1) relativistic transform theory of electromagnetic field
相对论电磁变换
2) relativistic transformations of electric and magnetic fields
电磁场的相对论变换
4) Relativistic transformation
相对论变换
1.
A relativistic transformation of generalized coordinates is discussed and it is found that the first law of thermodynamics and the equation of state of an ideal gas are invariant with respect to the relativistic transformation of generalized coordinates, so that the existence of relativistic transformation of generalized coordinates is reasonable.
讨论了一个涉及热力学的广义坐标的相对论变换 ,发现热力学第一定律和理想气体状态方程对广义坐标的相对论变换具有不变性 ,表明广义坐标的相对论变换有其存在的理由 。
2.
The phase velocity and group velocity of electromagnetic waves in moving media are derived by relativistic transformation of electromagnetic waves propagation vectors between two inertial frames and their relation and difference are discussed.
利用不同惯性系之间电磁波传播矢量的相对论变换，推导了电磁波在运动媒质中传播的相速和群速，并讨论了它们之间的联系和区
3.
Meanwhile,another way is given to deduce the relation of relativistic transformation of media polarizationmagnetization field vector quantity P and M.
并给出另一种推导介质极化——磁化场矢量P 和M 的相对论变换关系的方法。
5) relative transformation theory
相对论变换理论
1.
In this paper,with the beginning of the forced situation of the charged particle and using the relative transformation theory,the charged particle movement condition has been systematically in the steady permanent orthogonal electromagnetic field.
从带电粒子的受力情况出发,利用相对论变换理论系统地研究了稳恒正交电磁场中带电粒子运动的状态,并由初始条件得到粒子运动轨迹的三种状态,即普通摆线(它相当于滚动的轮子边缘上一点轨迹)、内摆线(它相当于滚动的轮子边缘内一点的轨迹)和外摆线,(它相当于滚动的轮子边缘外一点的轨迹)。
6) Relative velocity transformation
相对论速度变换
补充资料：电磁场的保角变换
数学上规定复平面z和复平面ω之间的变换ω＝f(z)是导数f′(z)厵0的各点处是保角变换,它是求解二维电磁场问题的一种有力工具。例如两个平行的柱形电极,当长度远大于间距、从而可以忽略柱体的末端效应时，就可近似为二维问题。保角变换可应用于：静电、静磁问题，包括传输线（即横电磁场）问题；具有复杂边界的导波系统问题；以及电磁场的反演问题。
静电、静磁问题的应用甚广，在电源或磁源以外的区域，二维问题的电场强度或磁场强度等于某一静势函数的梯度，后者满足二维拉普拉斯方程，其解称为(圆)调和函数，记为u(x,y)，则
设复变数z＝x＋jy，则根据已知的u(x,y),总可以找到另一个调和函数v＝v(x,y)，构成解析函数
ω(z)＝u＋jv
z＝x＋jy
