1) interparticle exchange coupling
磁交换耦合作用
1.
L10-FePt-AlN films with perpendicular magnetic anisotropy and no interparticle exchange coupling were obtained after vacuum annealing.
利用磁控溅射方法,在加热的单晶MgO(100)基片上制备了以AlN为母体的FePt薄膜,再经过真空热处理后,得到了具有垂直磁各向异性且无磁交换耦合作用的FePt薄膜;同时,研究了掺杂AlN含量、薄膜的厚度及退火温度对薄膜的磁性能的影响。
2.
The influence of the FePt/Au multilayer structure on the ordering temperature,coercivity(H_C),perpendicular magnetic anisotropy(PMA),FePt grain size and interparticle exchange coupling(IEC)of films were studied.
利用磁控溅射方法在100℃的MgO单晶基片上制备了[FePt/Au]10多层膜,并研究了采用FePt/Au多层膜结构对FePt薄膜的有序化温度、矫顽力(HC)、垂直磁各向异性、晶粒尺寸以及颗粒间磁交换耦合作用的影响。
2) exchange coupling
交换耦合作用
1.
With the problem existing in the development of nanocrystalline composite magnets, the mechanism of exchange coupling between the neighbor grains crossing the boundary and the effects of microstructure on this function were issued.
针对纳米复相永磁材料发展中存在的问题,阐述了交换耦合作用及其对微观结构的要求。
2.
The effects of the exchange coupling,the properties of the magnetic layers and the ferromagnetic coupling between the magnetic layers on the GMR effect and the sensitivity of the multilayers were discussed.
通过对制备态以及磁场退火后样品的ＭＲ曲线的研究，讨论了交换耦合作用、单层磁性能以及层间耦合作用对材料ＧＭＲ效应的大小和磁场灵敏度的影响，得出提高交换耦合作用，改善单层磁性能和尽可能减小层间耦合将有利于得到高性能的偏置型自旋阀ＧＭＲ材料的结论。
3.
The exchange coupling in NiFe/TbCo bilayers is studied by ferromagnetic resonance(FMR),and the spectrum shows there is a connection with the coupling.
本文用铁磁共振(FMR)方法研究了 NiFe/TbCo 双层膜的交换耦合作用,其铁磁共振波谱显示出共振吸收与耦合作用间的紧密联系。
4) exchange-coupling interaction
交换耦合作用
1.
The advances in theory including exchange-coupling interaction between magnetic phases, coercivity mechanism and computer-aided micromagnetic simulation and the effects of components, element additions and fabrication technology on the microstructure and magnetic properties are reviewed in this article.
本文综述了纳米复合永磁材料的磁性相晶粒间的交换耦合作用、矫顽力机制、微磁学模拟等理论方面的研究进展,同时论述了成分、添加元素、制备工艺对材料微观结构和磁性能的影响,着重介绍了最有应用价值的快淬法磁粉制备工艺。
5) magnetic exchange coupling
