1) small strain theory
小应变理论
2) infinitesimal strain theory
无穷小应变理论
3) small-strain elasto-plastic theory
小应变弹塑性理论
1.
The EFG(Element-free Galerkin) model for metal plastic forming is presented based on element-free Galerkin method and the small-strain elasto-plastic theory.
利用无网格Galerkin法和小应变弹塑性理论,建立了金属塑性成形的EFG求解模型,其中采用变刚度法进行增量迭代计算,并利用坐标变换方法使之满足本质边界条件。
4) strain theory
应变理论
6) Wavelet Theory and Its Application
小波理论与应用
补充资料：应变能
以应变和应力的形式贮存在物体中的势能，又称变形能。以一维问题为例，一个截面积为A、长度为L的等截面直杆在轴向外力P1的作用下伸长δ1(图1)。如果不考虑变形过程中的动力效应和温度效应，则外力作的功W全部贮存到杆中，变成了杆的应变能U，其值为：
式中P为变形过程中与伸长量δ对应的载荷。在图2所示的P-δ曲线中，曲线下方的面积相当于杆中的应变能。而和曲线上方的面积相应的为余应变能（简称余能），记为U＊，其值为：
用应力和应变表示的应变能和余能的公式为：
式中V=LA为杆的体积;为杆中的应力；为杆中的应变;σ1、ε1分别为P1、δ1对应的应力和应变。如果杆的材料为线弹性的（即应力和应变成正比），则应变能和余能相等，即
式中E为弹性模量。
在三维问题中，有六个独立的应力分量和六个独立的应变分量。在小变形的情况下，每个应力分量在相应的应变分量上作功，因此应变能和余能的表达式都包括六项： 式中σxx、σyy、σzz、σxy、σyz、σzx为物体在加载过程中的应力分量；εxx、εyy、εzz、εxy、εyz、εzx分别为与上述应力分量相应的应变分量;积分上限的下标1表示加载终点。对于线弹性体则有：
参考书目
王启德著：《应用弹性理论》，机械工业出版社，北京，1966。
Y. C. Fung, Foundations of Solid Mechanics, PrenticeHall, Englewood Cliffs,New Jersey,1965.
式中P为变形过程中与伸长量δ对应的载荷。在图2所示的P-δ曲线中，曲线下方的面积相当于杆中的应变能。而和曲线上方的面积相应的为余应变能（简称余能），记为U＊，其值为：
用应力和应变表示的应变能和余能的公式为：
式中V=LA为杆的体积;为杆中的应力；为杆中的应变;σ1、ε1分别为P1、δ1对应的应力和应变。如果杆的材料为线弹性的（即应力和应变成正比），则应变能和余能相等，即
式中E为弹性模量。
在三维问题中，有六个独立的应力分量和六个独立的应变分量。在小变形的情况下，每个应力分量在相应的应变分量上作功，因此应变能和余能的表达式都包括六项： 式中σxx、σyy、σzz、σxy、σyz、σzx为物体在加载过程中的应力分量；εxx、εyy、εzz、εxy、εyz、εzx分别为与上述应力分量相应的应变分量;积分上限的下标1表示加载终点。对于线弹性体则有：
参考书目
王启德著：《应用弹性理论》，机械工业出版社，北京，1966。
Y. C. Fung, Foundations of Solid Mechanics, PrenticeHall, Englewood Cliffs,New Jersey,1965.
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
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