补充资料：形态稳定性

形态稳定性
Ullltymo印hologieal，亡月

的程温固反那面过到疑:hal-人导这个波广’.默出界洛处形态界面变越形态稳定性morphologieal stability凝固与形态能否持续保持的性能。又称界面稳定性。凝〔中，原来在宏观尺度上为光滑的平坦界面，偶尔压度、浓度或几何等外界因素干扰而长出凸缘，随藻的延续，如果凸缘逐渐消失，则界面形态是稳定白之，如果凸缘逐渐增大或保持一定的尺寸而不消;么原界面的形态是不稳定的。 1953年J.W.拉特(Rutter)和B.查尔默斯(mers)提出组分过冷概念;W.A.蒂勒(Tiller)乌出了产生组分过冷的判据，以判断界面是否稳定。判据直接与凝固条件联系起来，_且为实验所证实，泛采用，是界面稳定性的初始理论。1964年W.，林斯(Mullins)和R.F.塞克卡(Sekerka)首先长面稳定性线性动力学理论。他们运用“干扰技术，’l理二元稀溶液定向凝固时平界面的稳定性问题，步稳定性理论奠定了基础。 影响形态稳定性的因素是多方面的。界面能不前沿熔体中正的温度梯度(即离开界面越远熔体钻高)，对形态稳定性都有影响。 在存在溶质的熔体中，当定向凝固时，由于指凝出现了溶质边界层，溶质浓度使熔体的凝固点型化，在正的温度梯度情况下，也可能出现过冷区，面失稳。蒂勒等人给出产生组分过冷的判据为分变界质生吏旦二塑鱼二鱼v一刀叔〕一1)容质式中观是液相线斜率;k0是平衡分凝系数;D壳在熔体中的扩散系数，对一定的熔体系统是确定的参量;已为溶质平均浓度，也是决定于对材料性}要求而确定的;‘和v分别是界面处熔体内的温度和凝固速率，都是工艺参量。调节这些工艺参量上述不等式得不到满足时就不出现组分过冷，从而，态稳定。掺杂的妮酸锉晶体在生长过程中界面失稳的演变见图。生长层间距由密变疏，表示生长速率.变大，当生长速率达到某一临界值时，满足产生组冷的判据，导致原来的平界面失稳、性的梯使形态渐过勿龙变吏衫王分妮酸铿晶体生长界口关稳时的形态演变 默林斯等人提出的形态稳定性线性动力学理论，要点是设想凝固界面上受到任意微小的干扰，通过l微扰理论，从未受干扰时温度场和浓度场的解析;式，求得干扰界面的近似解，从中得到决定干扰主占(t)随时间是增长还是衰减的界面稳定性动力学〕判别式S(。)。若S(。)为正，干扰振动随时间增夕增长，则原界面是不稳定的;S(动为负，干扰振(时间衰减，界面是稳定的。 线性动力学理论在解决形态是否稳定这一问题_十分有效的，已被推广应用到不同几何形状界面的}性问题上，也被用于分析共晶合金凝固的形态稳定但这理论不能预言失稳后的界面如何向新的稳定界丁变。这一问题的解决，需要用新发展起来的非线性j稳定性理论。其典达幅论而随 入工是寸氏习上n目一口旧提靛性麒蟋

说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。