1) Flux-vector splitting method
通量矢量分裂方法
2) flux vector splitting
矢通量分裂
1.
LU implicit timeformat and Van-Leer flux vector splitting format were applied in two-fluid model.
把LU隐式时间格式和Van-Leer矢通量分裂格式应用到两相流双流体模型中,并对一维等截面传热摩擦管道和轴对称JPL喷管中气固两相流进行了计算,计算结果与文献结果吻合良好,所建数学模型正确,所用数值计算方法可靠。
2.
By the use of implicit flux vector splitting method, three dimensional dimensionless conservative parabolic navier stokes equation is solved in general curved coordinates system.
采用全隐格式的矢通量分裂算法，在通用曲线坐标系内求解三维无因次抛物化强守恒型ＮＳ（ＮａｖｉｅｒＳｔｏｋｅｓ）方程。
3.
Based on flux vector splitting, a conservative and implicit defference scheme is presented for one dimensional shallow discontinuous water equations with arbitrary cross section.
基于矢通量分裂得到了一维浅水方程组的隐式守恒有限差分格式，并对有底坡、有摩阻的梯级水库同时溃坝和相继溃坝的溃坝波传播进行了数值模拟。
3) flux-vector splitting
通矢量分裂
1.
This paper is about the positivity analysis of a class of flux-vector splitting (FVS) methods for the compressible Euler equations, which include gas-kinetic Beam scheme[8], Steger-Warming FVS method[9], and Lax-Friedrichs scheme.
本文的目的是用代数方法直接分析一类显式通矢量分裂方法的保正性质，它们包含著名的 Ｂｅａｍ格式，Ｓｔｅｓｅｒｗｍｉｎｅ ＦＶＳ方法和 Ｌａｘｆｔｉｅｄｒｉｃｈｓ格式的保正性质。
4) flux splitting method
通量分裂方法
1.
A hybrid scheme,which approaches to NND scheme in the region of the shock and its vicinities,and to the 3rd linear scheme in the smooth region,was proposed with Steger-warming,KFVS and Vanleer flux splitting method.
提出了兼顾激波和边界层模拟的混合算法——在激波区逼近NND格式,在流动光滑区逼近三阶偏置格式,采用了Steger-Warming、KFVS和Vanleer三种典型的矢通量分裂方法,对来流马赫数为10、基于头部半径的雷诺数为1×105和1×106的球头绕流的壁面热流进行了计算。
5) vector splitting form
矢通量分裂格式
1.
Based on the compressible Navier Stokes equation, subsonic and supersonic turbulent backward facing step flows are computed by using Beam Warming vector splitting form and van Leer flux vector splitting method through Baldwin Lomax algebraic turbulence model and Johnson King non equilibrium algebraic turbulence model.
基于可压缩Ｎａｖｉｅｒ－Ｓｔｏｋｅｓ方程，采用Ｂｅａｍ－Ｗａｒｍｉｎｇ矢通量分裂格式以及ｖａｎＬｅｅｒ的矢通量分裂方法，分别通过Ｊｏｈｎｓｏｎ－Ｋｉｎｇ及Ｂａｌｄｗｉｎ－Ｌｏｍａｘ湍流模型对亚音速和超音速的后台阶流进行了计算，计算结果与实验符合较好。
6) vector splitting technique
矢通量分裂技术
补充资料：通量
分子式：
CAS号：
性质：(一)单位时间单位面积物质的流通量或热流通量，如扩散通量，mol/(m2·s)、热通量，J/(m2·s)。(二)粒子通量N定义为时间间隔dt内粒子的增量dN，N=dN/dt，单位为s-1。粒子注量Φ：辐射场中某一点的注量是进入以该点为球心，截面为da的小球体内的粒子数dN除以da而得的商，即Φ=dN/da，SI单位为每平方米，(m-2)。粒子注量率φ单位时间内，进入单位面积的球体内的粒子数，定义为dΦ中除以dt的商，单位为m-2·s-1。 φ=dΦ/dt=d2N/dadt能注量ψ：进入单位截面积的球体内所有粒子能量之和(不包括静止质量)，单位为J·m-2。 ψ=dEfi/da能注量率ψ:单位时间内进入单位面积球体内所有粒子能量之和，ψ=dψ/dr，单位为J·m-2·s-1。片状物料或短纤维状物料层堆在通气性底板上，从上方或下方垂直通入热气流的干燥法称为通流干燥。与热气流通过物料表面的干燥法相比，由于通流干燥传热系数较大和传热面积增大，水分与蒸气的迁移距离减小等原因，所以干燥速度很大。
CAS号：
性质：(一)单位时间单位面积物质的流通量或热流通量，如扩散通量，mol/(m2·s)、热通量，J/(m2·s)。(二)粒子通量N定义为时间间隔dt内粒子的增量dN，N=dN/dt，单位为s-1。粒子注量Φ：辐射场中某一点的注量是进入以该点为球心，截面为da的小球体内的粒子数dN除以da而得的商，即Φ=dN/da，SI单位为每平方米，(m-2)。粒子注量率φ单位时间内，进入单位面积的球体内的粒子数，定义为dΦ中除以dt的商，单位为m-2·s-1。 φ=dΦ/dt=d2N/dadt能注量ψ：进入单位截面积的球体内所有粒子能量之和(不包括静止质量)，单位为J·m-2。 ψ=dEfi/da能注量率ψ:单位时间内进入单位面积球体内所有粒子能量之和，ψ=dψ/dr，单位为J·m-2·s-1。片状物料或短纤维状物料层堆在通气性底板上，从上方或下方垂直通入热气流的干燥法称为通流干燥。与热气流通过物料表面的干燥法相比，由于通流干燥传热系数较大和传热面积增大，水分与蒸气的迁移距离减小等原因，所以干燥速度很大。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条