1) isentropic compression
等熵压缩，绝热压缩
2) Isentropic compression
等熵压缩
1.
The hydrodynamic process of the gas capsule compression with a single radiative pulse drive is divided into four phases: shock compression,nearly isentropic compression,compression and expansion with temperature reduction.
单脉冲辐射驱动冲击波压缩气体靶动力学过程可分为冲击波压缩、近等熵压缩、压缩降温和膨胀降温4个阶段,其中近等熵压缩阶段是获得燃料高密度的关键。
3) adiabatic compression
绝热压缩
1.
Optimization of adiabatic compression in dispersion decreasing fiber using distributed Raman amplification;
基于拉曼放大对色散渐减光纤的绝热压缩效果的优化
2.
Then the distribution of the temperature in the flow field is calculated on the basis of considering the adiabatic compression.
以不可压缩理想流体对称碰撞模型对金属粉末爆炸烧结中由微爆炸焊接引起的颗粒界面附近沉积的能量进行了分析,在考虑热传导效应的基础上推导出了焊接流场中二维形式的能量方程并用有限差分法对其进行了求解,在考虑冲击绝热压缩贡献的基础上计算出了焊接流场中的温度分布。
3.
This paper describes the reason of adiabatic compression produced and its harm to the dissolved acetylene production.
介绍了绝热压缩产生的过程对溶解乙炔生产的安全影响以及有关预防措施。
4) quasi-isentropic compression
准等熵压缩
1.
Theoritical analysis of quasi-isentropic compression via flier-plate with grade wave impadence;
利用多层阻抗梯度飞片产生准等熵压缩的理论解析
2.
By using such flier-plate material, quasi-isentropic compression to target material or projectile can be realized, and based on it hypervelocity launching of projectile is further accomplished.
利用波阻抗梯度飞片材料可以实现对靶材料或二级飞片的准等熵压缩和超高速发射,进而能够在实验室条件下获得相当于核爆水平的极端超高压状态,从而为核武器的设计和武器物理研究提供了现实、可行的研究手段。
5) compression isentrope
等熵压缩线
1.
The equation of compression isentropes derived from linear and quadratic Hugoniot curves has been obtained by employing the Hugoniot as the reference of Grüneisen EOS as well as from p=(f(e,v)) form EOS directly.
将冲击Hugoniot线作为Grüneisen物态方程的参考线,以冲击的初始状态为参考状态,推导得到线性和二次曲线表示的冲击绝热线所对应的等熵压缩线方程,计算了200 GPa压力范围内铝和铜两种材料的等熵压缩线,并且计算了以Hugoniot关系为基础的Appy经验物态方程导出的等熵压缩线。
2.
5 developed by us,compression isentropes of copper T1,LY12 aluminum,and pure aluminum L1 are measured up to 40 GPa by Doppler pins system(DPS) and Velocity Interferometer System for Any Reflectors(VISAR),respectively.
5,利用全光纤位移干涉仪(Doppler Pins System,DPS)、激光速度干涉计(Velocity Interferometer System for AnyReflectors,VISAR)两种测试手段,以及反积分数据处理方法,实验测量了40 GPa压力范围内T1铜、LY12硬铝和L1纯铝3种材料的准等熵压缩线,将实验准等熵压缩线与基于Grüneisen状态方程的理论等熵压缩线和冲击Hugoniot线进行了比较。
6) quasi isentropic compression
准等熵压缩
1.
In the present paper, a theoretical model of generating quasi isentropic compression via the W Mo Ti system flyer was established, and the numerical simulation has been carried out.
结果表明 ,梯度飞片对靶产生的压缩是逐步进行的 ,靶板的自由面速度也是逐渐提高的 ,准等熵压缩过程的加载速率远低于传统冲击压缩 。
2.
