补充资料：绝热退磁

绝热退磁
Adiabatic demagnetization

极限温度热力学性质是量伽刀/kT)的函数。可以认为这种情况是磁能(制约)产H与热能(瓦解)kT的竞争。如果考虑相互作用U是由一个内磁场h引起的，则h在温度Tc之下与H在温度乙之下对于将系统保持于由CB表示的嫡变几近于零的状态是等效的。所以，如给定S，则(产H/kT)为常数，可以写成‘在较粗糙的近似下)产H/T，一U/Tc一产h/T。及Tc/T，~U加H~h/H。为了产生极低的温度T。，要求h和T，小，H大。在传统上，低温物理学家应用电子顺磁体(顺磁盐)，取乙~IK，H在10一60千奥斯特或0.8一4.8毫安·米一‘范围内(磁感强度为10一60千高斯或1一6特斯拉)，达到极限低温2一30mK。如给定一个恒定的本底流人热通量，当最终温度孔愈低，则愈难以将试样维持于此极低温区间。如果在极低温度下S发生陡降，则表示在图中的“升温能量”显然将非常小。折衷的办法是应用不同的盐，或实际上若可以实现的话，将绝热退磁进行到一个非零的终值H，这将使终态温度较高，但增进热容。参阅“嫡”(entropy)条。 核绝热退磁核磁矩比它们离子(电子)磁矩小一两千倍，而它们的相互作用特征温度U/k落在拌K区间，而不是mk区间。核绝热退磁的成功实验完成于50年代中期。首先，如即将从以上讨论中推出的，与在拌K温度区间内所损失(或得到)的一定量的S相联系的总热能是非常小的，所以需要特别注意热绝缘。实际上，曾证明对于一个典型的系统，有可能用常规方法将热漏由量级1尔格·秒一，(l0一，焦·秒一‘)降至1尔格·分一‘(1 .7xlo一，焦·秒一，)。第二，由于基本过程是产H/T，的函数，所以必须采用强度很高的磁场或很低的起始温度(或它们的组合)以补偿产上千倍的缩小。由于要显著绝热退磁(adiabtie demagnetizatior此时立仅涉低(磁滋化，优，大“各向穿率甚1普通之为一彗果是f/刃，)二容。由(刁人了/反磁体加热;勺理论对Cll 消去或减弱施加于一个磁性物质的磁场，该物质与环境处于热绝缘状态。这个过程几哥及顺磁物质，在此过程中造成工作物质温度降致冷)。参阅“顺磁性，，(paramagnetism)。 热力学原理当一个试样在磁场H中被产生一个磁矩M时，对试样能量给出一项贡磷小为一H·M。为简单起见，现在的讨论仅限于同性情况，取环境压力适中，并且该物质的压缅小。于是此情况下的热力学问题可以完全引月情况的热力学结果，其中仅须处处将十尸V杉MH即可(尸是压力，V是体积)。

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