2) heat expansion gap
热膨胀间隙
1.
Therefore there must be specified radial heat expansion gap between the core and the frame.
进行分析研究，推导出一个计算铁心径向热膨胀间隙的公式，供计算应用。
3) clearance for expansion
膨胀补偿间隙
4) time dilation
时间膨胀
1.
Discussion on the relation between relativity of simultaneity and both of time dilation and length contraction;
同时性的相对性与时间膨胀及长度收缩
2.
It discusses theory of relativity featuring the characteristics of time and space, the principles of equivalence and general covariance in general relativity, gravitational field equations, the principle of relativity, time dilation, contraction of length, and gravitational waves in gravitational field.
对相对论中的时间和空间特性进行了探讨,分析了广义相对论中的等效原理和广义协变原理,讨论了爱因斯坦引力场方程,研究了相对性原理、引力场中的时间膨胀、长度收缩和引力波。
3.
Based on the principle of Einsteins relativity and the principle of constancy of light velocity, an expression of Doppler effect of light wave in vacuum is also deduced by using the formula of time dilation in special relativity.
考虑到波源和接收器相对于介质同时沿不同方向运动,推导出普遍情况下的机械波多普勒效应表达式·基于爱因斯坦的相对性原理和光速不变原理,利用狭义相对论的时间膨胀公式,推导出光在真空中的多普勒效应表达式·这一推导方法简单明了,物理概念清晰·最后给出了应用多普勒效应表达式的两个实例
5) time expansion
时间膨胀
1.
On the time expansion and length contraction;
关于时间膨胀和长度收缩的研究
2.
The following conclusion is drawn: By now, no experiments which are in accordance with Einstern s requirements can be found in the literature, these experiments can at best prove time expansion exists and is absolute.
就狭义相对论有无实验基础,能否用实验来证实狭义相对论,时间膨胀、空间收缩的相对性是否存在,洛伦兹变换是相对的还是绝对的等一系列问题进行了分析和讨论,并得出了这样的结论:目前在文献中所能查到的实验没有一个符合爱因斯坦所提出的要求,这些实验只能证实时间膨胀是存在的并且具有绝对性,但不能证实相对论的正确性。
3.
The Lorentz transfer of time coordinates is the sum of two times,one related to time expansion and the other to the relativity of photon′s flight time from the radiant to the receiver.
证明了时间坐标的洛伦兹变换是两个时间的和 :一个与时间膨胀有关 ,另一个与光子从光源到接收器的飞行时间的相对性有关 。
补充资料：材料热膨胀
材料热膨胀
thermal expansion of material
材料热膨胀比ermal expansion of material材料在一定的压力下，因温度变化而表现出尺寸变化的现象。在研究单摆的时间测量过程中，荷兰P.van穆申布鲁克(Musschenbrock)在1730年测量了几种用于单摆的金属材料的热膨胀。 为了对材料的热膨胀进行定量描述，定义了热膨胀系数。 _1，口V、_Qv一~补，、飞万万少尸二常致 犷份l式中av为体膨胀系数，V为体积，T为温度，尸为压力。对于线性或单向情况: _1，弘、山-一了一又-不万布夕尸=常数 JJ 01式中。为线膨胀系数，L为长度。热膨胀系数是一个二阶对称张量:Ql山吼兔处嘶飞兔飞式中a1，处，兔描述体积变化;山，兔，瀚描述形状变化。对于具有不同对称性的材料，这几个系数的情况不同，对各向同性材料价=a2二伪，其余3项为零。 当固体处于德拜温度以下时，a随温度变化很快。温度高于德拜温度时，Q近似于常数。一般材料在室温时，一有如下近似关系 Z二几〔1·十。(t一拓)〕民七中而为温度而时的长度，l为温度为t时的长度。 对于热膨胀系签玫的侧量方法的研究，开始于18世纪。主要方法为:(习力学方法，如顶杆法;②电学方法，如电容法、电撼专法;③光学方法，如干射法，衍射法;④X射线衍射余专。目前对线膨胀的测量灵敏度可达10一13。 关于固体热膨胀的微观理论，与晶格振动理论的发展密切相关。固体内原子的线性谐振不能引起体积的变化。热膨胀是由于热激发振动的非线性引起的。E.格临爱森(Gruneisen)生良早对热膨胀的理论进行了系统研究，他引户、了准简谐振动模型，指出膨胀系数和固体的定容比热成正比。在」低温下(小振幅振动)膨胀系数趋近于零。除了晶格非诣‘振动外，材料的电、磁作用，缺陷、相变等都与热膨上长性质有密切关系。所以对热膨胀的测量极大地增长了弓戈们对以上各领域的知识。 以上主要介绍了卜团体材料的热膨胀，对于气体及液体，其分子作用机制2乏数据表现的方式都与固体不同。 对于理想气体有 尸VR T一G式中尸为绝对压力，飞/为比体积，T为绝对温度，R为理想气体常数，‘为分子重量。体膨胀系数 1，口V、街=万7、石万布夕尸=常数 y门J工对理想气体av为l/T。真实气体由范德瓦耳斯(Vander Waals)方程描述。 对于液体，沂是压力和温度的函数。尽管Qv通常在大温度范围内被认为是常数(如液体膨胀温度计)，但有些变化需要考虑，如水在温度由oaC到4oC变化时收缩而在此之上膨胀。
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参考词条