称u和v为共轭函数,ω为复势函数。可以证明v也满足二维拉普拉斯方程并且在 z复平面上的等值线是两簇互相正交的曲线。若选其中的一簇为等势线，则另一簇就代表力线（电力线、磁力线），相应地称这两簇曲线所对应的函数为势函数和流函数（通量函数）。
若能找到两个共轭函数，其中一个函数的等值线恰好和所研究的电极边界重合，则另一个函数的等值线即代表由电极发出的电力线。因而,根据电力线的流函数就可以计算出电极表面所带的电荷量，从而可以计算场分布和电容量等。例如平板电容器二维边缘场的分析（图1a）。设两极板的电位分别为±1伏，间距为2(长度单位)，置于z-平面中(z＝x＋jy)，根据对称性，只需分析上半平面(y＞0)的场。利用解析函数
的保角变换(t＝ξ＋jη)，使z-平面上由点l、m、n连成的多角形变换成以点l′、m′、n′连线为界的上半t－平面（图1b）。已知后者的复势函数为
故平板电容器的复势函数满足关系式
据此可得出在z－平面内的等势线（u＝常数）和电力线（v＝常数）的曲线方程。
某些边界形状较复杂的导波系统，经保角变换可变换成一个较易处理的简单边界形状。例如利用 H波导的电磁场解描述沟槽形波导（图2）的电磁场时就需要用保角变换。
在电磁场反演问题中，由已知远区场推算电磁场源的距离、方向和形状时，可采用保角变换，将已知二维闭合曲线的外域变换成单位圆的外域，并利用变换函数以及远区场两者的劳伦茨级数展开式的系数关系，可以得出解的低频估计。
在具体问题中，根据预给的势函数或流函数，去寻找合适的共轭函数并不容易。对于场域具有多角形边界的问题，施瓦茨变换是一种很有用的方法。它把一个复平面上由实轴和无限大的圆弧所围成的上半平面变换到另一复平面上的多角形内域，或反之。对于除了平角和零角之外只含一、二个正角的多角形，施瓦茨变换是初等解析函数；当正角增加到三、四个，变换与椭圆积分及椭圆函数有关。椭圆函数属于双周期解析函数，常应用于分析带状线等特种截面传输线。
参考书目
林为干:《微波理论与技术》,科学出版社,北京,1979。
静电、静磁问题的应用甚广，在电源或磁源以外的区域，二维问题的电场强度或磁场强度等于某一静势函数的梯度，后者满足二维拉普拉斯方程，其解称为(圆)调和函数，记为u(x,y)，则
设复变数z＝x＋jy，则根据已知的u(x,y),总可以找到另一个调和函数v＝v(x,y)，构成解析函数
ω(z)＝u＋jv
z＝x＋jy
称u和v为共轭函数,ω为复势函数。可以证明v也满足二维拉普拉斯方程并且在 z复平面上的等值线是两簇互相正交的曲线。若选其中的一簇为等势线，则另一簇就代表力线（电力线、磁力线），相应地称这两簇曲线所对应的函数为势函数和流函数（通量函数）。
若能找到两个共轭函数，其中一个函数的等值线恰好和所研究的电极边界重合，则另一个函数的等值线即代表由电极发出的电力线。因而,根据电力线的流函数就可以计算出电极表面所带的电荷量，从而可以计算场分布和电容量等。例如平板电容器二维边缘场的分析（图1a）。设两极板的电位分别为±1伏，间距为2(长度单位)，置于z-平面中(z＝x＋jy)，根据对称性，只需分析上半平面(y＞0)的场。利用解析函数
的保角变换(t＝ξ＋jη)，使z-平面上由点l、m、n连成的多角形变换成以点l′、m′、n′连线为界的上半t－平面（图1b）。已知后者的复势函数为
故平板电容器的复势函数满足关系式
据此可得出在z－平面内的等势线（u＝常数）和电力线（v＝常数）的曲线方程。
某些边界形状较复杂的导波系统，经保角变换可变换成一个较易处理的简单边界形状。例如利用 H波导的电磁场解描述沟槽形波导（图2）的电磁场时就需要用保角变换。
在电磁场反演问题中，由已知远区场推算电磁场源的距离、方向和形状时，可采用保角变换，将已知二维闭合曲线的外域变换成单位圆的外域，并利用变换函数以及远区场两者的劳伦茨级数展开式的系数关系，可以得出解的低频估计。
在具体问题中，根据预给的势函数或流函数，去寻找合适的共轭函数并不容易。对于场域具有多角形边界的问题，施瓦茨变换是一种很有用的方法。它把一个复平面上由实轴和无限大的圆弧所围成的上半平面变换到另一复平面上的多角形内域，或反之。对于除了平角和零角之外只含一、二个正角的多角形，施瓦茨变换是初等解析函数；当正角增加到三、四个，变换与椭圆积分及椭圆函数有关。椭圆函数属于双周期解析函数，常应用于分析带状线等特种截面传输线。
参考书目
林为干:《微波理论与技术》,科学出版社,北京,1979。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
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