1) oscillatory extinction
波动消光
2) undulatory extinction
波動消光
3) wavy extinction
波狀消光
4) wavy extinction
波状消光
1.
We found that the biotite,which had been transforming to the chlorite,had some changes of optics and micro-shape characters,especially its showing wavy extinction under crossed polar.
通过偏光显微镜和扫描电子显微镜对砂岩样品的观察,对比研究了黑云母及绿泥石的光学特征及微观形态特征,发现了黑云母向绿泥石蚀变转化过程中光学特征及微观形态特征的变化,有明显波状消光现象。
6) evanescent light wave
消逝波光场
1.
An efficient Sisyphus cooling and geometric cooling of three level atoms in blue detuned evanescent light wave are discussed, and the kinetics processes of atom cooling in a pyramidal and conical hollow trap is studied by Monte Carlo simulation.
讨论了三能级原子在消逝波光场作用下的Ｓｉｓｙｐｈｕｓ冷却和几何冷却机制， 通过蒙特卡罗（Ｍｏｎｔｅ－Ｃａｒｌｏ）方法分别模拟了消逝波光场在方锥形势阱和圆锥形势阱两种情况下对原子冷却的动力学过程， 并计算了原子在不同的失谐量、激光功率及消逝波的判断宽度下的冷却情况。
补充资料：波动
波动
Wave motion
7以V V(18)声源的声辐射作出数学描述。在这种情形下，声波从声源向四周扩散，其波阵面总是呈球面。式(24)右端的算子可写成球坐标形式。 假设在所有方向上辐射都是相同的，则在球坐标系中，一维波动方程可写成 一一dP一尸其中尸是气体的总压，y是气体定压比热与定容比热之比。令P与V由式(19)确定: 尸~尸。+P， V=Vo+r，(19)刁ZP。2 aP_1日ZP二尸下，厅—二丁一一一百二一万。k乙O/Jr‘r dr“dt‘其中P与r是随时间变化的量，值。如果不等式(20)成立: p《尸。， r《Vo，则方程(2l)成立:而尸。与V。是平衡通过微分可以证明，式(28)也可以写成刁2(Pr) a tZ_:2型业丝 沙r‘(29)(20)了口rVo日t。(21)些叔1一P0为满足质量守恒定律，可写出 r=Vodiv歹，(22)其中泞是盒的平均位移矢量。 式(22)对t求微分，然后代人式(21)，得aP_，DJ:___，又万一一I诬ouiv甘。口L(23)从式(17)与(23)消去q，可得波动方程a ZP__:。2-下下一‘V尸，口i一(24)式中按定义有产一y尸。/P。。(25) 一维平面波设在介质中可取出一族平行平面，其中任意一个平面上，各点压强相等，且各点速度大小相等方向相同，那末这一声波就称为平面波勺 由于P与q在任一波阵面上都是常量，它们对y或z的偏导数必须等于零，所以在式(23)中有 式(29)与式(27)有着相同的形式。因此，同样形式的解对二者都适用，只不过在一个情形下因变量是P(x，t)，而在另一个情形下的因变量是Pr(r，t)。 式(29)对应于单独一个向外移动的波(自由空间)的解可由式(30)给出: ，一告Fl(一‘)。(3。)注意，和平面波一样，波动在传播中形状不变。但是，声压的大小与距离成反比，因为在传播过程中波不断扩展。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条