2) relativistic heavy ion collision
相对论重离子碰撞
1.
The ratios of various anti-particle to particle at relativistic heavy ion collisions are calculated without any additional assumption, which are consistent with the experiment results of the Au+Au collision at (?) measured by STAR collaboration at RHIC.
进一步计算了相对论重离子碰撞过程中各种反粒子与粒子的比率,不需要任何额外假定, 预言的比率与RHIC加速器时Au+Au碰撞STAR实验的结果基本一致。
2.
The experimental observation on the multiplicity dependence of event-by-event transverse momentum fluctuation in relativistic heavy ion collisions is studied using Monte Carlo simulation.
用蒙特卡罗模型研究了相对论重离子碰撞中逐事件横动量起伏与多重数的关联,发现蒙特卡罗产生器HIJING不能描述实验现象。
3) relativistic heavy ion collisions
相对论重离子碰撞
1.
Two-pion and three-pion correlation functions in terms of varibles q,q_0 and Q for the Gaussian model in relativistic heavy ion collisions are given.
相对论重离子碰撞中,在不同变量下,关联函数的函数形式可以是不同的。
2.
The relations between the parameters of elliptical and spherical pion sources are obained by using the distribution of the relative momentum of correlated pion pairs, and comparison is made with the experimental result of central relativistic heavy ion collisions 1.
在π源动量分布的高斯分布下，给出了相对论重离子碰撞中非关联π对和关联π对的相对动量分布。
3.
A model of expanding pion sources in relativistic heavy ion collisions,when only hadronic matter is generated,is proposed.
提出了一种相对论重离子碰撞中强子物质生成时的π膨胀源模型。
4) relativistic heavy ion collision
相对论性重离子碰撞
1.
The article summarizes the development of the international large experiment about ultrarelativistic heavy ion collisions and relative status of the physics.
综述了超相对论性重离子碰撞的国际大科学实验进展及相关的物理学研究现状,内容包括:BNL/AGS能区和CERN/SPS能区的固定靶实验回顾,BNL/RHIC能区的对撞实验现状以及对CERN/LHC能区的对撞实验的预期。
5) ultrarelativistic heavy ion collisions
超相对论重离子碰撞
1.
The relations between the pion source parameters in two models in ultrarelativistic heavy ion collisions are given using pion interferometry at small relative momentum.
用小相对动量区域π干涉学方法给出了超相对论重离子碰撞中两种模型下π源参数的关系 ,并与 2 0 0AGeVO +Au碰撞的实验结果进行了对比 。
