1) electronic specific heat
电子比热
2) the specific heat coefficient
电子比热系数
3) electronic specific heat branches
电子比热容分枝
4) molecular specific heat
分子比热
5) assimilate heat and electricity
热电比拟
1.
A engineering calculating method of the performance of ground heat exchanger is introduced from heating reaction performance curve of cell ground heat exchanger of Ground-source heat pump system by assimilate heat and electricity at all in this paper.
从整体用热电比拟法,由土壤源热泵单元埋管换热器的热响应特性曲线推导出了单元埋管换热器性能的工程计算方法。
2.
A new test model of soil thermal properties was presented based on the assimilate heat and electricity theory and the corresponding test platform was established.
基于热电比拟分析的理论,建立了地源热泵土壤热物性热电比拟的测试模型,并搭建了地源热泵土壤热物性测试实验台;对实验数据进行分析后,得出了西安地区土壤热物性参数的数据,验证了热电比拟模型测试土壤热物性参数的准确性。
6) heat-to-electric ratio
热电比
1.
It also gives the extraction volume and heat-to-electric ratio when the thermal efficiency of the whole power plant reaches the specified energy-saving index.
简述与计算我国热电联产大中型机组、常用背压机组如何匹配抽凝机组选型方案,使其发电(供电)标准煤耗率达到2007年全国6MW及以上火电机组的平均值,在全厂热效率达到节能界定指标时的抽汽量及热电比,为新建热电厂机组选型和老厂改造以及讨论《不同类型城市和地区热电联产装机选型方案》时参考。
补充资料：电子比热容
金属中的自由电子在极低温时所表现的对比热容的贡献。按经典的能量均分定理,金属中N个自由电子对热容的贡献应为（k是玻耳兹曼常数），但在室温下的实测结果，却比此值小两个数量级，这表明经典的处理方法对此问题是不适用的。
实际上,金属中的电子作为一种微观粒子,是受─泡利不相容原理制约,并遵从费密-狄喇克统计分布的（见量子统计法）。热力学温度为T时，能量为ε的一个量子态上的平均电子数为,
其中μ是化学势。在温度T为零时,μ＝μo,μo称为费密能量，是0K时电子的最大能量，等于,其中m是电子质量，V是金属体积。0K时电子的分布是
嬞＝1，当ε＜μo时；
嬞＝0, 当ε＞μo时。
如图1所示。这表明，0K时电子只能从最低的能态填起，一个一个地填充到ε=μo上的态为止。
由于电子热运动的能量比费密能量小两个数量级，这只能使能量在μo附近kT范围内很少的电子参与热运动，对热容作出贡献。因为在泡利不相容原理的限制下，能量小于μo-kT的电子,获得热能后，至多只能达到小于μo的能态上，而那里的能态还可能被能量更高的电子所占据。图2按一个量子态上平均电子数公式，画出了T＞0K时的分布。可见，嬞在μo附近很快地下降，即温度不太高时，大部分电子未参与热运动。
对电子热容的定量计算结果是，这已得到了实验的证实。
也就是说，常温下金属热容决定于点阵离子振动的热容，而可以忽略电子对金属热容的贡献。但在低温下，点阵离子振动的热容按T3规律下降（见德拜模型），电子热容则按T规律下降。一般,在T＜3K时电子对热容或者说对比热容的贡献就不能忽略了,而在T＜1K时，这部分贡献起主要作用。当然，在T→0K时,电子热容或电子比热容也趋于零。
实际上,金属中的电子作为一种微观粒子,是受─泡利不相容原理制约,并遵从费密-狄喇克统计分布的（见量子统计法）。热力学温度为T时，能量为ε的一个量子态上的平均电子数为,
其中μ是化学势。在温度T为零时,μ＝μo,μo称为费密能量，是0K时电子的最大能量，等于,其中m是电子质量，V是金属体积。0K时电子的分布是
嬞＝1，当ε＜μo时；
嬞＝0, 当ε＞μo时。
如图1所示。这表明，0K时电子只能从最低的能态填起，一个一个地填充到ε=μo上的态为止。
由于电子热运动的能量比费密能量小两个数量级，这只能使能量在μo附近kT范围内很少的电子参与热运动，对热容作出贡献。因为在泡利不相容原理的限制下，能量小于μo-kT的电子,获得热能后，至多只能达到小于μo的能态上，而那里的能态还可能被能量更高的电子所占据。图2按一个量子态上平均电子数公式，画出了T＞0K时的分布。可见，嬞在μo附近很快地下降，即温度不太高时，大部分电子未参与热运动。
对电子热容的定量计算结果是，这已得到了实验的证实。
也就是说，常温下金属热容决定于点阵离子振动的热容，而可以忽略电子对金属热容的贡献。但在低温下，点阵离子振动的热容按T3规律下降（见德拜模型），电子热容则按T规律下降。一般,在T＜3K时电子对热容或者说对比热容的贡献就不能忽略了,而在T＜1K时，这部分贡献起主要作用。当然，在T→0K时,电子热容或电子比热容也趋于零。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条