磁交换耦合
6) Inter-grain exchange coupling
晶间交换耦合作用
补充资料：交换作用
全同微观多粒子系统里粒子间的一种等效相互作用。它反映了全同粒子的不可分辨性，纯属量子效应，没有与之对应的经典概念。
一个N(＞1)粒子所构成的量子系统，其状态以波函数ψ(x1,x2,...,xN,t)描述，xi为粒子i的坐标，包括空间坐标和自旋坐标；还可能包括其他坐标，如核子的同位旋等。按照量子力学理论，全同粒子系统的波函数是薛定谔方程 (1)
在必要的边界条件、初始条件和统计对称性条件 (2)
限制下的解。哈密顿算符彑由各粒子的动能、 在外场中的位能和各粒子间的相互作用能构成。这些能量项都具有经典解释，这种相互作用称为"普通相互作用"。式(2)表明，交换任一对粒子i和j时,波函数或者完全不变（玻色子系统），或者仅改变符号（费密子系统）。可见，在全同粒子系统中，各个粒子的运动是互相关联的，不能对每个粒子做单独的描述，只能做整体的描述，即粒子间存在着一种相互作用。这种与全同粒子不可分辨性等效的粒子间相互作用，就称为交换作用。
当采用哈特里－福克近似法求解薛定谔方程时，交换作用显示得非常直观。以费密子系统为例，其定态哈特里－福克近似波函数为 (3)
如果粒子i的动能与在外场中的位能之和为彑0(xi)，粒子对i、j间的相互作用能为憕(xi,xj),则系统在状态(3)下的平均能量为 (4)
式中
倘若把式(3)形式地理解为粒子i处于═i(xi)(i=1,2,...，N)的状态，则 E就可视为粒子i的动能与在外场中位能之和的平均值,Cij为粒子对i、j间相互作用能的平均值,然而Aij却没有经典的对应量。根据交换作用的定义，它就应当是粒子对i、j间的交换能。
对于一般情形，采用二次量子化表象 (8)
也可将交换作用表述为粒子间相互作用的形式，此时不仅有二体交换作用还有三体和四体交换作用。式中a抜和ai分别为粒子i的产生算符和消灭算符。
交换作用虽然是一种等效的粒子间相互作用，却为全同粒子不可分辨性所导致的粒子间的关联效应描绘出一幅直观的物理图像，因而是一个很有用的概念。据此，多电子原子和分子的光谱，分子和化合物的化学键，固态物质中的电子特征及序磁性，都可以得到很清晰的描述和解释。
对于非全同性粒子系统，也可用交换作用描述因交换各种介子或虚粒子而出现的种种"力"，如原子核中的某些核力等。
一个N(＞1)粒子所构成的量子系统，其状态以波函数ψ(x1,x2,...,xN,t)描述，xi为粒子i的坐标，包括空间坐标和自旋坐标；还可能包括其他坐标，如核子的同位旋等。按照量子力学理论，全同粒子系统的波函数是薛定谔方程 (1)
在必要的边界条件、初始条件和统计对称性条件 (2)
限制下的解。哈密顿算符彑由各粒子的动能、 在外场中的位能和各粒子间的相互作用能构成。这些能量项都具有经典解释，这种相互作用称为"普通相互作用"。式(2)表明，交换任一对粒子i和j时,波函数或者完全不变（玻色子系统），或者仅改变符号（费密子系统）。可见，在全同粒子系统中，各个粒子的运动是互相关联的，不能对每个粒子做单独的描述，只能做整体的描述，即粒子间存在着一种相互作用。这种与全同粒子不可分辨性等效的粒子间相互作用，就称为交换作用。
当采用哈特里－福克近似法求解薛定谔方程时，交换作用显示得非常直观。以费密子系统为例，其定态哈特里－福克近似波函数为 (3)
如果粒子i的动能与在外场中的位能之和为彑0(xi)，粒子对i、j间的相互作用能为憕(xi,xj),则系统在状态(3)下的平均能量为 (4)
式中
倘若把式(3)形式地理解为粒子i处于═i(xi)(i=1,2,...，N)的状态，则 E就可视为粒子i的动能与在外场中位能之和的平均值,Cij为粒子对i、j间相互作用能的平均值,然而Aij却没有经典的对应量。根据交换作用的定义，它就应当是粒子对i、j间的交换能。
对于一般情形，采用二次量子化表象 (8)
也可将交换作用表述为粒子间相互作用的形式，此时不仅有二体交换作用还有三体和四体交换作用。式中a抜和ai分别为粒子i的产生算符和消灭算符。
交换作用虽然是一种等效的粒子间相互作用，却为全同粒子不可分辨性所导致的粒子间的关联效应描绘出一幅直观的物理图像，因而是一个很有用的概念。据此，多电子原子和分子的光谱，分子和化合物的化学键，固态物质中的电子特征及序磁性，都可以得到很清晰的描述和解释。
对于非全同性粒子系统，也可用交换作用描述因交换各种介子或虚粒子而出现的种种"力"，如原子核中的某些核力等。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条