1) extended antenna
加长天线
2) CLBA(Canadian long base array)
[天]加拿大长基线阵
3) long wire antenna
长线天线
4) antenna length
天线长度
1.
Then the relationship between azimuth resolution, antenna length and PRF are analyzed in detail.
基于方位多波束合成孔径雷达可以同时实现方位高分辨率和宽测绘带 ,首先简要介绍了方位多波束SAR的基本原理 ,然后详细分析了该系统的方位分辨率与天线长度及脉冲重复频率 (PRF)之间关系。
6) loaded antenna
加载天线
1.
Research on loaded antenna for nanosecond pulsed E-fields measurement;
用于纳秒级脉冲电场测试的加载天线研究
2.
A large part of this paper is an analysis of the using of Method Of Moment in PCB wideband planar loaded antenna on the basis of a wideband antenna in PCB planar structure.
基于PCB平面结构宽带天线,通过推导满足天线边界条件的电流积分方程,利用矩量法对PCB宽带加载天线进行了计算分析,在对计算结果分析的基础上,初步制作了单极和双极PCB加载天线。
3.
This thesis puts emphasis on studying input impedance and gain of the vertical loaded antenna, prediction techniques of radar cross section.
本文研究了直立加载天线的输入阻抗、增益等特性，以及复杂目标雷达截面的计算方法。
补充资料：甚长基线干涉测量
一种独立站射电干涉测量技术。基线两端的射电望远镜各自以独立的时间标准（氢原子钟等），同时接收同一个射电源的信号，并记录于磁带上，然后将两磁带的记录一起送入处理机作相关处理，求出两相同信号到达基线两端的时刻之差 (简称时延)τ和相对时延变化率(简称时延率)懫 (如图)。τ和懫即是观测量。
设被观测的射电源方向(赤纬δ，赤经λ)已知，在地心直角坐标系中，该两面射电望远镜位置间的坐标差(x,y,z)同观测量间的基本观测方程为：
cτ+ωcosδτ(xsinλ-уcosλ)+v=-cosδcosλx-cosδsinλу-sinδz+c(i+tg),
其中c是光速；左端第二项是自转项，ω是自转角速度，x、у用适当近似值代入计算；v是观测误差;i+tg代表时延中来自仪器的部分。上式假设所有必须的改正均已作过，包括极移、周日极移、岁差、章动、传播介质、测站、固体潮和海潮负荷等。否则，在观测方程式中须有相应的待定参数。
时延的观测精度很高，目前已达到0.1毫秒，相应的距离是3厘米。而且这种方法是纯几何性的测量，基本不涉及地球重力场，测量的距离也只受地球自身的限制。所以，这种技术可以以厘米级的精度对全球进行测量。被观测的射电源是银河系以外的类星体，距离极远，它们的自行每年不大于0.0001″，射电源位置的精度目前已优于0.01″，还可更高，以此为参考的坐标系是很稳定的，是迄今为止可以利用的最好的惯性参考系。此外，这种技术测量速度快，几天或几小时的观测就可得出满意的结果。观测完全不受气象条件的限制，可全天候工作。所有这些，使它必将成为地球测量、地球动态测量和天体测量的特别有力的手段。
这一技术是从连站射电干涉测量基础上发展起来的，1967年由加拿大的布罗顿（N.W.Broten）和美国的贝尔(C.C.Bare)、莫兰 (J.M.Moran)等人分别提出。十余年来进展迅速，现已发展到利用人造卫星作射电源。由于卫星的射电流量密度比类星体的强10万倍以上，干涉测量系统更趋微型化，可以更有效地用于流动测量。不过，因卫星高度有限，射电波波前是球面的，要作改正。卫星坐标用的是地球坐标系,成果处理时要作坐标转换,换算到以类星体为参考的惯性坐标系中去。
设被观测的射电源方向(赤纬δ，赤经λ)已知，在地心直角坐标系中，该两面射电望远镜位置间的坐标差(x,y,z)同观测量间的基本观测方程为：
cτ+ωcosδτ(xsinλ-уcosλ)+v=-cosδcosλx-cosδsinλу-sinδz+c(i+tg),
其中c是光速；左端第二项是自转项，ω是自转角速度，x、у用适当近似值代入计算；v是观测误差;i+tg代表时延中来自仪器的部分。上式假设所有必须的改正均已作过，包括极移、周日极移、岁差、章动、传播介质、测站、固体潮和海潮负荷等。否则，在观测方程式中须有相应的待定参数。
时延的观测精度很高，目前已达到0.1毫秒，相应的距离是3厘米。而且这种方法是纯几何性的测量，基本不涉及地球重力场，测量的距离也只受地球自身的限制。所以，这种技术可以以厘米级的精度对全球进行测量。被观测的射电源是银河系以外的类星体，距离极远，它们的自行每年不大于0.0001″，射电源位置的精度目前已优于0.01″，还可更高，以此为参考的坐标系是很稳定的，是迄今为止可以利用的最好的惯性参考系。此外，这种技术测量速度快，几天或几小时的观测就可得出满意的结果。观测完全不受气象条件的限制，可全天候工作。所有这些，使它必将成为地球测量、地球动态测量和天体测量的特别有力的手段。
这一技术是从连站射电干涉测量基础上发展起来的，1967年由加拿大的布罗顿（N.W.Broten）和美国的贝尔(C.C.Bare)、莫兰 (J.M.Moran)等人分别提出。十余年来进展迅速，现已发展到利用人造卫星作射电源。由于卫星的射电流量密度比类星体的强10万倍以上，干涉测量系统更趋微型化，可以更有效地用于流动测量。不过，因卫星高度有限，射电波波前是球面的，要作改正。卫星坐标用的是地球坐标系,成果处理时要作坐标转换,换算到以类星体为参考的惯性坐标系中去。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条