1) cooled in still air
在静止空气中冷却
2) still air freezing
在静止空气中冻结
3) air intercooler
空气中间冷却器
4) air cooling
空气冷却
1.
An analysis of the water cooling, evaporation cooling and air cooling;
水冷却和汽化冷却以及空气冷却探析
2.
The principle and characteristics of KQDL series cupola which supply blast using air cooling,strengthening preheating and single row cyclone were discussed.
论述了“KQDL系列冲天炉”采用空气冷却、强化预热、单排龙卷风供风原理和特点。
3.
Low oxygen pressure cutting by air cooling can reduce the consumed oxygen by 2/3 oxygen compared with traditional ones.
该机采用激光头轴向移动,由电动卡盘带动工件旋转的方法合成切割轨迹,实现了分段式切割,对不同直径的工件无需更换卡块,并采用辅助空气冷却的切割方法实现了低氧压切割,耗氧量比传统设备节省了2/3。
6) cooling air
冷却空气
1.
Speculation on cooling air information of siemens V94.3 gas turbine;
西门子公司V94.3燃气轮机冷却空气信息推测
2.
In order to master the performance of cooling air flow and transfer heat for tank diesel en- gines at different environment temperatures and pressures,this paper used CFD on the cooling air simulation for tank diesel engines.
为了掌握不同环境温度、压力下坦克柴油机冷却空气的流动与传热性能,将计算流体力学应用于坦克柴油机冷却空气的仿真。
3.
It s imperative to take the cooling air into consideration,in case it is required to model the performance of modern gas turbines of large capacity.
要建立现代大型燃气轮机性能模型,必须计及冷却空气。
补充资料：磁冻结定理
阐述理想导电流体和磁场一起运动的规律的定理，即①开尔文定理：通过和理想导电流体一起运动的任意封闭曲线所围面积的磁感应通量守恒；②亥姆霍兹定理：在理想导电流体中，起初在某磁力线上的流体元以后一直位于此磁力线上。此两定理与涡旋在流体中运动的两条同名定理类似。
假设流体是理想导电流体（电导率σ＝∞）,则描述磁场变化率的方程为：
式中B为磁感应强度；v为流体速度（见磁流体力学基本方程组）。此方程和无粘性不可压缩流体的涡旋方程相似，故有上述同涡旋相对应的两条定理。
为了解磁冻结定理的实质，可考察流体最简单的运动对磁场的影响。假设在理想导电流体中有一均匀磁场B(见图)，在垂直于磁场的平面上取一半径为 R的流体环г0。如果г0以径向速度vR向外膨胀,由于它切割磁力线,必然产生顺时针环向电场vRB。由于流体电阻为零,在г0中必然产生一等量逆时针环向电场E,否则将发生无穷大电流。因此,根据法拉第电磁感应定律可以算出，流体环从г0经时间dt膨胀到г 位置时,环内的磁感应通量必须减少2πRvRBdt，方可抵消流体环膨胀时切割磁力线产生的电场 vRB。这些应减少的磁感应通量正好在г环和г0环之间,所以如果从运动的流体环上看,流体环围绕的磁感应通量不变,磁力线随着流体环一起向外膨胀，即流体如同固结在磁力线上。把这种简单的流动情况推广到理想导电流体的任意流动情况，就可得到磁冻结定理中的两条定理，它们都有严格的数学证明。
1942年H.阿尔文首次提出："理想导电流体不能作垂直于磁力线的相对流动，因此流体物质固结在磁力线上。"1960年S.戈德斯坦经过严格的论证，得到描述亥姆霍兹定理的数学形式。
参考书目
V. C. A.Ferraro and C.Plumpton,Introduction to Magneto-fluid Mechanics,Oxford Univ.Press,London,1961.
T. J. M.博伊德、J.J.桑德森著，戴世强、陆志云译：《等离子体动力学》，科学出版社，北京，1977。(T.J.M.Boyd andJ. J. Sanderson,Plasma Dynamics,Nelson,London,1969.）
假设流体是理想导电流体（电导率σ＝∞）,则描述磁场变化率的方程为：
式中B为磁感应强度；v为流体速度（见磁流体力学基本方程组）。此方程和无粘性不可压缩流体的涡旋方程相似，故有上述同涡旋相对应的两条定理。
为了解磁冻结定理的实质，可考察流体最简单的运动对磁场的影响。假设在理想导电流体中有一均匀磁场B(见图)，在垂直于磁场的平面上取一半径为 R的流体环г0。如果г0以径向速度vR向外膨胀,由于它切割磁力线,必然产生顺时针环向电场vRB。由于流体电阻为零,在г0中必然产生一等量逆时针环向电场E,否则将发生无穷大电流。因此,根据法拉第电磁感应定律可以算出，流体环从г0经时间dt膨胀到г 位置时,环内的磁感应通量必须减少2πRvRBdt，方可抵消流体环膨胀时切割磁力线产生的电场 vRB。这些应减少的磁感应通量正好在г环和г0环之间,所以如果从运动的流体环上看,流体环围绕的磁感应通量不变,磁力线随着流体环一起向外膨胀，即流体如同固结在磁力线上。把这种简单的流动情况推广到理想导电流体的任意流动情况，就可得到磁冻结定理中的两条定理，它们都有严格的数学证明。
1942年H.阿尔文首次提出："理想导电流体不能作垂直于磁力线的相对流动，因此流体物质固结在磁力线上。"1960年S.戈德斯坦经过严格的论证，得到描述亥姆霍兹定理的数学形式。
参考书目
V. C. A.Ferraro and C.Plumpton,Introduction to Magneto-fluid Mechanics,Oxford Univ.Press,London,1961.
T. J. M.博伊德、J.J.桑德森著，戴世强、陆志云译：《等离子体动力学》，科学出版社，北京，1977。(T.J.M.Boyd andJ. J. Sanderson,Plasma Dynamics,Nelson,London,1969.）
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条