基于量子力学求能谱的理论和液HeⅡ的特性，费因曼给出激发态的波函数，从而推算出与朗道（Landau）唯象理论所给的液4He的元激发谱。他将激发态的声子波函数写成

`\psi_{ph}=[\sum_\tauexp(ibb{K}*bb{R}_i)]\varphi`

这里$\varphi=\varphi(bb{R}_1,bb{R}_2,\ldots,bb{R}_N,)$是HeⅡ系统N个氦原子坐标Ri(i=1,2,…,N)有关的基态波函数，但由于氦原子的流动性而不能重叠，原子靠得太近时的组态$varphi$应等于零，互相分开的位形中$varphi$应有极大值，但$varphi$无波节。用上列波函数计算给出的能谱，在较低能声子谱段与实验符合，较高能段给出的能隙Δ比实验值高出约2倍。1956年他和Cohen提出改进的波函数：

$\psi=[\sum_\tauexp(ibb{K}*bb{R}_i)]$

$*[expi\sum_{i!=0}S(bb{R}_i-bb{R}_j)]\varphi$

并对S-函数作近似：$S(bb{R}_i-bb{R}_j)=A\frac{bb{K}*bb{R}}{R^3}$和eis=1 is，这里A是待定值。这样当波矢K小时可过渡到ψph，而在旋子部分给出的能隙Δ则也与实验值较接近。他俩指出，朗道所称的旋子是代表一个涡环，环的半径可收缩到原子尺度。S-函数作近似后，ψ=ψph ψs，第一项即声子波函数，第二项为无旋的背景流动项。