1) catastrophes branching processes
突变分支过程
1.
We study aspecial kind of Markov chain-the catastrophes branching processes by theory of operatorsemigroup.
本文着力于用分析的方法,以算子半群理论为工具,来研究一类特殊的Markov过程——突变分支过程。
2) breakdown process
突变过程
1.
Numerical simulation of the breakdown process in laminar-turbulent transition of incompressible boundary layer on a flat plate;
不可压缩平板边界层转捩中突变过程的数值模拟
3) branching process
分支(衰变)过程
4) branching process
分支过程
1.
The underlying model is a two-type branching process.
根据流行病发生的特点,一般其发生的时刻、感染者的人数等因素不易直接得出,但是在某一时间内被发现患病者的人数是可以知道的,从而可以根据该已知数据,利用分支过程构建一个新的模型,利用该方法,可以预测将来流行病的发展情况,从而可以采取相应措施来控制疾病。
2.
By means of probability generating function,for the bisexual GaltonWatson branching process with a certain mating function always taken the number of females as its value,the necessary and sufficient condition of the process extinction with probability 1 was given,and the expressions of expectation and variance of the process were obtained.
利用概率母函数,对带有取值恒等于雌性数目的配对函数的两性Galton Watson分支过程,给出了其以概率1灭绝的充分必要条件,并求得了相应的数学期望与方差的表达式。
3.
The method mentioned can be applied to a number of old and new cases of branching processes.
此种处理方法为处理大量旧的与新的分支过程提供了一个一致逼近的途径。
5) branching processes
分支过程
1.
By using technology of branching processes,the explicit expression of the expected number of customers in busy period with gated discipline is obtained.
考虑一类符合闸口原则的排队系统,利用分支过程的技巧和方法,得到了其一个忙期内的平均顾客数。
2.
There are many monographs overseas, but the domestic elaboration about branching processes is seen little of.
分支过程是一类非常重要且应用广泛的随机过程，在国外已有很多专著，但是，国内这方面的论述还很少见。
6) procedure branch
过程分支
补充资料：正规过程和倒逆过程
讨论完整晶体中声子-声子散射问题时,由于要求声子波矢为简约波矢（见布里渊区），所得到的总波矢守恒条件会相差一个倒易点阵矢量G)。例如对于三声子过程有下列条件
， (1)
式中q1和q2是散射前的声子简约波矢, q3为散射后声子波矢，式(1)中G)的取值应保证q3也是简约波矢。这时会出现两种过程,其一是当q1+q2在简约区内时,可以取倒易点阵矢量G)＝0,式(1)则简化为总波矢守恒条件,称为正规过程或N过程。其二是当q1+q2超出简约区时,所取G)应保证q3仍落于简约区内,由于q3与q1+q2相差G),显然q3位于q1+q2的相反一侧，这时散射使声子传播方向发生了倒转，故称为倒逆过程或U过程。U过程总波矢不守恒,但总能量守恒,因为声子频率是倒易点阵的周期函数，而q3与q1+q2只相差一个倒易点阵矢量。N过程在低温长波声子的散射问题中起主要作用。当温度升高，简约区边界附近的声子有较多激发时，U过程变得十分显著,它对点阵热导有重要贡献。
在能带电子与声子散射问题中存在着与式 (1)相仿的总波矢条件
k+G＝k┡±q，
(2)
式中k与k┡分别为散射前后电子的简约波矢,±号分别对应于吸收或发射q声子。类似的在热中子-声子散射以及晶体中一切波的相互作用过程中，总波矢变化都相差一个倒易点阵矢量G),因此也都有N与U过程之分。这是晶体和连续媒质不同之处，连续媒质对无穷小平移具有不变性，才能求得总波矢守恒，而晶体只具有对布喇菲点阵的平移不变性，因此总波矢守恒条件会相差一个倒易点阵矢量。
， (1)
式中q1和q2是散射前的声子简约波矢, q3为散射后声子波矢，式(1)中G)的取值应保证q3也是简约波矢。这时会出现两种过程,其一是当q1+q2在简约区内时,可以取倒易点阵矢量G)＝0,式(1)则简化为总波矢守恒条件,称为正规过程或N过程。其二是当q1+q2超出简约区时,所取G)应保证q3仍落于简约区内,由于q3与q1+q2相差G),显然q3位于q1+q2的相反一侧，这时散射使声子传播方向发生了倒转，故称为倒逆过程或U过程。U过程总波矢不守恒,但总能量守恒,因为声子频率是倒易点阵的周期函数，而q3与q1+q2只相差一个倒易点阵矢量。N过程在低温长波声子的散射问题中起主要作用。当温度升高，简约区边界附近的声子有较多激发时，U过程变得十分显著,它对点阵热导有重要贡献。
在能带电子与声子散射问题中存在着与式 (1)相仿的总波矢条件
k+G＝k┡±q，
(2)
式中k与k┡分别为散射前后电子的简约波矢,±号分别对应于吸收或发射q声子。类似的在热中子-声子散射以及晶体中一切波的相互作用过程中，总波矢变化都相差一个倒易点阵矢量G),因此也都有N与U过程之分。这是晶体和连续媒质不同之处，连续媒质对无穷小平移具有不变性，才能求得总波矢守恒，而晶体只具有对布喇菲点阵的平移不变性，因此总波矢守恒条件会相差一个倒易点阵矢量。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条