1) Molecular ehermoclynamic movement
分子热运动
2) Molecular motion
分子运动
1.
Study of the molecular motion in swollen AB-crosslinked polymer by NMR;
核磁共振研究溶胀AB-交联聚合物中的分子运动
2.
On the basis of the exact solution of a MAS FID in two site exchange, the 13 C 1H spectra can be used to analyze molecular motion in solids.
发展了精确测量二维固体魔角旋转条件下碳氢偶极谱的方法 ,用以分析固体高分子分子运动 ,并给出了全同立构聚丙烯的实验
3.
The molecular motion of untreated chitosan,thermally dehydrated chitosan and glutaraldehydecrosslinked chitosan was studied using crosspolarization/magicangle spinning (CP/MAS) solid state 13C NMR technology.
用固体交叉极化/魔角旋转(CP/MAS)13CNMR测定了壳聚糖、热失水壳聚糖和戊二醛交联壳聚糖在固态下不同峰位13C的弛豫时间,对不同样品的不同峰位碳弛豫时间的大小进行了解释,并根据弛豫时间的测定值对这3种不同壳聚糖样品的分子运动状态进行了描述。
3) segmental motion
分子运动
1.
1H NMR、 13C NMR、 DEPT、 gHMQC、 gHMBC and proton relaxation measurements were used to analyze segmental motion,sequence structure and the linking mode of the monomers in the copolymer.
从自旋-晶格弛豫时间(T1)和自旋-自旋弛豫时间(T2)测定中得出,在辐照1小时范围内,时间越长聚合物长链分子运动速度越快,但主链的链段运动变化不明显。
2.
1H-NMR spectra,proton spin-spin relaxation time(T2),spin-lattice relaxation time(T1) was used to analyze percent conversion and segmental motion.
从自旋-晶格弛豫时间(T1)和自旋-自旋弛豫时间(T2)的测定得出,当单体配比中MAA含量增加,大分子运动的相关时间(τ)变长,大分子中质子的平均间距变小,链段运动变慢,而高频短程运动则变化不明显。
4) thermal motion of nucleon
核子热运动
5) atomic thermal motion
原子热运动
6) Macromolecular motion
高分子运动
1.
Macromolecular motion is one of the most fundmental and important issues in polymer science, and it is also a principle point in teaching.
高分子的运动是高分子科学中最为基本、最为重要的问题之一,也是教学的重点之一,它是联系高分子微观结构与高聚物宏观性能之间的桥梁,本文就高分子运动的特点尤其是高分子运动的温度依赖关系进行了讨论,进而从本质上理解高聚物结构与性能之间的关系。
补充资料：分子运动论
认为物质是由不停运动着的分子所组成，并以分子运动的集体行为来说明物质的有关物理性质，特别是热力学特性。
人类很早就开始抽象地思考物质的构成。从米利都学派创始人泰勒斯提出水是万物的本源，到赫拉克利特的水、气、土、火四元素学说，以及中国战国时期邹衍的五行学说，都是早期关于物质构成的推测。
