The spueezing properties in a new kind of even and odd nonlinear coherent states are discussed via the measurement phase operators introduced by Barnett S M and Pegg D T.
利用Barnett和pegg提出的测量相位算符讨论了一种新的偶奇非线性相干态的压缩效应。
6) pulse phase thermography
脉冲位相测量法
补充资料：相位
相位
Phase
相位(phase)从任意时间原点算起，在某一时刻所测到的一┌───┐│\/ │├───┤│ \/ ││/叹丁 │├───┤│又/ │└───┘时间一)正弦波的相位意义图解。在波动l与波动2间的相位差护称为相角.对于每一波，A为振幅，T为周期个周期的一部分称为相位，经过这部分一种周期量(诸如交变电流、振动等)的时间变量已经变动，在正弦式变化的量的情况下，通常假定时间原点为该量从负方向到正方向通过零点时的时刻。习惯上总是选择时间原点使时间的分数那一部分小于1周期。 在比较两个随时间变化的量在给定时刻的相位关系时，通常假定其中一个量的相位为零，而另一个量的相对于第一个量的相可以用一个周期的一部分(即第二个量要变化到它本身的零值所必须经历的时间)来描述(参见图解)。在这一情况下，周期的一部分通常以角度来表达，即一个周期等于3600或2，弧度，因此在两个具有某一给定频率的正弦波中，如果第二个波相对于第一个波在时间上必须移动l/4周期，才能达到一零值，那么这两个波就被说成是90“或二/2弧度异相。参阅“正弦波”(s inewave)条。 [加洛韦(W.J.Galloway)撰〕
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参考词条