1) astrometric baseline
天体测量基线
2) astrometric base line
天体测量基线<测>
3) Fundamental astrometry
基本天体测量
4) Basics of Astrometry
天体测量学基础
5) antenna measurement
天线测量
1.
The former antenna measurement system at anechoic chamber in NUAA is mainly composed of analogue equipments, so the measurement error is considerable.
南航微波暗室原有的天线测量系统主要由模拟设备组成,测量的误差较大,为了适应无人机技术的飞速发展,在某项研保项目的工程中,本实验室引进了Agilent85301B的天线自动测量系统。
6) Astrometry
[英][æs'trɔmətri] [美][æs'trɑmətrɪ]
天体测量
1.
The Celestial reference system(CRS) is possessed of important station in the fields of studying astrometry and geodesy.
天球参考系的研究在天体测量、大地测量等研究领域中占有重要的地位。
2.
The principles and practical method of the application of Kalman filtering in thedata processing of VLBI astrometry and geodesy are investigated in this paper.
本文探讨卡尔曼滤波技术用于VLBI天体测量和大地测量数据处理的原理和方法；并深入地对Herring等提出的软件系统（SOLVK）进行详细研究，提出一些具体的办法以便应用。
3.
Preliminary Analysis on CCD Astrometry of Saturn s Satellites;
观测使用了开放实验室分山基地的１５６ｃｍ天体测量望远镜上的ＣＣＤ探测器。
补充资料：甚长基线干涉测量
一种独立站射电干涉测量技术。基线两端的射电望远镜各自以独立的时间标准（氢原子钟等），同时接收同一个射电源的信号，并记录于磁带上，然后将两磁带的记录一起送入处理机作相关处理，求出两相同信号到达基线两端的时刻之差 (简称时延)τ和相对时延变化率(简称时延率)懫 (如图)。τ和懫即是观测量。
设被观测的射电源方向(赤纬δ，赤经λ)已知，在地心直角坐标系中，该两面射电望远镜位置间的坐标差(x,y,z)同观测量间的基本观测方程为：
cτ+ωcosδτ(xsinλ-уcosλ)+v=-cosδcosλx-cosδsinλу-sinδz+c(i+tg),
其中c是光速；左端第二项是自转项，ω是自转角速度，x、у用适当近似值代入计算；v是观测误差;i+tg代表时延中来自仪器的部分。上式假设所有必须的改正均已作过，包括极移、周日极移、岁差、章动、传播介质、测站、固体潮和海潮负荷等。否则，在观测方程式中须有相应的待定参数。
时延的观测精度很高，目前已达到0.1毫秒，相应的距离是3厘米。而且这种方法是纯几何性的测量，基本不涉及地球重力场，测量的距离也只受地球自身的限制。所以，这种技术可以以厘米级的精度对全球进行测量。被观测的射电源是银河系以外的类星体，距离极远，它们的自行每年不大于0.0001″，射电源位置的精度目前已优于0.01″，还可更高，以此为参考的坐标系是很稳定的，是迄今为止可以利用的最好的惯性参考系。此外，这种技术测量速度快，几天或几小时的观测就可得出满意的结果。观测完全不受气象条件的限制，可全天候工作。所有这些，使它必将成为地球测量、地球动态测量和天体测量的特别有力的手段。
这一技术是从连站射电干涉测量基础上发展起来的，1967年由加拿大的布罗顿（N.W.Broten）和美国的贝尔(C.C.Bare)、莫兰 (J.M.Moran)等人分别提出。十余年来进展迅速，现已发展到利用人造卫星作射电源。由于卫星的射电流量密度比类星体的强10万倍以上，干涉测量系统更趋微型化，可以更有效地用于流动测量。不过，因卫星高度有限，射电波波前是球面的，要作改正。卫星坐标用的是地球坐标系,成果处理时要作坐标转换,换算到以类星体为参考的惯性坐标系中去。
设被观测的射电源方向(赤纬δ，赤经λ)已知，在地心直角坐标系中，该两面射电望远镜位置间的坐标差(x,y,z)同观测量间的基本观测方程为：
cτ+ωcosδτ(xsinλ-уcosλ)+v=-cosδcosλx-cosδsinλу-sinδz+c(i+tg),
其中c是光速；左端第二项是自转项，ω是自转角速度，x、у用适当近似值代入计算；v是观测误差;i+tg代表时延中来自仪器的部分。上式假设所有必须的改正均已作过，包括极移、周日极移、岁差、章动、传播介质、测站、固体潮和海潮负荷等。否则，在观测方程式中须有相应的待定参数。
时延的观测精度很高，目前已达到0.1毫秒，相应的距离是3厘米。而且这种方法是纯几何性的测量，基本不涉及地球重力场，测量的距离也只受地球自身的限制。所以，这种技术可以以厘米级的精度对全球进行测量。被观测的射电源是银河系以外的类星体，距离极远，它们的自行每年不大于0.0001″，射电源位置的精度目前已优于0.01″，还可更高，以此为参考的坐标系是很稳定的，是迄今为止可以利用的最好的惯性参考系。此外，这种技术测量速度快，几天或几小时的观测就可得出满意的结果。观测完全不受气象条件的限制，可全天候工作。所有这些，使它必将成为地球测量、地球动态测量和天体测量的特别有力的手段。
这一技术是从连站射电干涉测量基础上发展起来的，1967年由加拿大的布罗顿（N.W.Broten）和美国的贝尔(C.C.Bare)、莫兰 (J.M.Moran)等人分别提出。十余年来进展迅速，现已发展到利用人造卫星作射电源。由于卫星的射电流量密度比类星体的强10万倍以上，干涉测量系统更趋微型化，可以更有效地用于流动测量。不过，因卫星高度有限，射电波波前是球面的，要作改正。卫星坐标用的是地球坐标系,成果处理时要作坐标转换,换算到以类星体为参考的惯性坐标系中去。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条