德谟克利特或留基伯想象物质是由不可再分割的粒子组成。他们把这种粒子称为"原子"── ατoμos,并认为不同物质由不同的"原子"构成。1658年P.伽桑迪考察了原子观点的论断，进而假设物质内的原子可以在空间各方向上不停的运动，据此他解释了一些物理现象，例如说明物质的液体、固体、气体三种状态的转变。
1738年D.伯努利发展了伽桑迪和R.胡克的观点，设想气体的压力是气体分子与器壁碰撞的结果，从理论上导出了玻意耳定律(见理想气体状态方程)。1744年М.Β.罗蒙诺索夫提出热是分子运动的表现；把机械运动守恒定律推广到分子运动的热现象中去。
19世纪，分子运动论得到迅速的发展。1857年R.克劳修斯把分子看成是无限小的质点，首先计算出气体的压力、温度和体积间的关系。1858年，克劳修斯引入了自由程的概念，即气体分子相继两次碰撞间所经的路程。1859年，J.C.麦克斯韦用平均自由程和他提出的气体分子速度分布的概念得到了气体输运系数（扩散、粘滞、热传导）的公式（见气体的输运现象）。同年，他找到了平衡态的分布函数：认为各个分子运动的速度并不相同，得出速度分布定律，用现在的形式可写成
式中nl是体元dωl=dx dy dz dvx dvy dvz中分子的数目,n是单位体积中的分子数。但是当时麦克斯韦推证此式的方法是不够完善的。1868年L.玻耳兹曼给出了更严格的证明。速度分布定律的实验证实是较晚的事。O.斯特恩、E.E.霍耳等人都从事过这方面的工作。霍耳改进了斯特恩的实验装置，见附图。加热炉O泄出的分子蒸气，经过细缝S后形成分子束。在上面设一带有细缝S′的转筒。由于分子束中的各分子速度不同,故进入细缝S′后,淀积在转筒壁上位置也不同。由此可以检验麦克斯韦速度分布律。I.F.扎特曼和C.C.科、V.W.科恩和A.埃利特等人利用此类装置，得到令人信服的实验结果。
麦克斯韦还首先用平均自由程的概念，在实验上测量气体内摩擦，得出了平均自由程的量值。1866年，他在分子间以r-4形式的相互作用势的麦克斯韦气体模型下，提出了气体输运过程的数学理论，导出了气体的输运系数。
1872年，玻耳兹曼给出分子运动论的基本方程
式中f(r,v,t)是分布函数, v、v1是分子碰撞前的速度，v′、v姈是碰撞后的速度，系数b是瞄准距离（碰撞参数）,嗞是采用分子碰撞的力心点模型时引入的角度，F是作用在分子上的外力, rc是分子间相互作用的有效力程。此式被称为玻氏微分积分方程，它给出在一般情况下分布函数f 所遵从的规律。当到达平衡后дf／дt＝0，此时f即是麦克斯韦速度分布律。玻耳兹曼又引进函数H
证明在分子相互碰撞的影响下,H 随时间单调地减少,这就是H定理（见统计物理学）。
玻耳兹曼方程出现后40多年，1916～1917年S.查普曼和D.恩斯库格才分别地给出这个方程的一般解。玻耳兹曼还最早把概率概念引进分子运动论,给出熵S的统计意义S2-S1= k(lnW2-lnW1),
W是对应一个宏观态的微观态数目,上式被称为玻耳兹曼关系。
布朗运动的研究在分子运动论建立过程中起过重要的作用。1827年植物学者R.布朗观察到悬浮在水中的花粉和其他微粒的无规则运动。1877年J.德耳索才指出，微粒的运动是由于受到液体分子碰撞不平衡而引起的。1908年J.B.佩兰把藤黄微粒悬浮在水中，观测的结果证实了A.爱因斯坦、M.von斯莫卢霍夫斯基于1905年和1906年所发表的理论，以及稍后的P.朗之万的理论。布朗运动的研究结果表明，物质的分子始终是处于无规则的热运动中，而且存在着涨落现象。这对当时确立分子运动论是有力的支持。
分子运动论的研究方法,还是以经典力学为基础,因此在考虑分子间的碰撞时，需要给出分子的模型，碰撞的机制；而在遇到大量分子相互作用的情况下，又不可避免地引进概率理论。
1902年J.W.吉布斯在他的《统计力学原理》一书中，创立了统计系综的方法(见统计物理学)。它可以避免分子运动论方法中的缺欠，而且在理论上也更为严谨。所以分子运动论是吉布斯统计力学出现之前关于物质运动的微观理论。
在近年许多统计力学著作中，通常把分子运动论作为统计力学的一部分，而不是像历史发展中那样，独立地专述分子运动论。
人类很早就开始抽象地思考物质的构成。从米利都学派创始人泰勒斯提出水是万物的本源，到赫拉克利特的水、气、土、火四元素学说，以及中国战国时期邹衍的五行学说，都是早期关于物质构成的推测。