Take water and tantalum for examples,the calculation results show this kind of flyers can produce good effects of quasi isentropic compression for water and tantalum,and the result for water is in accord with the reference data,the calculation results for the interface velocity between Ta/LiF is in accord with the experime.
以水和钽为靶的计算结果显示 ,这种多层组合飞片对水和钽均产生了很好的准等熵压缩效果。
补充资料：等熵压缩技术
当作用在物体表面的脉冲载荷呈缓慢加载，而且在整个测量时间内受压物体内的压缩波还没有演化成具有陡峭波阵面的冲击波的时候（见固体中的冲击波），物质内部的受压过程是等熵的称等熵压缩。
目前，有两种产生等熵压缩的主要方法，一种是磁场压缩技术，另一种是斜波发生器。
磁场压缩技术 典型装置见图1。它是由电容器组向线圈放电，以便在柱形空腔中产生初始强磁场。当系统工作时，先由雷管引爆高级炸药，用以驱动柱壳形飞片朝柱轴方向飞行。由于飞片是用良导体制成的，在飞片向柱轴飞行的过程中，腔内"拘捕"的初始磁力线不易漏失到飞片中，故腔内磁力线会随飞片向内运动而不断受到"压缩"，从而增强了腔内磁场强度。在上述过程中，靠近飞片附近的磁力线总是首先受到压缩，但是由于电磁场的扰动是以光速传播，它远远大于飞片速度，故可以认为被压缩磁场"瞬时地"在整个腔内达到平衡。由于压强 p与磁感应强度B的平方成正比(p=B2/4π)，故在飞片飞行过程中所引起的磁感应强度的变化会使中心试件受到不断增强的压力作用而处于等熵压缩状态。
斜波发生器 一种能把具有陡峭阵面的冲击波改造成弥散状阵面的压缩波整形器，以削弱冲击波阵面上粘性和热传导损耗所导致的熵增影响，而实现等熵压缩过程（图2）。制成斜波发生器的材料，其物态方程大致应满足以下条件-2＜Г(v)＜1/3，
式中Г、v 分别为格临爱森参数 (见固体状态方程)和比容，某些玻璃陶瓷能满足上述条件。实践中，通过改变制成斜波发生器材料的厚度，可以调整压缩波的上升时间。其值一般在几十纳秒到数百纳秒的范围内变化。
目前，有两种产生等熵压缩的主要方法，一种是磁场压缩技术，另一种是斜波发生器。
磁场压缩技术 典型装置见图1。它是由电容器组向线圈放电，以便在柱形空腔中产生初始强磁场。当系统工作时，先由雷管引爆高级炸药，用以驱动柱壳形飞片朝柱轴方向飞行。由于飞片是用良导体制成的，在飞片向柱轴飞行的过程中，腔内"拘捕"的初始磁力线不易漏失到飞片中，故腔内磁力线会随飞片向内运动而不断受到"压缩"，从而增强了腔内磁场强度。在上述过程中，靠近飞片附近的磁力线总是首先受到压缩，但是由于电磁场的扰动是以光速传播，它远远大于飞片速度，故可以认为被压缩磁场"瞬时地"在整个腔内达到平衡。由于压强 p与磁感应强度B的平方成正比(p=B2/4π)，故在飞片飞行过程中所引起的磁感应强度的变化会使中心试件受到不断增强的压力作用而处于等熵压缩状态。
斜波发生器 一种能把具有陡峭阵面的冲击波改造成弥散状阵面的压缩波整形器，以削弱冲击波阵面上粘性和热传导损耗所导致的熵增影响，而实现等熵压缩过程（图2）。制成斜波发生器的材料，其物态方程大致应满足以下条件-2＜Г(v)＜1/3，
式中Г、v 分别为格临爱森参数 (见固体状态方程)和比容，某些玻璃陶瓷能满足上述条件。实践中，通过改变制成斜波发生器材料的厚度，可以调整压缩波的上升时间。其值一般在几十纳秒到数百纳秒的范围内变化。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条