1) Isentropic Refrigeration Efficiency
等熵制冷效率
1.
At the same time,the investigation indicated that the isentropic refrigeration efficiency of the actual Gas Wave Refrigerator undulates consumingly following the changing of the jet flow frequency,and that affected the adaption ability of the Gas Wave Refrigerator.
同时,以往研究表明气波制冷机等熵制冷效率随射流频率变化而大幅波动,影响了气波制冷机变工况工作的适应能力。
2) isoentropic efficiency
等熵效率
3) Isentropic efficiency
等熵效率
1.
This paper introduces the working principle and construction of gas refrigerator and details the influential factors of isentropic efficiency and claims studying tendency.
介绍了气波制冷机的结构及原理 ;详细讨论了气波制冷机等熵效率的影响因素 ,并做出了评价 ;指出了今后研究的发展趋势 。
4) adiabatic isentropic efficiency
绝热等熵效率
5) compressor isentropic efficiency
压气机等熵效率
6) refrigerating efficiency
制冷效率
1.
The influence of weakened wave energy on refrigerating efficiency was investigated.
建立了一套气波单管机实验装置 ,系统地研究了不同实验条件下接受管端部加入一种特制的蓄冷填料后入射气体与反射激波强度的变化 ,考察了削弱激波能量对制冷效率的影响程度。
2.
The analysis on experimental result shows that:make sure the refrigerating system running uninterrupted,increase the output every day,have higher refrigerating efficiency and great frozen rate compared with hot ammonia defrosting.
以一实际冻结间的冷风机为研究对象,介绍了辅助热氨融霜的实验装置,对实验结果进行分析研究:与热氨融霜相比,其优势在于保证制冷系统连续工作,提高装置的日产量,具有制冷效率高,食品冻结速度增大等优点。
补充资料：等熵流动
流体系统每一部分的熵在运动过程中都保持不变的一种流动。等熵流动要求每个流体质点的熵在流动过程中保持不变，即
，式中S为熵；v为速度；t为时间；为随体导数;墷为梯度算符。在等熵流动中，虽然每个流体质点的熵保持不变，但不同流体质点的熵可以有不同的值，因而整个流场内的熵并非常数。如果流场在初始时刻是匀熵的（即各流体质点的熵相同），则等熵流动将使流场在任何时刻都是匀熵的,即S等于常数。有人把这种运动也称为等熵流动。
可逆的绝热流动都是等熵流动，不可逆的绝热流动则是不等熵的,由热力学第二定律可知熵总是增加的,即。用熵表示的能量方程为：
，式中ρ为密度；T为热力学温度；k为热导率；ф为粘性耗损项。因此,要保持,必须使热传导项与粘性耗损项正好抵消，这在实际上是很难实现的。因此，有时把等熵流动和可逆的绝热流动看成是等同的。从能量方程还可看出，忽略粘性和热传导的流体连续运动一定也是等熵流动。
对于比热为常数的完全气体，熵表为：
，式中 CV为定容比热；为气体比热比,Cp为定压比热；p为压力；C为常数。 从等熵方程 可得出。它同连续性方程和运动方程一起，构成了经典气体动力学的封闭运动方程组。
参考书目
H.W.李普曼、A.罗什柯合著,时爱民等译:《气体动力学基础》,机械工业出版社,北京,1981。(H.W.Liepmann and A.Roshko,Elements of Gasdynamics,John Wiley & Sons,New York,1957.)
，式中S为熵；v为速度；t为时间；为随体导数;墷为梯度算符。在等熵流动中，虽然每个流体质点的熵保持不变，但不同流体质点的熵可以有不同的值，因而整个流场内的熵并非常数。如果流场在初始时刻是匀熵的（即各流体质点的熵相同），则等熵流动将使流场在任何时刻都是匀熵的,即S等于常数。有人把这种运动也称为等熵流动。
可逆的绝热流动都是等熵流动，不可逆的绝热流动则是不等熵的,由热力学第二定律可知熵总是增加的,即。用熵表示的能量方程为：
，式中ρ为密度；T为热力学温度；k为热导率；ф为粘性耗损项。因此,要保持,必须使热传导项与粘性耗损项正好抵消，这在实际上是很难实现的。因此，有时把等熵流动和可逆的绝热流动看成是等同的。从能量方程还可看出，忽略粘性和热传导的流体连续运动一定也是等熵流动。
对于比热为常数的完全气体，熵表为：
，式中 CV为定容比热；为气体比热比,Cp为定压比热；p为压力；C为常数。 从等熵方程 可得出。它同连续性方程和运动方程一起，构成了经典气体动力学的封闭运动方程组。
参考书目
H.W.李普曼、A.罗什柯合著,时爱民等译:《气体动力学基础》,机械工业出版社,北京,1981。(H.W.Liepmann and A.Roshko,Elements of Gasdynamics,John Wiley & Sons,New York,1957.)
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条