1) configuation mixing
位形混合
2) hybrid magnetic configuration
混合磁位形
3) mixing configurational partition function
混合位形配分函数
4) mixed ligands complex
混合配位
5) mixed potential
混合电位
1.
The kinetics of the dissolution of galena was investigated by monitoring the mixed potential of galena electrode in ferric sulfate solutions.
通过动态测量混合电位,研究方铅矿电极在不同浓度的硫酸铁溶液中溶解的动力学过程。
2.
Thus the in situ measurement method for the electroless nickel deposition on ABS plastics was studied based on the mixed potential theory.
混合电位的测量已经成为判断一些电沉积反应发生的可能性标准。
3.
The mixed potentials as a function of time were measured during the process of electroless Ni\|P and Ni\|W\|P plating, and their patterns were also analyzed.
测量了化学镀Ni P和Ni W P过程混合电位随时间的变化,并分析其变化规律。
6) mixed phase
混合相位
1.
Least squares deconvolution of the mixed phase unknown pulse,multiresolution seismic signal decovolution and neural network wavelet deconvolution can improve conventional deconvolution with iterative method,dyadic wavelet transform and neu.
从这两个问题出发 ,混合相位未知脉冲最小平方反褶积、多分辨率地震信号反褶积、神经网络子波反褶积等三种改进的方法分别运用多次迭代、二进小波变换和神经网络技术 ,对常规方法的不足予以改
2.
The methodology and determination criterion for mixed phase seismic wavelet estimation were introduced under the conditions that there are no zeros on the unit circle for z transformation of wavelet and the automation of wavelet is assumed to be known.
介绍了子波的Z变换在单位园上无零点和子波自相关函数已知的条件下混合相位地震子波估计的方法原理和判别准则 ,并在此基础上提出了基于地震子波振幅谱模拟技术的混合相位地震子波估计方法。
3.
In a process of seismic data processing, the wavelet processing with mixed phase is always an important project.
在地震资料处理中,混合相位子波处理一直是一个重要课题。
补充资料：配分函数
同统计分布密切相关的、反映系统热力学性质的特征函数。
对正则分布,系统具有确定的粒子数N、温度T和体积V。 于是, 系统处在能级Ei上的几率是 ，其中Z就是配分函数。它等于，式中 Ωi表示能级 Ei上的简并度；，k是玻耳兹曼常数。或者，系统处在量子态 s上的几率是则配分函数是。这里对所有的量子态求和。
过渡到准经典情形，在Γ相空间（见相宇）有
，而
，
其中是 Γ相空间的体元，p、q分别表示广义动量和广义坐标，h是普朗克常数,f是一个粒子的自由度数目。
对巨正则分布,系统具有确定的温度,体积和化学势时处在N和Es上的几率是,其中，而Ξ 称巨配分函数，它等于。
过渡到准经典情形的表式为
，
，
并且以 T、V、μ为独立变量的巨热力势Ω可由巨配分函数决定如下，它是特征函数。
由巨正则分布过渡到近独立粒子的费密系和玻色系时，其中, 式中的gi是单粒子能级εi上的简并度，正负号分别对应费密子或玻色子。设Ni是εi上的粒子占据数，则平均占据数嚺i由公式所给，可得
，
是费密或玻色分布，而在量子态p上的平均粒子数是
，
当eα>>1时，过渡到玻耳兹曼分布情形
和，
其中配分函数,称为单粒子的配分函数。在准经典情形中,μ相空间的粒子数密度分布是,其配分函数为，其中dpdq=dp1...dpfdq1...dqf是μ相空间的体积元。
可以证明，求出配分函数后，一切热力学函数都能够完全确定。配分函数使统计物理学同热力学建立了联系。
对正则分布,系统具有确定的粒子数N、温度T和体积V。 于是, 系统处在能级Ei上的几率是 ，其中Z就是配分函数。它等于，式中 Ωi表示能级 Ei上的简并度；，k是玻耳兹曼常数。或者，系统处在量子态 s上的几率是则配分函数是。这里对所有的量子态求和。
过渡到准经典情形，在Γ相空间（见相宇）有
，而
，
其中是 Γ相空间的体元，p、q分别表示广义动量和广义坐标，h是普朗克常数,f是一个粒子的自由度数目。
对巨正则分布,系统具有确定的温度,体积和化学势时处在N和Es上的几率是,其中，而Ξ 称巨配分函数，它等于。
过渡到准经典情形的表式为
，
，
并且以 T、V、μ为独立变量的巨热力势Ω可由巨配分函数决定如下，它是特征函数。
由巨正则分布过渡到近独立粒子的费密系和玻色系时，其中, 式中的gi是单粒子能级εi上的简并度，正负号分别对应费密子或玻色子。设Ni是εi上的粒子占据数，则平均占据数嚺i由公式所给，可得
，
是费密或玻色分布，而在量子态p上的平均粒子数是
，
当eα>>1时，过渡到玻耳兹曼分布情形
和，
其中配分函数,称为单粒子的配分函数。在准经典情形中,μ相空间的粒子数密度分布是,其配分函数为，其中dpdq=dp1...dpfdq1...dqf是μ相空间的体积元。
可以证明，求出配分函数后，一切热力学函数都能够完全确定。配分函数使统计物理学同热力学建立了联系。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条