补充资料：第n级相变

    　　吉布斯函数 G对温度T和压力p的第n阶偏导数开始变得不连续的相变。例如，通常的相变（如升华、气化和熔融）是一级相变，因为在相变时，熵S和体积V都突然发生了一定的变化，S＝-(дG/дT)_p,V＝(дG/дp)_T,G的一阶偏导数也突然发生了一定的变化,即G的一阶偏导数是不连续的。有些相变中,S、V、T、p和G都保持不变,因此焓H、内能U 和亥姆霍兹函数A 也不变，但定压热容C_p则突然发生了一定数值的变化,而C_p/T＝-д²G/дT²，即G的二阶偏导数突然发生了一定数值的变化，而G的一阶偏导数则连续，这样的相变称为二级相变。一级相变和二级相变时,各项热力学性质随温度变化的情况如图1所示，此图中T_t为相变温度。
　　
　　最初，人们认为二级相变的例子有许多，但在实验测定中，直到愈来愈接近于相变温度时（有时达到百万分之一度以内），都没有发现C_p发生突然的一定值的变化，只有一个例子，即在零磁场中由超导体转变为正常导体时,才观察到C_p发生突然的一定值的变化。因此,可能只有这一个例子是二级相变。
　　
　　
　　较高级相变有λ相变,其特点是：①T、p、G、S、V、U、H、A都保持不变;②C_p达到无限大。图2是发生λ相变附近的C_p-T曲线。"λ相变"一词是由于此曲线的形状很像希腊字母λ，图中的T_λ为λ相变时的温度。
　　
　　今举两个λ相变的例子：①合金中的"有序-无序"的转变；②在λ点的温度、压力下由通常的液氦 (即液氦Ⅰ)转变为超流体氦(即液氦Ⅱ),λ点为 T_λ＝2.177K，p_λ＝5.035kPa。
　　
　　由图1a可见，当温度趋近于发生一级相变的温度时，参与相变的两个相中的任何一个相的C_p都保持着有限的数值，直至达到一级相变的温度。只有当有少量的另一相存在时，C_p才变为无限大。在此以前，C_p并没有表现出发生突然变化的任何先兆;而在图2的曲线中，在发生λ相变时，虽然C_p也趋于无限大，但这些相变不是一级相变，因为C_p不是像一级相变中那样突然变为无限大，而是在达到相变温度以前，就已经随着温度的升高而较迅速地增大了。
　　

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