1) radio attenuation
射电衰减
2) reflection loss
反射衰减
1.
When the added amount of polycarbonsilane is 20 percent, the reflection loss is more than 6dB,and the frequency width is 2 GHz respectivly.
结果表明： 复合材料中聚乙烯的加入量对电磁特性在上述频段内各频率范围影响程度不同； 磁性微粉中聚碳硅烷量为２０％ 时， 反射衰减大于６ｄＢ对应的频带宽度为２ＧＨｚ。
3) diffracted attenuation
绕射衰减
1.
How to calculate diffracted attenuation accuratly in this case is the important part of sound barrier design.
公路上设置的声屏障的长度一般为有限长,如何准确的计算出此种情况下声屏障的绕射衰减,是声屏障声学设计的关键。
2.
Calculations of diffracted attenuation are important for acoustic design of railway noise barriers.
铁路声屏障绕射衰减计算是声屏障声学设计的重要内容。
3.
The key point is to compare and analyze some mathematic methods of sound barrier insert loss, including line sound source of infinite length, diffracted attenuation of Frequency band noise, Qian Chuan Diagram Method, Abac.
本文主要从声屏障的降噪原理出发,着重研究了铁路声屏障插入损失的计算模型,主要做了以下工作:第一:对声屏障降噪效果的评价方法和评价标准进行了研究分析,进而重点针对声屏障降噪效果评价方法中的声屏障插入损失理论计算方法进行研究,包括线声源无限长时,无限长声屏障的频带噪声绕射衰减理论计算、有限长声屏障的频带噪声绕射衰减理论计算、前川图表法以及诺模图法。
4) reflection attenuation
反射衰减
1.
The laser beam method using the reflection attenuation of plane parallel crystal was proposed and its feasibility was figured out in detail.
介绍了普通光学元件反射诊断激光光束的应用,提出了利用平面平晶的平面反射进行光能衰减,详细论述了采用该方法进行光能衰减的可行性,分析了平面平晶反射衰减中反射光S偏振态和P偏振态能量的差异,对激光束诊断的影响和解决方法,结合半导体绿激光器的光束诊断进行了应用分析。
6) scattering attenuation
散射衰减
1.
Then, mean free path L_e and seismic albedo B_0 of each station were calculated, and scattering attenuation Q~ -1 _s and intrinsic attenuation Q~ -1 _i were separated from total attenuation Q~ -1 _t .
首先使用单次散射模型计算各台站的尾波衰减系数QC~(-1);然后利用随机各向同性散射介质均匀分布的多次散射模型,使用多流逝时间窗分析方法,计算各台站的平均自由程LE和地震反照率B0,得到总衰减系数QT~(-1),并从中分离散射衰减系数QS~(-1)、吸收衰减系数QI~(-1)。
2.
At the same time, frequency dependence of scattering attenuation and anisotropic velocity variation makes fracture size deduction from seismic data .
与此同时 ,各向异性介质中散射衰减及速度随频率的变化 ,也为通过地震数据分析预测裂隙大小尺度提供了可能性。
补充资料：衰减全反射
入射面内偏振的单色平面光波在密－疏媒质的界面上全反射时，光疏媒质中所形成的迅衰场(见衰减波)能量可以被耦合到金属或半导体的表面上而使表面等离激元(SP)或表面极化激元共振激发。全反射的光强因而会发生剧邃衰减的现象。
利用光学中的迅衰场与SP相耦合衰减全反射方法是在1968年由A.奥托提出。奥托利用棱镜的全反射以产生迅衰场，并且由于迅衰场具有沿棱镜法线方向指数衰减的性质，所以被研究的表面必须与棱镜的全反射面相贴近到小于微米的空隙时才有可能使迅衰场的能量耦合到表面上。这种安排被称为奥托装置（图1）。1971年E.克雷奇曼把厚度约为500┱的金属薄膜，直接蒸镀到棱镜的全反射面上,也同样获得了在金属-真空（或其他媒质）界面上对SP的耦合，这种安排被称为克雷奇曼装置（图2）。
由于SP的激励是沿界面传递的，入射光的波矢沿界面的分量与SP的波矢相匹配时才能满足共振激发的条件，这时候入射光的能量可以通过迅衰场而耦合到SP使之激励,而反射率应为100％的全反射光强因而受到了严重的衰减。匹配可以通过改变入射角或改变入射光的波长来实现。反射率随入射角或波长改变的曲线称为衰减全反射谱（ATR谱，图3）。SP的激发反映在ATR谱中为一具有洛伦兹线型的共振吸收峰(见光的吸收)，峰的位置、半宽度及峰值与承受SP激发的媒质的介电常数及膜层或空气隙的厚度有密切的关系。由于SP只局限在界面的附近,所以ATR谱只反映出界面的特性而与媒质的体内因素无关。若是界面的状态发生了变化，例如形成了过渡层，界面增加了粗糙度以及吸附了其他分子等等都会引起ATR谱中的共振峰的位置、宽度及峰值的改变,所以 ATR是一种研究表面或界面光学性质的十分灵敏的方法,由于ATR可以在金属－真空界面、金属－电介质界面上均能实现,因之ATR方法已成为研究表面物理现象的一种具有发展前途的方法。
用极性半导体（如GaP）代替奥托装置中的金属,测量它的ATR谱，可确定表面极化激元的频率－波矢关系。
利用光学中的迅衰场与SP相耦合衰减全反射方法是在1968年由A.奥托提出。奥托利用棱镜的全反射以产生迅衰场，并且由于迅衰场具有沿棱镜法线方向指数衰减的性质，所以被研究的表面必须与棱镜的全反射面相贴近到小于微米的空隙时才有可能使迅衰场的能量耦合到表面上。这种安排被称为奥托装置（图1）。1971年E.克雷奇曼把厚度约为500┱的金属薄膜，直接蒸镀到棱镜的全反射面上,也同样获得了在金属-真空（或其他媒质）界面上对SP的耦合，这种安排被称为克雷奇曼装置（图2）。
由于SP的激励是沿界面传递的，入射光的波矢沿界面的分量与SP的波矢相匹配时才能满足共振激发的条件，这时候入射光的能量可以通过迅衰场而耦合到SP使之激励,而反射率应为100％的全反射光强因而受到了严重的衰减。匹配可以通过改变入射角或改变入射光的波长来实现。反射率随入射角或波长改变的曲线称为衰减全反射谱（ATR谱，图3）。SP的激发反映在ATR谱中为一具有洛伦兹线型的共振吸收峰(见光的吸收)，峰的位置、半宽度及峰值与承受SP激发的媒质的介电常数及膜层或空气隙的厚度有密切的关系。由于SP只局限在界面的附近,所以ATR谱只反映出界面的特性而与媒质的体内因素无关。若是界面的状态发生了变化，例如形成了过渡层，界面增加了粗糙度以及吸附了其他分子等等都会引起ATR谱中的共振峰的位置、宽度及峰值的改变,所以 ATR是一种研究表面或界面光学性质的十分灵敏的方法,由于ATR可以在金属－真空界面、金属－电介质界面上均能实现,因之ATR方法已成为研究表面物理现象的一种具有发展前途的方法。
用极性半导体（如GaP）代替奥托装置中的金属,测量它的ATR谱，可确定表面极化激元的频率－波矢关系。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条