2) thermal conduction equation
热传递方程
1.
However, the numerical solution to the thermal conduction equation of the overpressure stratum has not been proved very effectively.
盆地超压层段的地热场模拟对超压成因研究及油气生成、排放机理分析有重要意义 ,但求解超压层段的热传递方程的数值解法至今仍没有被很好地解决 。
3) radiative transfer equation
辐射传递方程
1.
Solution of radiative transfer equation in anisotropic scattering plane-parallel medium using DRESOR method;
平行板间各向异性散射介质辐射传递方程求解
2.
The radiative transfer equation (RTE) is solved using the finite difference method.
为了计算多层隔热结构(由多个反射屏和非灰体半透明纤维隔热层构成)中瞬时耦合辐射和传导的热传递,构建了多层隔热结构的瞬时耦合辐射和传导热传递的数值模型,并且分别采用有限体积法和有限差分法求解能量方程和辐射传递方程(Radiativetransferequation,RTE),而光谱的散射和吸收系数以及相函数则由米(Mie)理论求得,从而在更广泛的范围内为金属热防护系统的隔热纤维材料提供了广阔的选择余地。
4) energy transfer equation
能量传递方程
1.
Using some similar characteristics of typhoon wave spectrum and wave parameters, a spectrum parameter model of yandom-growth energy transfer equation of typhoon waves has been derived and employed to numerical simulation of typhoon waves.
在分析国内外台风浪资料的基础上,提出了一个成长型的台风风浪谱;利用台风风浪谱和波要素的某些相似性质,以参量化的形式导出台风浪随机成长的能量传递方程的谱参量模型,并进行台风浪数值计算,取得较好的成果。
5) Equations of torque transmission
力矩传递方程
6) radiative entropy transfer equation
辐射熵传递方程
1.
With hypothesis that radiation is incoherent,based on Planck\'s definition of radiative entropy,radiative entropy transfer equation and local radiative entropy generation in semitransparent graded index medium are derived.
在非相干辐射条件下,基于Planck光谱辐射熵强度定义,导出半透明梯度折射率介质内光谱辐射熵传递方程,以及局部辐射熵产率理论表达式。
补充资料：热传递
改变系统内能的两种方式之一，另一种方式为作功。在没有作功而只有温度差的条件下，能量从一个物体转移到另一个物体，或从物体的一部分转移到另一部分的过程称为热传递。在热传递过程中，一般用热量来量度内能改变的多少。热传递又分为热对流、热传导、热辐射。实际上，这三种传热方式常常同时并存，因而，增加了过程的复杂性。对于固体热源，当它同周围媒质温度差不很大时（约50°C以下），热源向周围媒质传递的热量Q可由牛顿冷却定律：
来计算，其中s为进行热量交换的表面积且在s上热量交换是均匀的，θ是固体的温度，θo是远离热源处的媒质温度，t是进行热交换的时间，α是表面热传递系数。
热对流 流体依靠其宏观流动而实现的热传递过程称为热对流。其特点是，在热量传递的同时，伴随着大量分子的定向运动。热对流又分为自然对流和强迫对流。
①自然对流。当流体内部存在温度梯度，进而出现密度梯度时，高温处流体的密度一般小于低温处流体的密度（水在0～4°C的反常膨胀等除外）。如果密度由小到大对应于它们在空间的位置是由低到高，则受重力作用，流体便开始流动。又由于高温处分子无规则运动的平均动能较低温处大，从而出现了热量由高温处传向低温处的现象。冬天室内的取暖设备就是借助室内空气的自然对流来传热的。大气及海洋中也存在着这种热对流现象。
②强迫对流。靠外来作用使流体作循环流动，从而进行热量传递。
热传导 不借助于物质的宏观移动，而靠分子、原子、电子等间的相互作用使热量由高温物体传向低温物体（或由物体的高温部分传向低温部分）的宏观过程称为热传导。气、液、固三态物体中都能发生这种传热过程。
根据傅里叶实验定律，在dt时间内流过面积元ds的热量为
式中负号表示热量沿温度减小的方向传递，表示ds所在处沿ds法线方向的温度梯度, λ(x,y,z)称为物体在(x,y,z)处的热导率,其值决定于物质的导热性能。
热辐射 借助电磁波传递能量的方式称为热辐射。它具有连续的辐射能谱，波长自远红外区延伸至紫外区，但主要靠波长较长的红外线。辐射源表面在单位时间内、单位面积上所发射（或吸收）的能量同该表面的性质及温度有关，表面越黑暗越粗糙，发射（吸收）能量的能力就越强。
不同物体对同样电磁波的吸收、穿透和反射的程度各不相同。物体吸收的辐射能同射到物体上的总辐射能之比a称为吸收系数；反射的部分同总辐射能之比r称为反射系数；穿透部分同总辐射能之比t称为穿透系数。三者间有下列关系a+r+t＝1。
当t＝1时，a＝r＝0，称为理想透射体；
当r＝1时，a＝t＝0，称为理想反射体；
当a＝1时，t＝r＝0，称为理想黑体。
一个物体向外辐射能量的同时，还吸收从其他物体辐射来的能量。如果物体辐射出去的能量恰好等于在同一时间内所吸收的能量，则辐射过程达到平衡，称为平衡辐射，此时物体具有固定的温度（见普朗克公式）。
参考书目
霍尔曼著，马庆芳等译：《传热学》，人民教育出版社，北京，1979。(J. P. Holman, Heat Transfer, 4th ed., McGraw Hill, New York, 1976.)
