1) quasi chemical method
似化学方法
2) approximate mechanics method
力学近似方法
3) linear approximation method
线性化近似方法
1.
Using the linear approximation method, the steady state mean normalized intensity fluctuation is calculated after input signal in a single mode laser system driven by pump noise and quantum noise with cross correlation between the real and imaginary parts.
研究了具有实虚部间关联的量子噪声和抽运噪声驱动的单模激光系统输入信号后的统计性质 ,采用线性化近似方法计算了系统的稳态平均光强相对涨落 ,分析了量子噪声实虚部间关联系数、量子噪声强度、抽运噪声强度、输入信号振幅和频率、净增益等对稳态平均光强相对涨落的影响 ,发现在量子噪声实虚部间弱关联、小噪声、远离阈值、信号振幅不大和频率较高的条件下激光场的统计涨落较小。
2.
Studied was the light intensity correlation time T varying with colored noises for a gain-noise model of a single-mode laser driven by colored pump noise and colored quantum noises with colored cross-correlation under a bias signal modulation,using the linear approximation method.
采用线性化近似方法研究了偏置信号调制下色噪声驱动的单模激光增益模型的光强关联时间随色噪声强度变化的规律,发现当两噪声间关联程度λ<0时,光强关联时间T随噪声强度D和Q的变化曲线中都出现极小值(即出现抑制);当λ≥0时,光强关联时间T随D的增加而单调增加,随Q的增加而单调减小。
4) approximation optimiyation method
近似最优化方法
5) approximation optimal algorithm
近似优化方法
6) quasichemical approximation
准化学近似法
1.
In order to achieve phase equilibrium and phase transformation of various phases, a general model is proposed on the basis of the quasichemical approximation and the statistical theory of entropy for establishing the statistical theory on free energy of binary alloys and an expression is derived for the relationship between free energy and alloy composition and long range order parameters.
为了处理二元合金中多种相的相平衡和相变问题 ,根据准化学近似法和熵的统计理论 ,提出了二元合金自由能统计理论的一般处理模式 ,推导了自由能与成分和有序度参数关系的表达式 。
补充资料：量子力学的自洽场近似法
一种求解全同多粒子系的定态薛定谔方程的近似方法。它近似地用一个平均场来代替其他粒子对任一个粒子的相互作用,这个平均场又能用单粒子波函数表示,从而将多粒子系的薛定谔方程简化成单粒子波函数所满足的非线性方程组来解。这种解不能一步求出，要用迭代法逐次逼近，直到前后两次计算结果满足所要求的精度为止（即达到前后自洽），这时得到的平均场称为自洽场。这种方法就称为自洽场近似法。
设N个全同粒子间存在相互作用,多粒子系的哈密顿量可表为
(1)
式中多粒子系的定态薛定谔方程为
, (2)
在单粒子（实际上是准粒子）近似下，若各单粒子态是ψi(Xi)，总波函数为
, (3)
其他粒子作用于第i个单粒子态上的粒子的平均场为
(4)
则单粒子波函数满足的方程为
这是N个联立非线性微分积分方程组，称为哈特里方程。它比原来多粒子系方程(2)要简单些,但仍然只能用数值方法求解。解的过程是:首先假定平均场，并由式(5)计算出单粒子波函数,再代入式(4)计算出平均场,一般情况下它与不一样，有可能给出比好一些的近似，再利用（也可以根据具体情况做些调整）取代，重复上述步骤，逐次逼近，直到前后两次的计算结果在所要求的精度范围以内为止，也就是满足自洽条件，此时的平均场堸i就是自洽场，最后得到 εi和ψi。当然由单粒子波函数出发去求解也是一样的。考虑到两粒子之间相互作用对这两个粒子来说只应计算一分，所以多粒子系的能量为 (6)
式(3)中哈特里波函数未考虑交换对称性。如果把交换作用考虑进去，所得到的单粒子波函数满足的方程称为哈特里－福克方程。由这个方法所得的结果，不能给出解析表达式，只能用数值表示。这个方法在原子、分子物理学和核物理学等领域有极为广泛的应用。
设N个全同粒子间存在相互作用,多粒子系的哈密顿量可表为
(1)
式中多粒子系的定态薛定谔方程为
, (2)
在单粒子（实际上是准粒子）近似下，若各单粒子态是ψi(Xi)，总波函数为
, (3)
其他粒子作用于第i个单粒子态上的粒子的平均场为
(4)
则单粒子波函数满足的方程为
这是N个联立非线性微分积分方程组，称为哈特里方程。它比原来多粒子系方程(2)要简单些,但仍然只能用数值方法求解。解的过程是:首先假定平均场，并由式(5)计算出单粒子波函数,再代入式(4)计算出平均场,一般情况下它与不一样，有可能给出比好一些的近似，再利用（也可以根据具体情况做些调整）取代，重复上述步骤，逐次逼近，直到前后两次的计算结果在所要求的精度范围以内为止，也就是满足自洽条件，此时的平均场堸i就是自洽场，最后得到 εi和ψi。当然由单粒子波函数出发去求解也是一样的。考虑到两粒子之间相互作用对这两个粒子来说只应计算一分，所以多粒子系的能量为 (6)
式(3)中哈特里波函数未考虑交换对称性。如果把交换作用考虑进去，所得到的单粒子波函数满足的方程称为哈特里－福克方程。由这个方法所得的结果，不能给出解析表达式，只能用数值表示。这个方法在原子、分子物理学和核物理学等领域有极为广泛的应用。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条