2) Wavelength dispersive
波长色散
1.
The paper introduces a new detection technique being quickly developed──wavelength dispersive position sensitive spectrometer with a flat crystal in the area of low energy X-ray analysis, its basic principle, related technology and applications.
本文介绍了低能Ｘ射线分析领域内正在迅速发展的一种新探测技术──平面晶体波长色散位置灵敏谱仪，它的基本原理、有关技术、应用及对其发展前景的展望。
3) Wavelength dispersion
波长色散
1.
This paper demonstrates technological solutions for ultra high speed single/multiple wavelength transmission system to overcome the affection of fiber wavelength dispersion, PMD and dispersion slope.
阐述超高速单信道、多信道传输系统克服光纤波长色散、偏振模色散 ( PMD)以及色散斜率影响的技术措
4) zero-dispersion wavelength
零色散波长
1.
It s a frequency-domain phase shift system designed to minimize systematic errors in measurements of zero-dispersion wavelength, and it has the λ0 characterized with an expanded uncertainty of 0.
主要介绍了一套高精度光纤色散测试系统,系统采用频域相移法测量光纤的零色散波长以减小系统误差的影响,其零色散波长测量不确定度达到了0。
2.
In this paper, the effects on the fiber optical parametric amplifier’s gain bandwidth which come from slope of the dispersion, zero-dispersion wavelength and birefringence are introduced.
光纤参量放大器在当今高速WDM光纤通信系统中有广泛的应用前景,宽带宽是其主要特性之一,本文在分析诸如光纤的色散平坦斜率、零色散波长及双折射因素对光纤参量放大器增益带宽的影响的基础上,论述了拓宽增益带宽的几种方法和设计技术。
3.
In the process of λ0 achieving and exceeding 820 nm which is the zero-dispersion wavelength of the fir.
在λ0达到并超过第一高阶模的零色散波长(820 nm)的过程中,抽运波工作在反常色散区,其向反斯托克斯波的能量转化逐渐增强。
5) Zero dispersion wavelength
零色散波长
1.
Measurement and calculation of zero dispersion wavelength in infra-red fiber;
红外光纤零色散波长的测量和计算
6) wavelength dispersive X-ray fluorescence spectrometer
波长色散仪
1.
The characteristics of energy dispersive X-ray fluorescence spectrometer and wavelength dispersive X-ray fluorescence spectrometer are compared.
介绍欧盟的RoHS/WEEE/ELV/EuP指令,综述X射线荧光法在检测RoHS成分上的应用现状,比较能量色散仪与波长色散仪的特点,讨论几项先进技术在能量色散X荧光光谱仪上的应用。
补充资料：色散
色散
disPersion
色散disPersion一束白光被分解成各色光束并展成光谱或形成单色光的现象。将以上定义推广到整个电磁波区(从X射线到毫米波)时，色散指折射指数炸随波长穴(真空波长)或频率。的变化。当”表示为人的函数形式n(妇时，所得方程称为色散方程或色散公式。通常材料在可见光区域的平均色散表示为材料对氢原子F和C谱线光所具有的折射指数差(n。一nC)。色散本领或相对色散指数为(、F一雌C)/(，D一1)，踢为材料对D线光的折射指数。 大部分透明材料(金属紫外透明、绝缘体可见透明、半导体红外透明)的折射指数随波长的减短而增大，而。~~一‘，一，二、认、、~*，l，d”/八、，、二一~，且在短波处变化较快，这种变化(号等<0)称为正常色~协~~~~’“~“、，~“’~’甘、d久一~’内’~一’.‘~散。在吸收带内，这种正常性便丧失而出现反常性，即~*l二，*L、，‘.，二‘二二，一~:，d儿、八、~、，已~，~折射指数随波长的加长而增大(号髻>0)，称为反常色散。JI’乃JJ口姑’祖~价HJ刀”外”’J一目/、、d几一”j”F，’z子~”‘~~o 自1926年量子力学建立，发现量子力学所导出的色散方程与杜鲁德一洛伦兹色散方程完全一致。根据量子力学进行类似计算时，场和物质的相互作用仍然可以用虚振子的概念，不但振子强度可以从量子力学电偶极矩的矩阵元算出，而且把色散归之于束缚电子、晶格振动影响下的电子、自由载流子(包括金属中的准自由电子)在固体能带间或带内的光吸收辐射跃迁所造成。1960年非线性光学现象的发现，如倍频、双光子吸收、光折变等，使传统线性色散不得不向非线性色散的方向推广。 对固体材料色散作出的主要贡献包括:①K.LM…内壳层电子跃迁对色散的贡献和价电子带间跃迁。g对色散的贡献;②晶格振动对色散的贡献;③自由电子(金属)或自由载流子(半导体)带内跃迁对色散的贡献。(胡南琦)
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参考词条