1) liquid metal charge
液态金属装入
2) liquid metals
液态金属
1.
Based on the law of electromagnetic induction,a method to measure the magnetic susceptibility variation of liquid metals was proposed and the instrument was developed.
提出一种基于电磁感应原理的测量液态金属材料磁化率变化的方法并开发相应装置,分析该装置的基本工作原理。
2.
Development of the method to measure the susceptibility of the liquid metals is simply introduced in the paper.
简要介绍了液态金属材料磁化率测量方法的研究进展,着重论述了电子自旋共振和法拉第方法在测量液态金属磁化率中的原理和具体应用。
3.
Measuring methods and theoretical studies of diffusion in liquid metals were introduced.
介绍了液态金属扩散系数的测量方法和理论研究,对比了各种实验方法的优缺点,分析了理论计算对实测结果的偏差原因,并指出了存在的问题和发展方向。
3) Liquid metal
液态金属
1.
Overview on viscosity of liquid metals;
液态金属粘滞性的研究进展
2.
A simulation on rapid solidification of liquid metal Ga;
液态金属Ga的快速凝固模拟
3.
Numerical calculation for magnetic flux density and electromagnetic pressure under dual frequency electromagnetic shaping of liquid metal;
液态金属双频电磁成形中磁感应强度和电磁压力的数值计算
4) liquid metal In
液态金属In
1.
Simulation study of microstructure transition of liquid metal In during solidification processes;
液态金属In凝固过程中微观结构转变的模拟研究
5) current collecting equipment with liquid meta
液态金属集电装置
6) liquid metal Ga
液态金属Ga
1.
A simulation study for the effects of cooling rate on evolution of microstructures during solidification of liquid metal Ga;
冷速对液态金属Ga凝固过程中微观结构演变影响的模拟研究
补充资料：液态金属
和简单的非金属液体有许多共同点，60年代以来对它研究较多。但至今人们对它的结构细节仍不清楚。熔融金属的X射线或中子散射可得其径向分布函数g(r)(见非晶态材料的结构模型),它在平均意义上描述熔体结构。当r＜σ(σ为原子有效直径,图1)，g(r)＝0,说明原子似硬球,不能互相贯穿, r大于2～3nm时，原子完全无规排列,g(r)→1。原子周围最近邻的原子数叫配位数Z，
其中ρ0是熔体粒子数密度。绝大多数金属熔化时体积约增大5％，原子序数Z减小，金属键不变。少数"反常金属"（如Ga、Ge、Bi、Sb等）熔化时体积约收缩5％，Z增加，共价键部分地变为金属键。各种金属熔化后结构趋于相近,Z在9～12左右。熔体的Z和r1随温度上升而稍改变，但g(r)基本特点不变。
液态金属可看作由正离子流体和自由电子气组成的混合物。自由电子受到"赝原子"（它由正离子和起屏蔽作用的自由电子云组成）的很弱的势作用。两个正离子间，除了直接的静电排斥势外，还有一种间接的通过自由电子气而相互作用的势，上述两种势的叠加称为原子-原子的有效势??(r)。理论分析指出：φ(r)在长程内有振荡（图2）。人们已建立联系φ(r)和g(r)的积分方程，可以从 φ(r)求解g(r)，或从 g(r)求期φ(r)。用"硬球模型"可很好地阐明液态金属的结构和某些热力学性质。倘若取φ(r)为"硬球势"，并配以合适的硬球直径，同样能得到与实验一致的g(r)。通过傅里叶变换由衍射强度求得的g(r)总有一定误差，人们至今不能肯定或否定熔体φ(r)振荡的存在。
金属熔化后比热容稍增加，其熔体自扩散系数是晶态的105倍，这些说明熔体原子作微振动,而振动中心在熔体内可流动。由熔体中子非弹性散射（见中子衍射）可得动力学信息：测定熔体（如熔融锡或铅）非弹性相干截面可研究粒子的集体运动。实验指出，在远低于临界点的温度范围内,熔体存在某种类似声子的元激发,熔体可作横波振动。
金属熔体剧冷到低于某个玻璃态转变温度Tg时可能变成金属玻璃。通常把粘滞系数超过 1013泊的过冷熔体叫做金属玻璃。金属难于过热到熔点以上。金属熔化至今没有完好的理论。
金属熔化后其电阴率、热导率、温差电势率等略有改变,但数量级与晶态的相同。熔化前后电阴率比ρ/ρ约为2，热导率比λ/λ在1～2之间。熔融金属仍是良导电、导热体。在核反应工程中常用液态金属作载热体。绝大多数金属熔化时霍耳系数R近乎不变。熔体ρ与温度近似无关,可以用自由电子模型处理。金属磁化率ⅹ由离子xe和自由电子xe组成。金属熔化后离子抗磁性基本不变("反常"金属除外),磁化率增量，测量 Δx可研究金属熔化时电子状态的改变。不同金属熔化后其电、磁、光等性质趋于相近。
人们开始研究液态金属电子结构，特别对过渡元素、稀土元素及其合金熔体所知甚少。例如：在压力下加热熔体时可使它（如Fe、Ni、Ce等）变成液态半导体。某些二元合金（如Cs和Au）在一定浓度下自由电子不能导电。些都是液态金属物理中的前沿问题。
参考书目
T.E.Faber,Theory of Liquid мetals, Cambridge,London and New York, 1972.
