1) correction of gravity measurement for tide
重力潮汐改正
2) detided gravity
潮汐改正后重力值
3) Correction models for tidal gravity
重力潮汐改正模型
4) tidal correction
潮汐改正
1.
Secondly analyses the feature of traditional tidal correction mode on multibeam bathymetric sounding based on the control of tide gauge and tidal modeling.
讨论了潮汐对多波束测深的影响;通过分析验潮站控制及潮汐场解算的潮汐改正传统模式的特点,设计了该模式的工作流程;比较了传统改正模式与GPS无验潮模式的不同,研究了无验潮模式及陆海图拼接所涉及的垂直基准转换技术。
2.
the definition of the system, the geodetic fundamental constants and tidal correction.
讨论了我国科学地采用地心三维大地坐标系时 ,主要涉及到的该坐标系的定义、采用的大地测量基本常数以及与此有关的潮汐改正等三个问题。
5) tide correction
潮汐改正
1.
The "total tide correction" is used in Chinese geodetic data processing, and it is defined as a legal reduction method in Chinese current geodetic regulations.
中国大地测量的现行规范细则中 ,凡涉及潮汐改正计算的都采用全潮汐改正 ,所以相应的数据处理和大地成果就相应于无潮汐值 ,如无潮汐重力值、无潮汐水准高、无潮汐垂线偏差、无潮汐高程异常值 ,甚至由此涉及无潮汐地壳等。
6) tidal gravity
潮汐重力
1.
Preliminary study in tidal gravity of oil and gas reservoir.;
油气藏潮汐重力的初步研究
2.
The studying on tidal gravity of oil and gas reservoir is a completely new issue inland.
潮汐重力方法是利用时间域高精度重力勘探研究油气藏内流体(油气)储集情况的一种全新地球物理勘探方法。
补充资料：K 改正
对于河外天体光谱因红移造成的歪曲在进行光度测量时须加的改正。红移使得从天体发出的波长为λ1的光谱线在观测处移至(1+z)λ1，亦即从红移为z的天体到达观测者的波长为λ的光，发出时的波长为或者可表示为λ=(1+z)λ1。原来发出时处在波长间隔λk1－λl1内的辐射，观测时便处在(1+z)(λk1－λl1)间隔内。通过观测天体的辐射流确定星等时，总是观测其某一特定波段范围内的辐射，以确定某一特定的星等。这样，在没有红移的情况下比较不同天体的这一特定视星等时，所比较的才是同一波段范围内的辐射。而当比较具有不同z的两个天体的同一特定视星等时,所比较的实际上是这两个天体的处在不同波段范围内的辐射。
对于银河系天体，红移一般很小，它的影响可忽略不计。对于河外天体，红移一般较大，就要考虑红移对星等测量的影响。因为不同红移 z的天体的光谱受到不同的歪曲，所以在讨论热距离模数mbol－Mbol时，除要考虑星际消光改正项A外，还要再加上一改正项K,即K改正：
mbol－Mbol=m－M－K－A。式中m-M是使用响应曲线为S(λ)的辐射接收系统所得到的距离模数观测值；K改正的单位为星等，数值为
。其中第一项是由于红移后波段展宽而加上的改正；第二项是由于红移后波段频移而加上的改正。I(λ)是波长λ处的入射能流，是在相对于天体静止的坐标系内，并作了望远镜接收系统改正和大气消光改正的。
由于不同类型天体的I(λ)函数形式不同，它们的K改正也不同。1936年,哈勃在假设I(λ)为黑体辐射的前提下,第一次计算了K改正。M.L.哈马逊等人引用斯特宾斯等的观测，在1956年首次给出了K改正的观测值。
对于银河系天体，红移一般很小，它的影响可忽略不计。对于河外天体，红移一般较大，就要考虑红移对星等测量的影响。因为不同红移 z的天体的光谱受到不同的歪曲，所以在讨论热距离模数mbol－Mbol时，除要考虑星际消光改正项A外，还要再加上一改正项K,即K改正：
mbol－Mbol=m－M－K－A。式中m-M是使用响应曲线为S(λ)的辐射接收系统所得到的距离模数观测值；K改正的单位为星等，数值为
。其中第一项是由于红移后波段展宽而加上的改正；第二项是由于红移后波段频移而加上的改正。I(λ)是波长λ处的入射能流，是在相对于天体静止的坐标系内，并作了望远镜接收系统改正和大气消光改正的。
由于不同类型天体的I(λ)函数形式不同，它们的K改正也不同。1936年,哈勃在假设I(λ)为黑体辐射的前提下,第一次计算了K改正。M.L.哈马逊等人引用斯特宾斯等的观测，在1956年首次给出了K改正的观测值。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条