1) radiating electric field
辐射电场
1.
When the antenna is driven by the signal of derivative Gaussian pulse,the radiating electric field waveform is obtained by the Fourier transform.
在高斯微分脉冲激励下,结合傅立叶反变换方法得到时域的辐射脉冲电场波形,从波形可知螺蜷天线用作脉冲辐射天线时,辐射电场波形具有高斯二次微分特性。
2.
Radiating electric field waveform is similar to that of second derivative Gaussian pulse.
5Ω(满足巴比涅-布克原理[1]),即空间本征阻抗之一半,在超宽频带内,天线的转移函数具有平坦的幅频特性和较好的线性相频特性,用作脉冲辐射天线时,辐射电场波形具有高斯二次微分特性。
2) radiation of electric field
电场辐射
1.
For stabilization platforms of shipboard antennas,EMI problems may occur due to their installation location in an environment of heavy EMI,and due to the spike of power line and its transmission and the radiation of electric field in the process of test.
基于电磁干扰和电磁兼容理论,针对舰载天线稳定平台安装位置处于恶劣电磁干扰环境和它在试验过程中因电源线尖峰信号及其传导发射和电场辐射等引起的电磁兼容问题,提出了采用压敏电阻和瞬变电压吸收二级管(TVS)进行瞬态抑制。
3) electromagnetic radiation field
电磁辐射场
1.
In this paper firstly the corona pulse current is theoretically researched; then the electromagnetic radiation field caused by corona pulse current is calculated by use of short dipole antenna model; finally the influence of different voltage class on electromagnetic radiation field and electr.
首先对电晕脉冲电流进行了理论研究;然后采用短偶极子天线模型计算该脉冲电流所产生的电磁辐射场;最后仿真研究了不同电压等级对辐射场的影响、不同观测点的电磁环境。
4) radiant electromagnetic field
辐射电磁场
1.
In the light of the basic theories of the electromagnetic field,the paper analyzes and discusses the features of radiant electromagnetic fields stimulated by the regular circumferential moving electiferous particles.
依据电磁场的基本理论,分析和讨论了匀速圆周运动带电粒子所激发的辐射电磁场的特性以及向外所辐射的电磁能量的分布特征。
5) radiation electromagnetic field
辐射电磁场
1.
By applying magnetic anisotropic retarded potential given in reference 〔1〕 and the computing method in anisotropic rectangular coordinate system, the authors obtain the radiation electromagnetic field of oscillating electric dipole system in the media where magnetic medium appears anisotropic while electric medium appears isotropic.
利用磁各向异性推迟势公式，运用在各向异性直角坐标系中的计算方法，求得在磁媒质为各向异性而电媒质为各向同性的介质中振荡电偶极子系统的辐射电磁场。
补充资料：电磁辐射的散射
电磁辐射的散射
Scattering of electromagnetic radiation
流体中的第二种非弹性散射是由于嫡和温度涨落造成的。与声波引起的压力涨落不同，摘涨落不产生相对于激发波长来说波长变化明显和十分确定的散射，而是出现一种以激发波长为中心的波长展宽的散射辐射。这是因为在正常流体中，嫡涨落是不传播的，因而没有特征频率;它们与声波不同，不像波一样在液体中传播，它们是发散的。但是，在很特殊的情况下，嫡涨落或温度涨落也可以传播;这种现象已经在低温的超流体氦和氟化钠晶体中观察到，称为第二声。参阅“墒”(entropy)条。 嫡涨落或温度涨落造成的散射称为瑞利散射。在固体中，这种散射为缺陷和杂质散射所掩盖。在流体中的散射是由小于激发光波长的粒子所引起的，在这一假设下，瑞利在1871年导出了这种散射的方程式物。把这三位学者的研究综合起来，通常称为瑞利-甘斯一德拜理论。如果折射率n接近于1，这个理论适用于任意大小的粒子;反之，如果粒子很小，瑞利理论适用于任何折射率。如果介质没有散射，任何介质的折射率都等于1。 一种比之瑞利一甘斯一德拜理论更为完整的理论实际上是米尔(G.Mie)早在1908年建立起来的，但是米尔的理论一般需要数值解法，它甚至适用于尺度大于所用光波波长的粒子。对于这种粒子的散射，散射光发生较大的相移。米尔散射呈现出作为散射角函数的若干个最大值和最小值;这些最大值的位置取决于粒子的大小，如图2所示。次级最大实际上是更高级的廷德散射。rZI(夕)/I。=汀d又一4v2(l+eos“夕)(n一1)“，式中I(印是波长为入、强度为I。的人射光束在距离r的地方散射的光强度，d是散射粒子的数目，v是扰动粒子的体积，n是流体的折射率。cos夕项指的是非偏振人射光，O表示散射角。通过对瑞利方程中比值的测量，若已知其他数值，便可决定阿伏伽德罗数N或流体的分子量M。瑞利方程中散射光强度与波长的四次方成反比的关系，是造成日间天空的蔚蓝色和日落时红色的原因:日间太阳光中的蓝光比红光更为强烈地受到空气分子的散射，而在日落时，更多的红光不受散射直接进人我们的眼睛。 大粒子散射瑞利在推导散射方程时，假设粒子很小且是独立的。但在某些选定情况下，这两个假设都不成立。胶悬体提供了散射粒子的大小与激发波长相近或大于激发波长的系统。这种散射称为廷德效应，所得到的是几乎与波长无关的(即白色的)散射光谱。廷德效应可以说明云层为什么是白色的(因为小水滴的尺度变得比可见光的波长大)。参阅“廷德效应”(Tyndall effeet)条。 瑞利的第二个假设，即粒子是独立的假设，对于所有液体都是不成立的。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条