1) sonic logger
声速测井仪
2) acoustic velocity logging
声速测井
1.
This paper introduced the application effect of acoustic velocity logging in project exploration with examples.
声速测井除了能够计算各种弹性参数外,还能够进行岩性划分、圈定岩体氧化带、解释软弱夹层等,在工程勘察中发挥了重要作用。
2.
K)]Further Proving and Studying of Borehole Correction about Acoustic Velocity Logging;
井眼无规则的变化,严重影响声波时差测量的可靠性,给声速测井资料的应用带来严重的偏差。
3) acoustic logging tool
声波测井仪
1.
Design of cross-dipole array acoustic logging tool;
正交偶极阵列声波测井仪的设计
2.
The characteristics of the piezoquartz transducers are important factors to improve performance of the acoustic logging tool.
压电晶体换能器性能是影响声波测井仪器质量的重要因素之一。
3.
Multi-pole array acoustic logging tool includes monopole mode operation,dipole mode operation and quadrupole mode operation.
多极子阵列声波测井仪工作于单极、偶极和四极等模式时,发射声系所需要的激励脉冲参数各不相同,要求发射激励电路控制灵活,易于实现。
4) sonic logging tool
声波测井仪
1.
An analysis of the inductive interference mechanism of transmission system in sonic logging tools shows that a lower impedance of the transmission line is favourable for reducing inductive interference and raising signal/noise ratio.
对声波测井仪传输线感应干扰机理的分析表明，降低线路阻抗有利于减小感应干扰、提高信号传输质量。
5) BATS
[英][bæts] [美][bæts]
噪声测井仪
6) acoustic amplitude log tool
声幅测井仪
补充资料：声速
又称音速，指声波在介质中的传播速度，通常用符号c表示。从本质上讲,声速是介质中微弱压强扰动的传播速度，计算公式为：
式中ρ为介质的密度；K=dp/(dρ/ρ),称为体积弹性模量，dp、dρ分别为压强和密度的微小变化。对于液体和固体，K和ρ随温度和压强的变化很小,主要是随介质不同而异，所以在同一介质中，声速基本上是一个常数。对于气体，K和ρ随压强和温度的变化很大,故按体积弹性模量的定义，以用下式计算更为方便：
下标S表示过程是等熵的。 这是因为微弱的压强扰动在气体中引起的温度梯度和速度梯度都很小，而过程进行得很快，热交换和摩擦力都可以略去不计。对于完全气体的等熵过程，有(dp/dρ)S=γp/ρ，γ为比热比。声速c又可表示为：
，式中T为热力学温度；R为普适气体常数。对于空气，γ=1.4,R=287.14焦耳/(千克·开),故c=20.05堣米/秒。
在流动的气体中，相对于气流而言，微弱扰动的传播速度也是声速。在温度T不为常数的流场中,各点的声速是不一样的，与某一点的温度相当的声速称为该点的"当地声速"。当气流的温度很高（如高超声速流动），或存在有外部的激励源时，气体分子内部振动的动能很大，分子的离解度很高。在这种情况下，当微弱压力波扫过使气体温度很快地发生变化时，气体分子的平动能和转动能很快就能达到相应的平衡值，但分子振动能和离解能达到?缕胶馓璧奶卣魇奔湟蟮枚啵耸痹诓ǖ拇ス讨校梢匀衔獠糠帜谀苊挥斜浠雌宕τ诙辰嶙刺?非平衡流动）。这时，声速公式可表为：
式中cf表示冻结声速,下标q表示振动能和离解能等保持原值不变。声速在常见介质中的数值见表。
参考书目
维塞特,小克鲁格著,《物理气体动力学引论》翻译组译：《物理气体动力学引论》,科学出版社,北京，1978。(W.G.Vincent and C.H.Kruger，Jr.，Introductionto Physical Gasdynamics，John Wiley & Sons， NewYork,1965.)
式中ρ为介质的密度；K=dp/(dρ/ρ),称为体积弹性模量，dp、dρ分别为压强和密度的微小变化。对于液体和固体，K和ρ随温度和压强的变化很小,主要是随介质不同而异，所以在同一介质中，声速基本上是一个常数。对于气体，K和ρ随压强和温度的变化很大,故按体积弹性模量的定义，以用下式计算更为方便：
下标S表示过程是等熵的。 这是因为微弱的压强扰动在气体中引起的温度梯度和速度梯度都很小，而过程进行得很快，热交换和摩擦力都可以略去不计。对于完全气体的等熵过程，有(dp/dρ)S=γp/ρ，γ为比热比。声速c又可表示为：
，式中T为热力学温度；R为普适气体常数。对于空气，γ=1.4,R=287.14焦耳/(千克·开),故c=20.05堣米/秒。
在流动的气体中，相对于气流而言，微弱扰动的传播速度也是声速。在温度T不为常数的流场中,各点的声速是不一样的，与某一点的温度相当的声速称为该点的"当地声速"。当气流的温度很高（如高超声速流动），或存在有外部的激励源时，气体分子内部振动的动能很大，分子的离解度很高。在这种情况下，当微弱压力波扫过使气体温度很快地发生变化时，气体分子的平动能和转动能很快就能达到相应的平衡值，但分子振动能和离解能达到?缕胶馓璧奶卣魇奔湟蟮枚啵耸痹诓ǖ拇ス讨校梢匀衔獠糠帜谀苊挥斜浠雌宕τ诙辰嶙刺?非平衡流动）。这时，声速公式可表为：
式中cf表示冻结声速,下标q表示振动能和离解能等保持原值不变。声速在常见介质中的数值见表。
参考书目
维塞特,小克鲁格著,《物理气体动力学引论》翻译组译：《物理气体动力学引论》,科学出版社,北京，1978。(W.G.Vincent and C.H.Kruger，Jr.，Introductionto Physical Gasdynamics，John Wiley & Sons， NewYork,1965.)
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条