1) prismy sample
棱柱体试件
3) prism
[英]['prɪzəm] [美]['prɪzəm]
棱柱体
1.
Stress study on preloaded concrete prism restrained by CFRP under uniaxial loading
CFRP约束轴压预压混凝土棱柱体的应力研究
2.
The authors had written a program by subsection summation method for Automatic calculation and CAD_mapping of water surface profile for prism_ or non_prism_ open channel and natural river course.
叙述用分段求和法编程计算棱柱体、非棱柱体明渠及天然河道水面曲线并绘制CAD图形的思路及过程,并以工程的实际应用加以检验。
3.
At last,a practical application which use prism as the volume element is presented.
介绍了三维体绘制技术在工程地质可视化中的应用,列举了几种三维体元的建模和操作方法,并给出了基于三棱柱体体元在三维地质建模中的应用实例。
4) regular prism
正棱柱体
1.
This thesis finds an approximate solution of the natural frequency to the regular prism in quiescent fluid by the perturbation method, hence avoiding the difficulties in finding its exact solution by a direct way.
本文用摄动法求解了二维正棱柱体在静止流体中固有频率的近似解,从而避免了直接求其精确解所遇到的困难。
5) carbon prism
碳棱柱体
6) FTX polygon
六棱柱元件
1.
A three dimensional flow field simulation of a new screw element—FTX polygon in co-rotating twin screw extruder has been carried out by the ANSYS FEM package.
应用ANSYS有限元分析软件对啮合同向双螺杆挤出机中的新型螺杆元件———六棱柱元件 (FTXPolygon)进行了三维等温非牛顿流场模拟分析 ,并与捏合块元件的流场分析结果进行了对比 ,得到了在相同压差下六棱柱元件比捏合块元件产率高、剪切速率场更均匀且两种元件分散混合能力相近的结论。
2.
In the former paper , a three dimensional flow field simulation of a new mixing element FTX polygon was carried out in intermeshing co rotationg twin screw extrusion.
前文[1] 对啮合同向双螺杆挤出过程中的新型混合元件———六棱柱元件的流场作了三维等温非牛顿模拟 ,并将其结果与捏合块元件作了对比 ,得到了在相同压差下六棱柱元件比捏合块元件产率高、剪切速率场和剪切应力场分布更均匀 ,且两种元件分散混合能力相近的结论。
3.
FTX polygon is a new type of screw element which is invented to meet the higher speed and efficiency development in co-rotating twin-screw extruder.
六棱柱元件是为适应同向双螺杆挤出机高速高效的发展要求而出现的一种新型混炼元件。
补充资料：横向磁场中的空心超导圆柱体（hollowsuperconductingcylinderinatransversalmagneticfield）
横向磁场中的空心超导圆柱体（hollowsuperconductingcylinderinatransversalmagneticfield）
垂直于柱轴（横向）磁场H0中的空心超导长圆柱体就其磁性质讲是单连通超导体。徐龙道和Zharkov由GL理论给出中空部分的磁场强度H1和样品单位长度磁矩M的完整解式，而在`\zeta_1\gt\gt1`和$\Delta\gt\gt1$条件下为：
$H_1=\frac{4H_0}{\zeta_1}sqrt{\frac{\zeta_2}{\zeta_1}}e^{-Delta}$
$M=-\frac{H_0}{2}r_2^2(1-\frac{2}{\zeta_2})$
这里r1和r2分别为空心柱体的内、外半径，d=r2-r1为柱壁厚度，ζ=r/δ(r1≤r≤r2)，Δ=d/δ，δ=δ0/ψ，δ0为大样品弱磁场穿透深度，ψ是有序参量。显然此时H1→0，M→-H0r22/2，样品可用作磁屏蔽体。当$\zeta_1\gt\gt1$，$\Delta\lt\lt1$时，则
H1=H0/(1 ζ1Δ/2)，
M=-H0r23[1-(1 ζ1Δ/2)-1]。
若$\zeta_1\Delta\gt\gt1$，则$H_1\lt\ltH_0$或H1≈0。所以，虽然$d\lt\lt\delta$，但磁场几乎为薄壁所屏蔽而难于透入空心，称ζ1Δ/2为横向磁场中空心长圆柱体的屏蔽因子。当$\zeta_1\Delta\lt\lt1$时，则H1≈H0，磁场穿透薄壁而均进入空腔，失去屏蔽作用，此时M≈0。类似于实心小样品，由GL理论可求出薄壁样品的临界磁场HK1，HK，HK2和临界尺寸等。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条