补充资料：雷其极点

    　　散射振幅在角动量复平面上的极点。这种极点的位置随能量的改变而变动。
　　
　　散射振幅几乎包含了散射问题的全部信息。二体弹性散射的散射振幅是体系的能量 E和角动量 l的函数。通常对于散射振幅的分析多限于 l等于正整数的物理值。 在20世纪50年代末期, 意大利的T.雷其深入细致地研究了散射振幅的性质，发现对于通常所涉及的、具有良好行为的作用势，其散射振幅均可延拓到 l的复平面上去(Rel≥-n)，并且在l复平面上可能具有极点。这种极点称为雷其极点。位于 l等于正整数附近的雷其极点就对应体系的束缚态（或共振态）,其极点位置在l复平面上的虚部（大于零）与该束缚态的宽度有关。
　　
　　体系能量E 变更时,雷其极点的位置也随之移动,由此在 l复平面上所画出的轨迹称为雷其轨迹。这种轨迹反映出体系的共振态的能量与角动量的关系。后来雷其极点和雷其轨迹的概念被推广到量子场论的 S 矩阵中去，并在粒子物理学中得到广泛应用，实验发现：具有相同内部量子数（如同位旋、奇异数）的低质量强子的能量和自旋J的关系,都在一条直线的雷其轨迹上。而所有低质量强子的雷其轨迹是一组几乎平行的直线，Δ 粒子的雷其轨迹(m为质量)如图所示。这一现象含有关于强子结构的深刻意义，受到人们的普遍重视。
　　
　　通常用分波相移法来分析低能散射实验，但对高能散射，此法实际上失效。雷其极点理论提供了一种分析高能散射实验的方法，对散射过程a+b→c+d存在交叉过程a+廀→c+姼、其中姼、廀分别为b和d的反粒子,后一过程称前一过程的交叉道。雷其极点理论认为高能散射实验可用交叉道的主导的雷其极点的位置及在此极点处散射振幅的留数来分析。这些也是近来分析高能散射实验时常用的物理参量。为了解释很高能量的实验，除了引进雷其极点项外，人们还建议引进散射振幅在复角动量平面上的割线项，这种割线称为雷其割线。在雷其极点理论基础上发展起来的对偶共振理论，也是分析高能散射的理论工具之一。
　　

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