1) magneto-crystalline anisotropy
磁晶各向异性常数
1.
In order to conquer superparamagnetic effect,the most important thing is to explore new materials with high magneto-crystalline anisotropy (Ku).
为了克服热扰动对记录信息的影响,寻找高磁晶各向异性常数即高Ku的材料作为记录介质已是当务之急。
2) second-order magnetocrystalline anisotropy constant
第二磁晶各向异性常数
3) crystal anisotropy constant K
磁晶各向异性常数K
4) Magnetic anisotropy constant
磁各向异性常数
5) effective magnetic anisotropy constant
有效磁各向异性常数
6) Magneto-Crystalline Anisotropy Energy
磁晶各向异性能
1.
Simulation of Magneto-Crystalline Anisotropy Energy of Cold Rolled Non-Oriented Silicon Steel;
冷轧无取向硅钢的磁晶各向异性能的模拟
2.
The relationship between the different direction magnetic properties(B8) ,texture and the magneto-crystalline anisotropy energy(EK) of a doubly oriented Si steel has been investigated.
研究了一种双取向硅钢不同方向的磁感(B8)及其与织构和磁晶各向异性能(EK)之间的关系。
补充资料：各向异性第二临界磁场（anisotropicsecondcriticalmagneticfield）
各向异性第二临界磁场（anisotropicsecondcriticalmagneticfield）
在主轴坐标系中，设磁场平行于主轴Z，由各向异性GL方程给出的各向异性第二临界磁场为
Hc2∥(T)=`\frac{2|\alpha(T)|(m_1^\**m_2^\**)^{1/2}}{\mu_0\hbare^\**}`
$=sqrt{2K_1K_2}H_c(T)$
这里α(T)为GL自由能密度展式系数，mμ*和Kμ(μ=1,2,3)分别为库珀对有效质量和GL参量的μ分量，e*为库珀电子对电荷量，$hbar$是除以2π的普朗克常数，μ0是真空磁导率，Hc(T)为热力学临界磁场。对层状结构氧化物超导体，GL参量Ka≈Kb=Kab，并有
Hc2∥(T)=$sqrt2K_{ab}H_c(T)$
Hc2⊥(T)=$(2K_{ab}K_c)^{1/2}H_c(T)$
Hc2∥和Hc2⊥分别为磁场与主轴Z（或晶轴C）平行和垂直时的第二临界磁场，其物理性质含义参见“第二临界磁场”。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条