1) ferromagnetism
[英][,ferəu'mægnətizəm] [美][,fɛro'mægnətɪzəm]
铁磁性，强磁性
2) OP magnet
OP磁铁，强顺磁性磁铁
4) ferrimagnetism
[英][,ferimæg'netizəm] [美][,fɛrɪmæg'nɛtɪzəm]
亚铁磁性
1.
Affect on magnons energy spectrum of ferrimagnetism two-dimensional rectangle lattice by lattice coefficient;
晶格常数对亚铁磁性二维长方晶格磁振子能谱的影响
2.
X-Y-Z mode anisotropic ferrimagnetism ground state inner energy of two-dimensional rectangle double lattice under Heisenberg system;
X-Y-Z模型各向异性亚铁磁性Heisenberg系统下二维长方复式晶格的基态内能
3.
In order to study X-Y-Z model anisotropic ferrimagnetism the solution of double tetragonal lattice spin wave under Heisenberg system.
目的为了深入研究X Y Z模型 各向异性亚铁磁性Heisenberg系统下复式正方晶格的自旋波解以及对系统的热力学性质和磁性质。
5) ferromagnet method
铁磁性法
6) antiferromagnetism
['ænti,ferəu'mæɡnitizəm]
反铁磁性
1.
By this method, we have revealed that the ferromagnetism of molecules is due to the cross-interaction between d orbitals of adjacent transition-metal ions, and that the antiferromagnetism is due to the parallel interactions.
已建立的一种研究过渡族元素化合物分子磁性的DSF理论方法 ,在一定范围内解决了分子磁性理论研究中如何将物理模型付诸理论计算的问题 ,由此研究了一些弱共价的同核分子体系 ,首次揭示了这些分子的铁磁性是起源于分子内相邻过渡金属离子轨道间的交叉相互作用 ,反铁磁性则源于平行相互作用 。
补充资料：铁磁性
| 铁磁性 ferromagnetism 过渡族金属（如铁）及它们的合金和化合物所具有的磁性。 研究简史 铁磁理论的奠基者，法国物理学家P.-E.外斯于1907年提出了铁磁现象的唯象理论。他假定铁磁体内部存在强大的“分子场”，即使无外磁场，也能使内部自发地磁化；自发磁化的小区域称为磁畴，每个磁畴的磁化均达到磁饱和。实验表明，磁畴磁矩起因于电子的自旋磁矩。1928年W.K.海森伯首先用量子力学方法计算了铁磁体的自发磁化强度，给予外斯的“分子场”以量子力学解释。1930年F.布洛赫提出了自旋波理论。海森伯和布洛赫的铁磁理论认为铁磁性来源于不配对的电子自旋的直接交换作用。 铁磁性的特点 ①在外磁场作用下较易达到磁饱和，此时磁化强度不再随外磁场的增加而增加，而一般顺磁体（见磁介质）则很难达到磁饱和。②磁化强度与磁场强度间的关系不是线性的，即磁化率和磁导率不是常数，而顺磁体的磁化率和磁导率在一定温度下是常数。③存在一个临界温度Tc，当温度高于Tc时铁磁性消失，铁磁体转变成顺磁体，Tc称为居里温度或居里点。在居里温度附近磁导率和比热容呈现反常增加。④外磁场变化时，磁化强度的变化滞后于外磁场的变化，此称磁滞效应，磁滞效应表明铁磁体的磁化过程包含了明显的不可逆过程。当撤去外磁场时，铁磁体仍保留部分磁性，磁化强度不为零，称为剩磁。而顺磁体在撤去外磁场时，磁化强度立即变为零。
外磁场作用下的铁磁体 若铁磁体从 无磁性的原始状态出发，在外磁场作用下开始被磁化 ，则磁化强度M与磁场强度H间的关系曲线称为起始磁化曲线 ，如图1所示。开始时铁磁体中各磁畴的取向是无规分布，磁化强度为零。磁场强度H从零开始增大时，在磁场作用下各磁畴的畴界产生移动，磁畴体积发生改变，磁矩与外磁场方向大致一致的磁畴扩大，反之则缩小；各磁畴的磁矩也开始发生趋向于外磁场方向的转向。上述畴界的移动和转向作用使宏观体积中的磁化强度不等于零，并随H的增加而增大。当H达到一定值后，铁磁体内所有磁矩都沿外磁场方向作一致的排列；再增加H时M不再增加，称达到了磁饱和。若在一定温度下以等幅交变外磁场作用于铁磁体，则磁化强度M随磁场强度H循一稳定的闭合回线变化，如图2所示以闭合回线称为磁滞回线。Mr称为剩余磁化强度，Hc称为矫顽磁场强度或矫顽力。铁磁体反复磁化时要消耗能量（转变为热能），称为磁滞损耗，单位体积中损耗的能量由磁滞回线所包面积决定，所包面积愈大，损耗的能量也愈大。根据磁滞回线的形状，铁磁材料可分为软磁材料、硬磁材料和矩磁材料等。软磁材料有较小的矫顽力，磁滞回线呈狭长形，所包面积很小，磁滞损耗低，适用于作各种交流线圈的铁芯。硬磁材料的剩余磁化强度和矫顽力均很大，适用于作永久磁铁。矩磁材料的磁滞回线为矩形，基本上只有两种磁化状态，可用作磁性记忆元件。 |
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参考词条