补充资料：磁振子

磁振子
Magnon

这就引起了某些k笋。的模的不稳定性。当k“o的一致旋进达到一个临界角(通常只有几度)时，某些k护o的模就消耗微波功率。因此，可能“抽运”k铸。的磁振子。苏耳(H.Suhl)曾经想出一种基于这些非线性现象的参量微波放大器。 大幅度旋进也能分解为声学振动，倘若声学本征频率等于微波〔泵)频率与某一静磁模的频率之差。这称为磁声共振。 [凯弗(F·Keffer)撰]磁振子(magnon 磁振子是引人的一种准粒子，用来描述铁磁阵列、亚铁磁阵列、反铁磁阵列和螺旋磁阵列中对完全磁性有序的小偏离。参阅“反铁磁性”(antiferro-magnetism)、“亚铁磁性，，(ferrimagnetism)、“铁磁性，，(ferromagnetism)和“螺旋磁性”(helimag-netism)各条。 一种与磁性有关的角动量(大多数是电子的自旋角动量)的正弦变化，称为自旋波。一个自旋波代表总样品角动量减少一个单位h;它可以想象成在磁性海洋中传播的、振幅为h的一个涟波。一个磁振子是一个量子化的自旋波，如同一个声子是一个量子化晶格振动波或一个光子是一个量子化电磁波一样。 有序磁性材料的低温特性可利用磁振子的统计激发来作非常精确的描述。特别是，发现当温度从。K增加到居里温度的一半左右时，铁磁磁化强度对完全饱和的偏离与T3/2成比例地下降。在更高的温度时，磁振子之间的相互作用使理论变得极为复杂，在1968年才做出一种精确的处理。然而.总的实验特性能够粗略地用唯象的外斯分子场近似地加以描述。 一个自旋波或一个磁振子的能量，随着波矢量k的增加而增加，也就是随着涟波的波长的减少而增加。理由是:产生磁性有序的所谓交换力是非常短程的，仅使近邻的自旋强烈地阻碍排列。 结果，在铁磁体中，磁振子在大的k时的能量大致与kZ成正比。 当k趋于零时，涟波的波长变成与样品尺寸同数量级。在铁磁体中，没有近邻自旋的相对磁性失排，而是整个样品的磁化强度作为一个单元运动。因此，激发k~。的铁磁磁振子的能量与交换力无关;这种扰动等价于一种旋进，它不改变在任何现有的外加磁场和各向异性场的合成场中总样品磁化强度的大小。本征频率“。等于在合成场中的拉莫尔频率，倘若样品是球形的(否则，由表面退磁场的不同而引起的转矩使“。改变)，磁振子的能量为h。。。体偶极场使磁振子的能量随波矢量幸k的方向而变化;当k垂直于体磁化强度时，能量最大.这些结果起因于一个在波长约小于样品尺寸的十分之一时适用的简并簇。对于较长的波长，偶极场与位置有关，也就是说在样品中是不均匀的;自旋波不是激发的简正模。

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