1) adiabatic potential curve
绝热势能曲线
2) Adiabatic and diabatic potential-energy curves
绝热/非绝热势能曲线
3) adiabatic potential curve
绝热势曲线
4) an adiabatic curve
绝热曲线
5) potential energy curve
势能曲线
1.
Studies on the full vibrational energy spectra and potential energy curves for ground state of fluorine hydrogen HF and its cation HF+;
氟化氢分子HF及其离子HF~+基态电子态的完全振动能谱和势能曲线的精确研究
2.
The interaction potential energy curves of Li+ and HC2n-have also been calculated.
应用密度泛函理论(DFT)和多体微扰理论(MP2),对Li+与线性碳链HC2n-形成的体系HC2nLi(n=1~8,C∞v)的平衡几何构型、谐振动频率、第一绝热电离能和结合能进行了研究并计算了HC2n-与Li+之间相互作用的势能曲线。
3.
The different geometrical structures and potential energy curves of the molecule PuH_3 are calculated with the discrete variational method(DVM),which is based upon the density functional theory.
基于密度泛函理论的全数值自洽场计算方法———离散变分方法(DVM),数值解相对论Dirac方程,在自由的钚原子和氢原子波函数的数值基及原子能级基础上计算了PuH3分子的不同几何结构及势能曲线。
6) potential curve
势能曲线
1.
The calculated results of thepotential well parameters and the potential curve are in 8ood agreement with published experimentedda
势阶参数和势能曲线的计算结果与实验数据较好地符合。
2.
The QCISD(T) and QCISD method is applied to scan the potential curves for X~2Πstates of SH(D) and OH(D) molecule with 6-311++G(3df,2pd) basis set,respectiv
本文前几部分在简单介绍与分子势能函数研究相关基础理论知识和计算方法的基础上,通过计算、分析比较,在n=3的Murrell-Sorbie解析势能函数的基础上,首次得到了能够正确描述双原子分子特殊势能曲线的n=9的Murrell-Sorbie解析势能函数。
补充资料：绝热流动
对整个流体介质而言，没有热量进出，而且流体内各部分之间没有热传导的流动。热量的进出可借助于流体与周围介质的热传导作用，也可以借助于各种热源来实现。介质的热辐射，介质放电（电能转化为热），介质的化学反应（化学能转化为热）等，都可以看成是某种热源。作绝热流动的流体不存在上述现象。
由于有粘性作用或有激波出现，流体介质会有机械能损耗，转变为热。这种现象虽也能使整个流体介质的热量增加，但这种热量不是自流体外部进入的，绝热流动可以允许这种现象存在。对没有这种机械能损耗的绝热流动，通常称为可逆绝热流动。
严格的绝热流动不允许有任何热传导现象存在。尽管实际的流体介质在温度不均匀分布时总会或多或少要传热，只要热传导现象的影响不大，就可以忽略，把流体的流动看成是绝热的。于是绝热流动研究就具有实际意义。声波和边界层外的气体动力学问题常被看作是绝热流动。如空气中声波的运动，联系温度和热量变化的能量方程为：
，式中ρ为密度;T为热力学温度;p为压力;t为时间;k为热导率;为定压比热；ф为粘性耗损项。若空气中的声波波长为λ，声速为c，在上述能量方程中,惯性项的主要项是,其数量级大小为，而热传导项墷·(k墷T)的数量级为,惯性项与热传导项的量级之比为,用普朗特数Pr表示,则这两者之比为,其中μ为动力粘性系数。对空气而言,Pr≈0.71,c=340米/秒，=1.57×10-5米2/秒。人耳可闻的声波波长一般在10-2～20米的范围，若取λ为10-2米,则这个比值约为1.5×105。因此，热传导项的作用可以完全忽略不计，从而可以认为声波运动是绝热流动。
参考书目
H.W.李普曼、A.罗什柯合著,时爱民等译:《气体动力学基础》,机械工业出版社,北京,1981。(H.W.Liepmann and A.Roshko,Elements of Gasdynamics，John Wiley ＆ Sons,New York,1957.)
由于有粘性作用或有激波出现，流体介质会有机械能损耗，转变为热。这种现象虽也能使整个流体介质的热量增加，但这种热量不是自流体外部进入的，绝热流动可以允许这种现象存在。对没有这种机械能损耗的绝热流动，通常称为可逆绝热流动。
严格的绝热流动不允许有任何热传导现象存在。尽管实际的流体介质在温度不均匀分布时总会或多或少要传热，只要热传导现象的影响不大，就可以忽略，把流体的流动看成是绝热的。于是绝热流动研究就具有实际意义。声波和边界层外的气体动力学问题常被看作是绝热流动。如空气中声波的运动，联系温度和热量变化的能量方程为：
，式中ρ为密度;T为热力学温度;p为压力;t为时间;k为热导率;为定压比热；ф为粘性耗损项。若空气中的声波波长为λ，声速为c，在上述能量方程中,惯性项的主要项是,其数量级大小为，而热传导项墷·(k墷T)的数量级为,惯性项与热传导项的量级之比为,用普朗特数Pr表示,则这两者之比为,其中μ为动力粘性系数。对空气而言,Pr≈0.71,c=340米/秒，=1.57×10-5米2/秒。人耳可闻的声波波长一般在10-2～20米的范围，若取λ为10-2米,则这个比值约为1.5×105。因此，热传导项的作用可以完全忽略不计，从而可以认为声波运动是绝热流动。
参考书目
H.W.李普曼、A.罗什柯合著,时爱民等译:《气体动力学基础》,机械工业出版社,北京,1981。(H.W.Liepmann and A.Roshko,Elements of Gasdynamics，John Wiley ＆ Sons,New York,1957.)
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条