6) relativistic aymmetrical heavy-ion collisions
相对论非对称重离子碰撞
补充资料：重离子深部非弹性碰撞
介于准弹性碰撞和全熔合反应之间的重离子的核反应机制。前者属于弹核和靶核的核子之间的擦边碰撞(见重离子核物理),后者是弹核同靶核熔合成一个整体形成处于平衡态的复合核，而深部非弹性碰撞中，两核之间既有大量粒子和能量的交换，又保留各自的个体。深部非弹性碰撞有以下明显特征：
大的能量损耗和质量转移 深部非弹性碰撞也称为强阻尼碰撞，由于弹核和靶核的核物质之间的摩擦阻尼随相互作用时间的增加，弹核同靶核相粘形成一个中间复合系统（尚未达到统计平衡），摩擦阻尼使有效相对运动的动能部分或全部耗损，转变为出射碎片的内部激发能。附图是500MeV的氪－84轰击铋－209的反应中所得到的出射碎片动能对碎片质量数的分布图。图中上部两峰对应准弹性峰，下面两峰属于深部非弹性峰，总动能耗损了约100MeV，这是深部非弹性碰撞区别于准弹性碰撞的一个重要特征。从图中区域之广可以明显看到大量质量转移。对于确定质量的弹核和靶核，碰撞后出现很宽的出射碎片质量分布。但两群质量分布的峰位仍在弹核质量数为84和靶核质量数为209附近。这时弹核和靶核之间转移大量核子（或电荷）后再分开，并未熔合成一个整体。这是区别于全熔合反应的重要特征。
各向异性的角分布 呈现出强烈的各向异性特征。随着动能耗损和质量转移的增加，准弹性角分布（在擦边角附近成峰）向复合核发射粒子的角分布（各向同性或90°对称）过渡。
大的角动量转移 在动能耗损和质量交换的同时，弹核对靶核的相对轨道角动量部分地转移为出射碎片的内部角动量，转移角动量的数值随动能耗损和质量转移的增加而增加。对于重核碰撞系统，其转移角动量量子数可达几十。
中子质子比的迅速平衡 在各种量的转移中，中子质子比达到平衡最快。不管弹核同靶核的中子质子比相差多大，两个出射碎片的中子质子比都同中间复合体系的中子质子比相当，同其他自由度趋向平衡的过程相比，是最快的，约10-22s。
预平衡的轻粒子发射 在两个原子核碰撞中，由于动能很快耗损转变成内部激发能，故在深部非弹性碰撞的各个阶段,如两核相切初期、相粘期间和分开以后,都会伴随发射诸如中子、质子、α 粒子等各种轻粒子，而且不同阶段发射的轻粒子的能谱和角分布各有差异。
动能耗损、角动量转移、质量（或电荷）交换、角分布和轻粒子发射等过程的特征都同反应系统的轻重和入射动能的大小紧密相关。同时各量之间互相制约和影响，并且都是相互作用时间的函数。
大的能量损耗和质量转移 深部非弹性碰撞也称为强阻尼碰撞，由于弹核和靶核的核物质之间的摩擦阻尼随相互作用时间的增加，弹核同靶核相粘形成一个中间复合系统（尚未达到统计平衡），摩擦阻尼使有效相对运动的动能部分或全部耗损，转变为出射碎片的内部激发能。附图是500MeV的氪－84轰击铋－209的反应中所得到的出射碎片动能对碎片质量数的分布图。图中上部两峰对应准弹性峰，下面两峰属于深部非弹性峰，总动能耗损了约100MeV，这是深部非弹性碰撞区别于准弹性碰撞的一个重要特征。从图中区域之广可以明显看到大量质量转移。对于确定质量的弹核和靶核，碰撞后出现很宽的出射碎片质量分布。但两群质量分布的峰位仍在弹核质量数为84和靶核质量数为209附近。这时弹核和靶核之间转移大量核子（或电荷）后再分开，并未熔合成一个整体。这是区别于全熔合反应的重要特征。
各向异性的角分布 呈现出强烈的各向异性特征。随着动能耗损和质量转移的增加，准弹性角分布（在擦边角附近成峰）向复合核发射粒子的角分布（各向同性或90°对称）过渡。
大的角动量转移 在动能耗损和质量交换的同时，弹核对靶核的相对轨道角动量部分地转移为出射碎片的内部角动量，转移角动量的数值随动能耗损和质量转移的增加而增加。对于重核碰撞系统，其转移角动量量子数可达几十。
中子质子比的迅速平衡 在各种量的转移中，中子质子比达到平衡最快。不管弹核同靶核的中子质子比相差多大，两个出射碎片的中子质子比都同中间复合体系的中子质子比相当，同其他自由度趋向平衡的过程相比，是最快的，约10-22s。
预平衡的轻粒子发射 在两个原子核碰撞中，由于动能很快耗损转变成内部激发能，故在深部非弹性碰撞的各个阶段,如两核相切初期、相粘期间和分开以后,都会伴随发射诸如中子、质子、α 粒子等各种轻粒子，而且不同阶段发射的轻粒子的能谱和角分布各有差异。
动能耗损、角动量转移、质量（或电荷）交换、角分布和轻粒子发射等过程的特征都同反应系统的轻重和入射动能的大小紧密相关。同时各量之间互相制约和影响，并且都是相互作用时间的函数。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条