S.Takeuchi, ed., The Properties of Liquid мetals, Taylor and Fracis, London, 1973.
其中ρ0是熔体粒子数密度。绝大多数金属熔化时体积约增大5％，原子序数Z减小，金属键不变。少数"反常金属"（如Ga、Ge、Bi、Sb等）熔化时体积约收缩5％，Z增加，共价键部分地变为金属键。各种金属熔化后结构趋于相近,Z在9～12左右。熔体的Z和r1随温度上升而稍改变，但g(r)基本特点不变。
液态金属可看作由正离子流体和自由电子气组成的混合物。自由电子受到"赝原子"（它由正离子和起屏蔽作用的自由电子云组成）的很弱的势作用。两个正离子间，除了直接的静电排斥势外，还有一种间接的通过自由电子气而相互作用的势，上述两种势的叠加称为原子-原子的有效势??(r)。理论分析指出：φ(r)在长程内有振荡（图2）。人们已建立联系φ(r)和g(r)的积分方程，可以从 φ(r)求解g(r)，或从 g(r)求期φ(r)。用"硬球模型"可很好地阐明液态金属的结构和某些热力学性质。倘若取φ(r)为"硬球势"，并配以合适的硬球直径，同样能得到与实验一致的g(r)。通过傅里叶变换由衍射强度求得的g(r)总有一定误差，人们至今不能肯定或否定熔体φ(r)振荡的存在。
金属熔化后比热容稍增加，其熔体自扩散系数是晶态的105倍，这些说明熔体原子作微振动,而振动中心在熔体内可流动。由熔体中子非弹性散射（见中子衍射）可得动力学信息：测定熔体（如熔融锡或铅）非弹性相干截面可研究粒子的集体运动。实验指出，在远低于临界点的温度范围内,熔体存在某种类似声子的元激发,熔体可作横波振动。
金属熔体剧冷到低于某个玻璃态转变温度Tg时可能变成金属玻璃。通常把粘滞系数超过 1013泊的过冷熔体叫做金属玻璃。金属难于过热到熔点以上。金属熔化至今没有完好的理论。
金属熔化后其电阴率、热导率、温差电势率等略有改变,但数量级与晶态的相同。熔化前后电阴率比ρ/ρ约为2，热导率比λ/λ在1～2之间。熔融金属仍是良导电、导热体。在核反应工程中常用液态金属作载热体。绝大多数金属熔化时霍耳系数R近乎不变。熔体ρ与温度近似无关,可以用自由电子模型处理。金属磁化率ⅹ由离子xe和自由电子xe组成。金属熔化后离子抗磁性基本不变("反常"金属除外),磁化率增量，测量 Δx可研究金属熔化时电子状态的改变。不同金属熔化后其电、磁、光等性质趋于相近。
人们开始研究液态金属电子结构，特别对过渡元素、稀土元素及其合金熔体所知甚少。例如：在压力下加热熔体时可使它（如Fe、Ni、Ce等）变成液态半导体。某些二元合金（如Cs和Au）在一定浓度下自由电子不能导电。些都是液态金属物理中的前沿问题。
参考书目
T.E.Faber,Theory of Liquid мetals, Cambridge,London and New York, 1972.
S.Takeuchi, ed., The Properties of Liquid мetals, Taylor and Fracis, London, 1973.
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条