1) process point
过程点
2) spot welding process
点焊过程
1.
Analyzing system of electric signals in spot welding process;
点焊过程电信号分析系统的研究
3) process pinch
过程夹点
1.
The difference between the process pinch and network pinch has been analyzed.
本文分析了过程夹点和网络夹点的不同，指出了在改造过程中存在网络夹点，并且节能潜力受网络夹点的控制，同时提出了克服网络夹点的途径，即分流和调整换热网络结构。
4) Point process
点过程
1.
The model s time-varying parameter can be estimated by adaptive point process and then heart rate can be predicted.
心跳间隔时间序列可模拟为逆高斯模型,由点过程自适应算法估计模型时变参数和预测心率。
2.
Let {X n} be a standardized nonstationary Gaussian sequence, r ij =cov(X i,X j),and Nn be the point process formed by the exceedance of level u n=x/a n+b n by {X n}.
设 {Xn}为标准化非平稳高斯序列 ,rij=cov(Xi,Xj) ,Nn 为 {Xn}对水平un =x/an+bn 的超过数形成的点过程 。
3.
Let {X n,n≥1} be a standard nonstationary Gaussian sequenoe, r ij =cov(X i,X j), and the planar point process N n be the exceedances of the levels u n,1 ≥u n,2 ≥…≥u n,r formed by {X n,n≥1}.
设 {Xn,n≥ 1 }是标准化非平稳高斯序列 ,rij=cov(Xi,Xj) ,Nn是 {Xn,n≥ 1 }超过r个水平un,1 ≥un,2 ≥… ≥un ,r 形成的平面点过程 。
5) end point process
终点过程
6) Poisson point process
Poisson点过程
1.
In this paper,we present the local time ,inverse local time ,Poisson point process , excursion, excursion measure of birth and death process when it move away from ∞.
本文介绍了生灭过程在∞状态的局部时、逆局部时、Poisson点过程、游程及游程测度从而建立了生灭过程的游程理论，并用它来研究生灭过程在附加态正则且瞬时时的轨道性质。
补充资料：正规过程和倒逆过程
讨论完整晶体中声子-声子散射问题时,由于要求声子波矢为简约波矢（见布里渊区），所得到的总波矢守恒条件会相差一个倒易点阵矢量G)。例如对于三声子过程有下列条件
， (1)
式中q1和q2是散射前的声子简约波矢, q3为散射后声子波矢，式(1)中G)的取值应保证q3也是简约波矢。这时会出现两种过程,其一是当q1+q2在简约区内时,可以取倒易点阵矢量G)＝0,式(1)则简化为总波矢守恒条件,称为正规过程或N过程。其二是当q1+q2超出简约区时,所取G)应保证q3仍落于简约区内,由于q3与q1+q2相差G),显然q3位于q1+q2的相反一侧，这时散射使声子传播方向发生了倒转，故称为倒逆过程或U过程。U过程总波矢不守恒,但总能量守恒,因为声子频率是倒易点阵的周期函数，而q3与q1+q2只相差一个倒易点阵矢量。N过程在低温长波声子的散射问题中起主要作用。当温度升高，简约区边界附近的声子有较多激发时，U过程变得十分显著,它对点阵热导有重要贡献。
在能带电子与声子散射问题中存在着与式 (1)相仿的总波矢条件
k+G＝k┡±q，
(2)
式中k与k┡分别为散射前后电子的简约波矢,±号分别对应于吸收或发射q声子。类似的在热中子-声子散射以及晶体中一切波的相互作用过程中，总波矢变化都相差一个倒易点阵矢量G),因此也都有N与U过程之分。这是晶体和连续媒质不同之处，连续媒质对无穷小平移具有不变性，才能求得总波矢守恒，而晶体只具有对布喇菲点阵的平移不变性，因此总波矢守恒条件会相差一个倒易点阵矢量。
， (1)
式中q1和q2是散射前的声子简约波矢, q3为散射后声子波矢，式(1)中G)的取值应保证q3也是简约波矢。这时会出现两种过程,其一是当q1+q2在简约区内时,可以取倒易点阵矢量G)＝0,式(1)则简化为总波矢守恒条件,称为正规过程或N过程。其二是当q1+q2超出简约区时,所取G)应保证q3仍落于简约区内,由于q3与q1+q2相差G),显然q3位于q1+q2的相反一侧，这时散射使声子传播方向发生了倒转，故称为倒逆过程或U过程。U过程总波矢不守恒,但总能量守恒,因为声子频率是倒易点阵的周期函数，而q3与q1+q2只相差一个倒易点阵矢量。N过程在低温长波声子的散射问题中起主要作用。当温度升高，简约区边界附近的声子有较多激发时，U过程变得十分显著,它对点阵热导有重要贡献。
在能带电子与声子散射问题中存在着与式 (1)相仿的总波矢条件
k+G＝k┡±q，
(2)
式中k与k┡分别为散射前后电子的简约波矢,±号分别对应于吸收或发射q声子。类似的在热中子-声子散射以及晶体中一切波的相互作用过程中，总波矢变化都相差一个倒易点阵矢量G),因此也都有N与U过程之分。这是晶体和连续媒质不同之处，连续媒质对无穷小平移具有不变性，才能求得总波矢守恒，而晶体只具有对布喇菲点阵的平移不变性，因此总波矢守恒条件会相差一个倒易点阵矢量。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条