1) spread of wave function
波函数扩展
2) spreading function
扩展函数
1.
Rebollo Neira discussed the reconstruction problem of wideband spreading function under the frame condition.
Rebollo-Neira讨论了框架条件下的宽带扩展函数重构问题。
3) point-spread function
点扩展函数
1.
A restoration algorithm based on the mathematical models of point-spread function was proposed and a Wiener filter algorithm avoiding the.
并通过建立相应的数学模型推导了系统的点扩展函数 。
2.
Through analyzing the degraded image model and related point-spread functions, they show that Parzen-window function has some characteristics which are similar to point-spread function.
通过对降质图像离散退化模型与Parzen窗估计法基本公式的对比和对几种退化模型的点扩展函数特点的分析 ,揭示了点扩展函数与Parzen窗函数之间的对应关系 。
3.
There exist three sampling methods according to the sampling objects: the transfer function sampling,the point-spread function sampling and the weighting function sampling.
理论分析表明,按照抽样对象的不同,存在三种适用范围不同的算法:传递函数抽样法、点扩展函数抽样法和加权函数抽样法。
4) Point spread function
点扩展函数
1.
Research of X-ray imaging system point spread function in theory and experiment;
X射线成像系统点扩展函数理论模型及其实验验证
2.
Point spread function of neutron pinhole imaging in high gamma ray background;
强γ背景下中子针孔成像的点扩展函数
3.
Research on estimation algorithms for Gaussian point spread function parameter in image restoration;
图像复原中高斯点扩展函数参数估计算法研究
6) expanded basis function
扩展基函数
1.
1a,a: crack length),two methods of crack tip node encryption and expanded basis function could be adopted.
1a,a为裂纹长度)应力场时可采用裂纹尖端节点加密和扩展基函数两种方法。
补充资料：波函数
量子力学中描写微观系统状态的函数。在经典力学中，用质点的位置和动量（或速度）来描写宏观质点的状态，这是质点状态的经典描述方式，它突出了质点的粒子性。由于微观粒子具有波粒二象性，粒子的位置和动量不能同时有确定值（见测不准关系），因而质点状态的经典描述方式不适用于对微观粒子状态的描述。
波函数ψ(r,t)是坐标和时间t的复函数。ψ(r,t)的绝对值二次方乘上r 处的体积元dτ与粒子在这个体积元中出现的几率p(r,t)成比例
p(r,t)=с|ψ(r),t)|2dτ,с是比例常数。
一个微观系统的波函数，满足薛定谔方程。处于具体条件下的微观系统的波函数，可由相应的薛定谔方程解出。例如描写具有确定动量p和能量E的自由粒子状态的波函数是
由|Ф(r,t)|2＝|A|2＝常量说明自由粒子在空间各点出现的几率相同。
把波函数的绝对值二次方解释为与粒子在单位体积内出现的几率成比例是M.玻恩在E.薛定谔建立波动力学后提出的，被称为是波函数的统计诠释。波函数所表示的波也常被称为几率波。
由于粒子肯定存在于空间中，因此，将波函数对整个空间积分，就得出粒子在空间各点出现几率之和，结果应等于1：
可以用代替ψ(rr,t)作为波函数， 那么波函数就满足条件,
这个条件称为波函数的归一化条件，满足这个条件的波函数ψ┡(r,t)称为归一化波函数。
波函数ψ(r,t)是坐标和时间t的复函数。ψ(r,t)的绝对值二次方乘上r 处的体积元dτ与粒子在这个体积元中出现的几率p(r,t)成比例
p(r,t)=с|ψ(r),t)|2dτ,с是比例常数。
一个微观系统的波函数，满足薛定谔方程。处于具体条件下的微观系统的波函数，可由相应的薛定谔方程解出。例如描写具有确定动量p和能量E的自由粒子状态的波函数是
由|Ф(r,t)|2＝|A|2＝常量说明自由粒子在空间各点出现的几率相同。
把波函数的绝对值二次方解释为与粒子在单位体积内出现的几率成比例是M.玻恩在E.薛定谔建立波动力学后提出的，被称为是波函数的统计诠释。波函数所表示的波也常被称为几率波。
由于粒子肯定存在于空间中，因此，将波函数对整个空间积分，就得出粒子在空间各点出现几率之和，结果应等于1：
可以用代替ψ(rr,t)作为波函数， 那么波函数就满足条件,
这个条件称为波函数的归一化条件，满足这个条件的波函数ψ┡(r,t)称为归一化波函数。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条