1) static field device
静(磁)场器件
2) MSW device
静磁波器件
1.
In the view of MSW devices the effects of all factors on the temperature characteristics have been analyzed.
从器件整体出发，全面分析了各种因素对静磁波器件温度性能的影响，提出了具有一定价值的设计思想。
3) MSSW elements
静磁表面波器件
1.
Additionally, the author has introduced several methods to decrease the insertion loss of MSSW elements according to practical experience.
对静磁表面波(MSSW)器件插入损耗理论进行了总结,并对影响静磁表面波器件插入损耗的各因素进行了分析和模拟,还根据自己的实际经验提出了几种减小静磁表面波器件插损的方法。
4) Microwave Device Operating at Low
低磁场微波器件
5) static magnetic field
静磁场
1.
Effects of Static Magnetic Field on Na Modification of Al-Si Alloy;
静磁场对铝硅合金Na变质处理的影响
2.
Analysis and discussion on generating mechanism and solutions of MRI static magnetic field artifacts;
MRI静磁场性伪影产生机理分析及解决措施探讨
3.
Effects of simulating static magnetic fields of magnetic attachments on osteoblasts proliferation, cell cycle distribution and apoptosis ratio;
磁性附着体模拟静磁场对成骨细胞增殖活性和周期分布及凋亡率的影响
6) magnetostatic field
静磁场
1.
Effect of magnetostatic field on the microstructure of magnesium alloy;
静磁场对镁合金凝固组织的影响
2.
Two simple methods for solving axially symmetrical magnetostatic field;
轴对称的静磁场的两种简便解法
3.
Application of PDE tool box in magnetostatic field;
PDE工具箱在静磁场中的应用
补充资料：静磁波
铁磁体和亚铁磁体等磁有序体中所传播的自旋波的长波部分。磁有序体在热扰动或微波场等因素的影响下，局部区域内对磁性有影响的自旋偏离原来的有序排列方向而发生进动。物质内部相邻原子的电子之间的交换作用和磁偶极矩的相互作用，使这种自旋的进动状态向磁有序体的其他部分传播，成为自旋波。它是磁有序体中自旋的集体运动模式,其波长为10-3～10-8米或更短,取决于频率和外加偏磁场。自旋波按波长可分为静磁波、偶极矩-交换波和交换波三类。静磁波的自旋波长介于10-3～10-6米之间，接近于磁体的线度,因而可忽略交换作用，但必须考虑边界效应。
在铁磁共振实验的附加峰（副峰）中，1956年，R.L.怀特和I.H.索尔特首次观察了亚铁磁体中的静磁模。1961年，R.W.达蒙等研究了平面结构中的静磁模。1965年,F.A.奥尔森在YIG（钇铁石榴石）单晶上观察到表面自旋波的传播。70年代开始研究在 GGG(钇镓石榴石)上外延YIG单晶薄膜中传播静磁波。
静磁波在有限尺寸的磁介质中传播时，磁介质内部和表面上的磁矩受到不同的偶极矩场作用，同时由于其磁各向异性而有不同的应力分布，因而表面层的自旋所受的作用力矩与内部自旋所受的不同，从而出现不同的进动频率。当静磁波在磁介质体内传播时，称为静磁体波。其能量在整个材料内按三角函数规律分布，此时表面自旋可能不被激发而处于钉扎状态；同样也可能出现只有表面层被激发而进动的自旋模式，它沿表面层传播，其振幅自表面向体内按指数律衰减，这种静磁波称为静磁表面波。
利用静磁波的慢波特性(传播速度为104～106米/秒)以及可以磁控相速、群速的性能，可制成新型的微波信息处理器件，实现诸如延时、相移、带通滤波和脉冲压缩等功能。
参考书目
M. S. Sodha and N. C. Srivastava, Microwave Propagation in Ferrimagnetic, Plenum Press, New York, 1981.
在铁磁共振实验的附加峰（副峰）中，1956年，R.L.怀特和I.H.索尔特首次观察了亚铁磁体中的静磁模。1961年，R.W.达蒙等研究了平面结构中的静磁模。1965年,F.A.奥尔森在YIG（钇铁石榴石）单晶上观察到表面自旋波的传播。70年代开始研究在 GGG(钇镓石榴石)上外延YIG单晶薄膜中传播静磁波。
静磁波在有限尺寸的磁介质中传播时，磁介质内部和表面上的磁矩受到不同的偶极矩场作用，同时由于其磁各向异性而有不同的应力分布，因而表面层的自旋所受的作用力矩与内部自旋所受的不同，从而出现不同的进动频率。当静磁波在磁介质体内传播时，称为静磁体波。其能量在整个材料内按三角函数规律分布，此时表面自旋可能不被激发而处于钉扎状态；同样也可能出现只有表面层被激发而进动的自旋模式，它沿表面层传播，其振幅自表面向体内按指数律衰减，这种静磁波称为静磁表面波。
利用静磁波的慢波特性(传播速度为104～106米/秒)以及可以磁控相速、群速的性能，可制成新型的微波信息处理器件，实现诸如延时、相移、带通滤波和脉冲压缩等功能。
参考书目
M. S. Sodha and N. C. Srivastava, Microwave Propagation in Ferrimagnetic, Plenum Press, New York, 1981.
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