1) semi infinite fluid
半无限流域
2) half-space fluid domain
半无限流体域
3) semi-infinite liquid field
半无限域流场
1.
This method is extended to the semi-infinite liquid field problems, which has a wider application in engineering, by modifying the fundamental solution of Laplace equation using mirror method and superposition method.
在此基础上 ,通过映象法和迭加原理修改 Laplace方程的基本解 ,将该方法推广到半无限域流场的情况 ,适用范围更广 。
4) half-space
半无限域
1.
Infinite boundary elements for analysis of half-space problems;
用无穷边界元分析半无限域问题
2.
An infinite element approach for three-dimensional boundary element analysis of half-space problems is presented.
在现有程序基础上,引入无穷边界单元,利用其研究三维半无限域问题,并将计算结果与传统边界元法的计算结果进行比较,验证了公式和程序的有效性。
5) Semiinfinite region
半无限区域
6) unbounded fluids
无限域流场
1.
Based on the theoretical formula of fluid force acting on a lateral vibrating cylinder immersed in unbounded fluids,expressions for dimensionless dynamically additive mass and damping are obtained by inductive definition and non-dimensionalization.
根据文献报道的圆柱体在无限域流场中横向振动时受到的流体作用力解析表达式,通过归纳定义和无量纲化处理得到了代表圆柱体在流体中动力学特性的无量纲动力附加质量和无量纲动力附加阻尼表达式,又通过分析各种因素对动力附加质量和动力附加阻尼的影响,研究了圆柱体在无限域流场中横向振动时的动力学特性。
补充资料：电磁波在半无限屏缘的衍射
均匀平面波照射半无限导体薄屏时，在屏的背后形成阴影(图1)。电磁场在均匀媒质中只能连续分布，从投射波的照射区到屏的阴影区，场应当逐渐过渡，场在反射区的边界处也应逐渐过渡。因此，除反射波外，还存在衍射场。
如以屏缘以外半平面上的场为二次源，可以近似求得屏后半空间的场。由于二次源分布在半无限平面上，所以只存在菲涅耳衍射，当电磁波垂直投射时，应用这种衍射理论求得屏背后平行于屏的一条横线上场强的分布如图2所示。照明区内场强的起伏正是衍射场与投射场相干涉的结果。
从衍射场的严格解得到：在反射区边界以外没有反射波,在阴影区没有投射波,而在全空间都存在着衍射波。如果投射线与屏缘的夹角为 θ，投射线在屏缘的法平面上的投影和屏缘在屏上的法线间夹角为φ0(0<φ0<π),则除去与屏面夹角为π-φ0的一对半平面附近，衍射波面是顶点在屏缘上而锥角为的锥，其法线(衍射线)则在锥角为 θ的锥上。除两边界附近以外，在远离屏缘处，衍射场的振幅与到屏缘的距离ρ 的次幂成反比。在两个边界附近,衍射场的振幅几乎不随ρ 改变,而相位发生跃变,它弥补了投射波或反射波的陡然终止,而保证场的连续。
如以屏缘以外半平面上的场为二次源，可以近似求得屏后半空间的场。由于二次源分布在半无限平面上，所以只存在菲涅耳衍射，当电磁波垂直投射时，应用这种衍射理论求得屏背后平行于屏的一条横线上场强的分布如图2所示。照明区内场强的起伏正是衍射场与投射场相干涉的结果。
从衍射场的严格解得到：在反射区边界以外没有反射波,在阴影区没有投射波,而在全空间都存在着衍射波。如果投射线与屏缘的夹角为 θ，投射线在屏缘的法平面上的投影和屏缘在屏上的法线间夹角为φ0(0<φ0<π),则除去与屏面夹角为π-φ0的一对半平面附近，衍射波面是顶点在屏缘上而锥角为的锥，其法线(衍射线)则在锥角为 θ的锥上。除两边界附近以外，在远离屏缘处，衍射场的振幅与到屏缘的距离ρ 的次幂成反比。在两个边界附近,衍射场的振幅几乎不随ρ 改变,而相位发生跃变,它弥补了投射波或反射波的陡然终止,而保证场的连续。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条