杨世铭主编：《传热学》，人民教育出版社，北京，1980。
来计算，其中s为进行热量交换的表面积且在s上热量交换是均匀的，θ是固体的温度，θo是远离热源处的媒质温度，t是进行热交换的时间，α是表面热传递系数。
热对流 流体依靠其宏观流动而实现的热传递过程称为热对流。其特点是，在热量传递的同时，伴随着大量分子的定向运动。热对流又分为自然对流和强迫对流。
①自然对流。当流体内部存在温度梯度，进而出现密度梯度时，高温处流体的密度一般小于低温处流体的密度（水在0～4°C的反常膨胀等除外）。如果密度由小到大对应于它们在空间的位置是由低到高，则受重力作用，流体便开始流动。又由于高温处分子无规则运动的平均动能较低温处大，从而出现了热量由高温处传向低温处的现象。冬天室内的取暖设备就是借助室内空气的自然对流来传热的。大气及海洋中也存在着这种热对流现象。
②强迫对流。靠外来作用使流体作循环流动，从而进行热量传递。
热传导 不借助于物质的宏观移动，而靠分子、原子、电子等间的相互作用使热量由高温物体传向低温物体（或由物体的高温部分传向低温部分）的宏观过程称为热传导。气、液、固三态物体中都能发生这种传热过程。
根据傅里叶实验定律，在dt时间内流过面积元ds的热量为
式中负号表示热量沿温度减小的方向传递，表示ds所在处沿ds法线方向的温度梯度, λ(x,y,z)称为物体在(x,y,z)处的热导率,其值决定于物质的导热性能。
热辐射 借助电磁波传递能量的方式称为热辐射。它具有连续的辐射能谱，波长自远红外区延伸至紫外区，但主要靠波长较长的红外线。辐射源表面在单位时间内、单位面积上所发射（或吸收）的能量同该表面的性质及温度有关，表面越黑暗越粗糙，发射（吸收）能量的能力就越强。
不同物体对同样电磁波的吸收、穿透和反射的程度各不相同。物体吸收的辐射能同射到物体上的总辐射能之比a称为吸收系数；反射的部分同总辐射能之比r称为反射系数；穿透部分同总辐射能之比t称为穿透系数。三者间有下列关系a+r+t＝1。
当t＝1时，a＝r＝0，称为理想透射体；
当r＝1时，a＝t＝0，称为理想反射体；
当a＝1时，t＝r＝0，称为理想黑体。
一个物体向外辐射能量的同时，还吸收从其他物体辐射来的能量。如果物体辐射出去的能量恰好等于在同一时间内所吸收的能量，则辐射过程达到平衡，称为平衡辐射，此时物体具有固定的温度（见普朗克公式）。
参考书目
霍尔曼著，马庆芳等译：《传热学》，人民教育出版社，北京，1979。(J. P. Holman, Heat Transfer, 4th ed., McGraw Hill, New York, 1976.)
杨世铭主编：《传热学》，人民教育出版社，北京，1980。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
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