1) the restoring rate of density
密度恢复率
2) temperature resuming rate
温度恢复率
1.
Then compute the temperature resuming rate a.
3kPa(2 0～4 0mmHg)的压力3min ,用红外热像仪测量并记录冷水负荷前后手背的热量变化,计算其温度恢复率,应用数学模型计算出体内代谢功能活动的综合指数,并将计算结果与临床医生综合诊断的结果相对照。
3) density-reversion time
密度恢复时间
1.
In order to investigate the influence of substrate on the density-reversion time of environment,the propagation of Si particles generated by single pulsed laser ablation through ambient He gas with 1000 Pa is simulated via Monte Carlo method.
假定烧蚀粒子与环境气体原子均为刚性硬球,采用蒙特卡罗(Monte Carlo)方法,对单脉冲激光烧蚀产生的硅(Si)粒子在1000Pa环境氦(He)气中的传输过程进行了数值模拟,研究了衬底对环境密度恢复时间的影响。
4) soil temperature resuming-rate
土壤温度恢复率
1.
Based on the climate and soil condition of Qingdao, the performance of alternative SESHPS (solar-earth source heat pump system) was numerically simulated according to the soil temperature resuming-rate.
针对青岛地区的气象与地质条件,以土壤温度恢复率为指标,对太阳能-土壤源热泵系统(SESHPS)的交替运行性能进行了数值模拟。
5) key recovery
密钥恢复
1.
Key Recovery Schemes of Protocols Based on Subliminal Channel;
基于潜信道的协议密钥恢复方案设计
2.
The key recovery schemes available usually use the method of adding a key recovery field at the end of the protocol packet.
传统密钥恢复协议采取增加密钥恢复字段的方法,恶意攻击者容易辨别具备密钥恢复功能的数据包,并进行过滤阻挠。
补充资料：恢复温度
气流在绝热的固体表面上被滞止到零速度时的温度。恢复温度是高速气流对流换热和气体动力学中的重要参数。
气流原始温度（静温）与由动能v厗/2折算成的温升（动温）之和称为总温T0，即
式中、Μɑ、分别为气流的速度、马赫数和比热容比。
在绕流物体的前驻点S处(见图)，作定常运动的气流被定熵地压缩滞止,使温度上升到总温的水平，这时的温度称为滞止温度。
在被绕流物体的表面边界层内(见边界层理论)，气流因粘性摩擦而滞止时，一方面摩擦热使当地气体温度升高;同时,这个温升引起的温度梯度又使热量导出。因此，气体在滞止后，原来的动能通常不能全部转化成当地气温的升高，即当地气温实际上只能达到恢复温度Tr，它稍低于总温T0，其值为
式中r为温度恢复系数,它标志实际转化为气体温升的动能的分额。实验表明，对于普朗特数Pr接近于 1的气体，可近似地认为：层流时r＝Pr1/2，湍流时r＝Pr1/3。
在低速流动中，T0或Tr都接近于，一般不必引入恢复温度的概念。高速气流中，动能很大（例如当空气流动的马赫数达到0.75时，总温高出静温约10％），即使气流温度与实际壁温TW相同，甚至于比TW还低,只要Tr高于TW,壁面不但不被冷却,而且还被加热。这时环绕壁面的气流温度是Tr，而不是，所以高速流动时确定热流方向的将是温度差TW－Tr,而不再是低速流动时的TW－，这就是所谓气动力加热问题。
气流原始温度（静温）与由动能v厗/2折算成的温升（动温）之和称为总温T0，即
式中、Μɑ、分别为气流的速度、马赫数和比热容比。
在绕流物体的前驻点S处(见图)，作定常运动的气流被定熵地压缩滞止,使温度上升到总温的水平，这时的温度称为滞止温度。
在被绕流物体的表面边界层内(见边界层理论)，气流因粘性摩擦而滞止时，一方面摩擦热使当地气体温度升高;同时,这个温升引起的温度梯度又使热量导出。因此，气体在滞止后，原来的动能通常不能全部转化成当地气温的升高，即当地气温实际上只能达到恢复温度Tr，它稍低于总温T0，其值为
式中r为温度恢复系数,它标志实际转化为气体温升的动能的分额。实验表明，对于普朗特数Pr接近于 1的气体，可近似地认为：层流时r＝Pr1/2，湍流时r＝Pr1/3。
在低速流动中，T0或Tr都接近于，一般不必引入恢复温度的概念。高速气流中，动能很大（例如当空气流动的马赫数达到0.75时，总温高出静温约10％），即使气流温度与实际壁温TW相同，甚至于比TW还低,只要Tr高于TW,壁面不但不被冷却,而且还被加热。这时环绕壁面的气流温度是Tr，而不是，所以高速流动时确定热流方向的将是温度差TW－Tr,而不再是低速流动时的TW－，这就是所谓气动力加热问题。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条