1) Function distribution method
函数分配法
1.
The two new methods are named Logarithmic distribution method and Function distribution method.
然后,通过对出现问题的归纳总结,以问题的症结为出发点和突破点,加上平时的思考和积累,在对前人方法改进的基础上,本文提出了两种能够合理解决统计指数因素分析问题的的新方法,即对数分配法和函数分配法。
2) partition function
配分函数
1.
The values of βε_i in partition function can be positive or negative;
配分函数中的指数因子βε_i的数值可正可负
2.
The rotational partition function and thermodynamical properties of hydrogen;
氢的转动配分函数及其热力学性质
3.
The structure paint scene of partition function in bosefermi quantum statistics;
BOSE-FERMI量子统计中配分函数的结构绘景
3) partition functions
配分函数
1.
The single particle level densities, calculated with the local density approximation and Fermi gas model respectively, are used to obtain the partition functions.
利用费米气体模型和区域密度近似分别计算单粒子能级密度，通过单粒子能级密度求得中等质量碎片（ＩＭＦ）的内部配分函数。
5) Total internal partition sums
总配分函数
6) grand partition function
巨配分函数
1.
On the basis of the computation of the grand partition function and the statistic expression of thermodynamic quantities,the internal energy,pressure and entropy of ideal weak-degenerate Bose or Femi gas are given and are consistent with present literature.
通过计算巨配分函数和热力学量的统计表达式,计算了弱简并理想的费米(玻色)气体的内能、压强和熵,结果与已有的文献一致。
补充资料：配分函数
同统计分布密切相关的、反映系统热力学性质的特征函数。
对正则分布,系统具有确定的粒子数N、温度T和体积V。 于是, 系统处在能级Ei上的几率是 ，其中Z就是配分函数。它等于，式中 Ωi表示能级 Ei上的简并度；，k是玻耳兹曼常数。或者，系统处在量子态 s上的几率是则配分函数是。这里对所有的量子态求和。
过渡到准经典情形，在Γ相空间（见相宇）有
，而
，
其中是 Γ相空间的体元，p、q分别表示广义动量和广义坐标，h是普朗克常数,f是一个粒子的自由度数目。
对巨正则分布,系统具有确定的温度,体积和化学势时处在N和Es上的几率是,其中，而Ξ 称巨配分函数，它等于。
过渡到准经典情形的表式为
，
，
并且以 T、V、μ为独立变量的巨热力势Ω可由巨配分函数决定如下，它是特征函数。
由巨正则分布过渡到近独立粒子的费密系和玻色系时，其中, 式中的gi是单粒子能级εi上的简并度，正负号分别对应费密子或玻色子。设Ni是εi上的粒子占据数，则平均占据数嚺i由公式所给，可得
，
是费密或玻色分布，而在量子态p上的平均粒子数是
，
当eα>>1时，过渡到玻耳兹曼分布情形
和，
其中配分函数,称为单粒子的配分函数。在准经典情形中,μ相空间的粒子数密度分布是,其配分函数为，其中dpdq=dp1...dpfdq1...dqf是μ相空间的体积元。
可以证明，求出配分函数后，一切热力学函数都能够完全确定。配分函数使统计物理学同热力学建立了联系。
对正则分布,系统具有确定的粒子数N、温度T和体积V。 于是, 系统处在能级Ei上的几率是 ，其中Z就是配分函数。它等于，式中 Ωi表示能级 Ei上的简并度；，k是玻耳兹曼常数。或者，系统处在量子态 s上的几率是则配分函数是。这里对所有的量子态求和。
过渡到准经典情形，在Γ相空间（见相宇）有
，而
，
其中是 Γ相空间的体元，p、q分别表示广义动量和广义坐标，h是普朗克常数,f是一个粒子的自由度数目。
对巨正则分布,系统具有确定的温度,体积和化学势时处在N和Es上的几率是,其中，而Ξ 称巨配分函数，它等于。
过渡到准经典情形的表式为
，
，
并且以 T、V、μ为独立变量的巨热力势Ω可由巨配分函数决定如下，它是特征函数。
由巨正则分布过渡到近独立粒子的费密系和玻色系时，其中, 式中的gi是单粒子能级εi上的简并度，正负号分别对应费密子或玻色子。设Ni是εi上的粒子占据数，则平均占据数嚺i由公式所给，可得
，
是费密或玻色分布，而在量子态p上的平均粒子数是
，
当eα>>1时，过渡到玻耳兹曼分布情形
和，
其中配分函数,称为单粒子的配分函数。在准经典情形中,μ相空间的粒子数密度分布是,其配分函数为，其中dpdq=dp1...dpfdq1...dqf是μ相空间的体积元。
可以证明，求出配分函数后，一切热力学函数都能够完全确定。配分函数使统计物理学同热力学建立了联系。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条