德谟克利特或留基伯想象物质是由不可再分割的粒子组成。他们把这种粒子称为"原子"── ατoμos,并认为不同物质由不同的"原子"构成。1658年P.伽桑迪考察了原子观点的论断，进而假设物质内的原子可以在空间各方向上不停的运动，据此他解释了一些物理现象，例如说明物质的液体、固体、气体三种状态的转变。
1738年D.伯努利发展了伽桑迪和R.胡克的观点，设想气体的压力是气体分子与器壁碰撞的结果，从理论上导出了玻意耳定律(见理想气体状态方程)。1744年М.Β.罗蒙诺索夫提出热是分子运动的表现；把机械运动守恒定律推广到分子运动的热现象中去。
19世纪，分子运动论得到迅速的发展。1857年R.克劳修斯把分子看成是无限小的质点，首先计算出气体的压力、温度和体积间的关系。1858年，克劳修斯引入了自由程的概念，即气体分子相继两次碰撞间所经的路程。1859年，J.C.麦克斯韦用平均自由程和他提出的气体分子速度分布的概念得到了气体输运系数（扩散、粘滞、热传导）的公式（见气体的输运现象）。同年，他找到了平衡态的分布函数：认为各个分子运动的速度并不相同，得出速度分布定律，用现在的形式可写成
式中nl是体元dωl=dx dy dz dvx dvy dvz中分子的数目,n是单位体积中的分子数。但是当时麦克斯韦推证此式的方法是不够完善的。1868年L.玻耳兹曼给出了更严格的证明。速度分布定律的实验证实是较晚的事。O.斯特恩、E.E.霍耳等人都从事过这方面的工作。霍耳改进了斯特恩的实验装置，见附图。加热炉O泄出的分子蒸气，经过细缝S后形成分子束。在上面设一带有细缝S′的转筒。由于分子束中的各分子速度不同,故进入细缝S′后,淀积在转筒壁上位置也不同。由此可以检验麦克斯韦速度分布律。I.F.扎特曼和C.C.科、V.W.科恩和A.埃利特等人利用此类装置，得到令人信服的实验结果。
麦克斯韦还首先用平均自由程的概念，在实验上测量气体内摩擦，得出了平均自由程的量值。1866年，他在分子间以r-4形式的相互作用势的麦克斯韦气体模型下，提出了气体输运过程的数学理论，导出了气体的输运系数。
1872年，玻耳兹曼给出分子运动论的基本方程
式中f(r,v,t)是分布函数, v、v1是分子碰撞前的速度，v′、v姈是碰撞后的速度，系数b是瞄准距离（碰撞参数）,嗞是采用分子碰撞的力心点模型时引入的角度，F是作用在分子上的外力, rc是分子间相互作用的有效力程。此式被称为玻氏微分积分方程，它给出在一般情况下分布函数f 所遵从的规律。当到达平衡后дf／дt＝0，此时f即是麦克斯韦速度分布律。玻耳兹曼又引进函数H
证明在分子相互碰撞的影响下,H 随时间单调地减少,这就是H定理（见统计物理学）。
玻耳兹曼方程出现后40多年，1916～1917年S.查普曼和D.恩斯库格才分别地给出这个方程的一般解。玻耳兹曼还最早把概率概念引进分子运动论,给出熵S的统计意义S2-S1= k(lnW2-lnW1),
W是对应一个宏观态的微观态数目,上式被称为玻耳兹曼关系。
布朗运动的研究在分子运动论建立过程中起过重要的作用。1827年植物学者R.布朗观察到悬浮在水中的花粉和其他微粒的无规则运动。1877年J.德耳索才指出，微粒的运动是由于受到液体分子碰撞不平衡而引起的。1908年J.B.佩兰把藤黄微粒悬浮在水中，观测的结果证实了A.爱因斯坦、M.von斯莫卢霍夫斯基于1905年和1906年所发表的理论，以及稍后的P.朗之万的理论。布朗运动的研究结果表明，物质的分子始终是处于无规则的热运动中，而且存在着涨落现象。这对当时确立分子运动论是有力的支持。
分子运动论的研究方法,还是以经典力学为基础,因此在考虑分子间的碰撞时，需要给出分子的模型，碰撞的机制；而在遇到大量分子相互作用的情况下，又不可避免地引进概率理论。
1902年J.W.吉布斯在他的《统计力学原理》一书中，创立了统计系综的方法(见统计物理学)。它可以避免分子运动论方法中的缺欠，而且在理论上也更为严谨。所以分子运动论是吉布斯统计力学出现之前关于物质运动的微观理论。
在近年许多统计力学著作中，通常把分子运动论作为统计力学的一部分，而不是像历史发展中那样，独立地专述分子运动论。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条