1) wave resonance
波动共振
1.
The solutions show that,with regard to the nonlinear effect,the air and sea wave energy variations caused by the wave resonance exhibit about 20 years of oscillation in the mid-latitude area.
结果表明:在考虑非线性效应的情况下,由波动共振引起的大气和海洋波动能量变化在中纬地区具有准20a的周期,说明非线性效应对海气耦合也具有调制作用,从而确定准20a气候年代际振荡形成的新机理。
2) waves quasi-resonance
波动准共振
3) vibrational resonance
振动共振
1.
On the other hand,the vibrational resonance can be raised by the action of high and low frequency signal.
单一双稳系统受到弱周期信号和噪声的作用能产生随机共振,而在高、低两种不同频率信号作用下则能产生振动共振。
5) vibration resonance
振动共振
1.
Stochastic resonance control based on vibration resonance;
基于振动共振的随机共振控制
6) harmonic resonance
谐波共振
1.
Experiment research of difference between nonresonant natural vibration and harmonic resonance of object;
物体的非共振固有振动与谐波共振的区别实验研究
2.
Harmonic resonance is a key factor to identify the rotor crack.
谐波共振是识别转子裂纹的重要依据 ,但由于转子裂纹的弱激励、非线性、非平稳等特性 ,导致利用传统信号处理方法不能准确有效地获取系统的谐波共振特性 ,从而难于识别出裂纹 ;小波时频分析方法是处理非线性、非平稳信号的强有力工具 ,将小波时频分析方法引入到裂纹识别的仿真研究中 ,基于建立的裂纹转子动力学模型 ,分析了利用小波时频分析方法识别裂纹的可行性。
3.
Based on the frequency fission from some modulating unit,the frequency con-struction of response is known and some frequency criterion are established for harmonic resonance un-der multifrequency harmonic and modulation parametric excitation.
本文采用调制反馈法分析单自由度受迫振动在参数激励条件下的响应，，从调制环节的频率裂解出发，得到了振动响应的频率结构形式，建立了多谐参数，调制参数激励下的谐波共振条件，并且对典型参数振动系统进行了仿真和实验结果验证。
补充资料：波动
波动
Wave motion
7以V V(18)声源的声辐射作出数学描述。在这种情形下，声波从声源向四周扩散，其波阵面总是呈球面。式(24)右端的算子可写成球坐标形式。 假设在所有方向上辐射都是相同的，则在球坐标系中，一维波动方程可写成 一一dP一尸其中尸是气体的总压，y是气体定压比热与定容比热之比。令P与V由式(19)确定: 尸~尸。+P， V=Vo+r，(19)刁ZP。2 aP_1日ZP二尸下，厅—二丁一一一百二一万。k乙O/Jr‘r dr“dt‘其中P与r是随时间变化的量，值。如果不等式(20)成立: p《尸。， r《Vo，则方程(2l)成立:而尸。与V。是平衡通过微分可以证明，式(28)也可以写成刁2(Pr) a tZ_:2型业丝 沙r‘(29)(20)了口rVo日t。(21)些叔1一P0为满足质量守恒定律，可写出 r=Vodiv歹，(22)其中泞是盒的平均位移矢量。 式(22)对t求微分，然后代人式(21)，得aP_，DJ:___，又万一一I诬ouiv甘。口L(23)从式(17)与(23)消去q，可得波动方程a ZP__:。2-下下一‘V尸，口i一(24)式中按定义有产一y尸。/P。。(25) 一维平面波设在介质中可取出一族平行平面，其中任意一个平面上，各点压强相等，且各点速度大小相等方向相同，那末这一声波就称为平面波勺 由于P与q在任一波阵面上都是常量，它们对y或z的偏导数必须等于零，所以在式(23)中有 式(29)与式(27)有着相同的形式。因此，同样形式的解对二者都适用，只不过在一个情形下因变量是P(x，t)，而在另一个情形下的因变量是Pr(r，t)。 式(29)对应于单独一个向外移动的波(自由空间)的解可由式(30)给出: ，一告Fl(一‘)。(3。)注意，和平面波一样，波动在传播中形状不变。但是，声压的大小与距离成反比，因为在传播过程中波不断扩展。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条