1) infinitely divisible measure
无穷可分测度
2) real-valued infinitely divisible random measure
实值无穷可分随机测度
3) infinitely divisible
无穷可分
1.
a class of infinitely divisible measures m in terms of canonical measure Π associated with m.
基于一个特定二次型的基本代数结果(见引理5),研究一类无穷可分测度的弱Poincaré不等式,在测度空间上得到了该不等式的判别条件与性质。
4) infinite divisibility
无穷可分性
1.
On the infinite divisibility of skewed distributions generated by the normal kernel;
一些正态核斜对称分布的无穷可分性
5) infinitely divisible
无穷可分的
6) infinitely divisible distribution
无穷可分分布
1.
Stable linear processes with infinitely divisible distribution;
具无穷可分分布的稳定线性过程
2.
The author First introduces an infinitely divisible distribution on a real Gel’fnad triple EHE~*.
介绍了实Gel’fand三元组E H E* 上的无穷可分分布,并且讨论其相关性质,如对称性等。
补充资料：无穷粒子随机系统
描述无穷粒子系统的随机场及随机过程。
相变问题是平衡态统计物理中一个很重要的问题。经典的处理方法是研究有限粒子系统的吉布斯态（平衡态）的某些函数（如序参数、比能等）当系统扩张成无穷粒子系统时的性质，从而得到有关相变的结论。由于相变问题本质上是无穷粒子系统的一种集体现象，20世纪60年代后期一些学者用现代概率理论直接定义无穷粒子系统的吉布斯态(吉布斯随机场)。70年代初以来，又陆续提出了一些类型的马尔可夫过程作为吉布斯态的动态模型，这就是无穷质点马尔可夫过程。
吉布斯态 它是描述无穷粒子系统的一种概率分布，为易于理解，以伊辛模型为例来说明。
全体n维整点集记作Zn,设S是Zn的有限子集（参数集），它表示粒子所在的位置，每一u∈S处的粒子的状态ηu=+1或－1，对任何u，v∈S,u≠v，有一数J(u，v)≥0(J (u,v)=J(v,u))与之对应，它表示u、v两处的粒子相互作用的强度，这就是 S上的一个伊辛模型。称集（ηu取定 +1或-1）是整个系统的一个组态(样本点),系统的全体组态集(样本空间)用x表示，令
表组态η∈x的能量，决定x上的一个概率测度,其中β>0为常数。概率μ 称为由J(u,v)决定的(有限)S上的伊辛模型的平衡态，或称吉布斯态。如果令，,xu为取值±1的随机变量,μ为随机向量{xu:u∈S}的一个概率分布。类似地，对S的任何非空子集Λ, 集（ξu取定+1或－1）表示Λ上的子系统的组态,Λ上的子系统的全体组态集用x(Λ)表示。经过计算可得：
命题 在S \Λ上的组态为ξ(∈x (S\Λ))的条件下，Λ上的组态ξ(∈x(Λ))的条件概率等于式中，ξ∪ξ为S上的组态。
这一命题启示了直接定义S=Zn上的伊辛模型的吉布斯态的途径。直观地说,它就是x上具有命题所述性质的概率测度μ，即对Zn的任何有限子集Λ,在Zn\Λ上组态为ξ（∈x(Zn\Λ)）的条件下,Λ上的组态ξ(∈x(Λ))关于μ的条件概率为由(1)定义的μΛ({ξ};ξ)。它的严格数学定义如下:设S=Zn,x，x(Λ)的定义仍如上,其中Λ不一定有限,J (u,v)还满足条件。于是对S的任何有限子集Λ及ξ ∈x(Λ),ξ∈x (S \Λ)，可按(1)定义μΛ({ξ};ξ)，对给定的ξ ∈x (S \Λ)，它是x (Λ)上的概率测度。再令 F为包含一切形如 {ξ∪ξ:ξ∈x(S\Λ)}(ξ ∈x (Λ),Λ为S的有限子集)的组态集的最小σ域,它表示组态的事件σ域；对给定的Λ嶅S，F(Λ)为包含一切形如{ξ∪ξ∪ω：ξ∈x (Λ1)，ω ∈x(S\Λ)}(其中为有限集，ξ∈x(Λ\Λ1))的组态集的最小σ域,它是F中那些在Λ上就能观察到的组态事件组成的σ域。设μ 为F上的概率测度,如果对S的任何有限子集Λ，任何ξ∈x (Λ),条件概率（见条件期望） (2)对μ几乎必然成立，则称μ为S上伊辛模型的吉布斯态。
如果令则xu是(x,F)上取值±1的随机变量，F(Λ)是随机变量族{xu: u∈Λ}所产生的σ域,吉布斯态μ是随机过程{xu:u∈S}的分布，对S的任何有限子集Λ，任何ξ∈x(Λ)， (2┡)对μ几乎必然成立。称具有吉布斯态的随机过程{xu:u∈S}为S上伊辛模型的吉布斯随机场。
伊辛模型的吉布斯态总是存在的m它与函数J(u,v)及参数β有关，但是对给定的J及β,它未必惟一。如果对给定的J,存在βc∈(0,∞)，使当β<βc时,吉布斯态惟一，当β>βc时,吉布斯态不惟一,则称此伊辛模型有相变,βc称为它的临界点。
从这样定义的吉布斯态出发，可以证明用经典方法得到的一些物理结果：①设J(u，v)=J(0,u-v)对一切u,v∈S,u≠v成立,若存在r>0使对一切u∈S且│u│=1有J(0,|u|)≥r,则当n≥2时，伊辛模型有相变。②若当|u-v│=1时J (u,v)=1，当│u-v│≠1时J(u,v)=0，则称相应的伊辛模型为紧邻的。紧邻伊辛模型当 n=1时无相变,当n≥2时有相变；当n=2时,βc已算出（这是L.昂萨格1944年得到的一个著名结果），而对n≥3的情形，βc的值还不知道。求出 n=3时的βc值是一个重要而未解决的问题。关于伊辛模型还有很多没有解决的、在数学上值得研究、在物理上有意义的问题。
不限于伊辛模型,按照(2)的方式还可以定义十分广泛的吉布斯态与正则吉布斯态以及相变的概念，大部分平衡态统计物理的模型都可以纳入这个框架，而且已经得到它们的存在性与惟一性的一些条件。相变问题的研究尚有待深入。
无穷质点马尔可夫过程 从统计物理来看，作为无穷粒子系统的平衡态的吉布斯态应该是系统的某一可逆物理过程的定态。因此在概率论中提出了如下形式的问题：是否存在以(x,F)为状态空间的马尔可夫过程{ηt:t≥0},它的分布满足下列要求：①对任何u,v∈S,u≠v，η∈x，当t→0时，有
(3)式中；②F上的概率测度 μ是伊辛模型的吉布斯态，当且仅当以 μ为初始分布的该过程是一个时间可逆的马尔可夫过程。所谓时间可逆就是当时间"倒转"时，过程的分布不变，即对任何任何Bk∈F，k＝0，1，...，l，都有。 这个问题已经解决。对更一般的с(u,x),由(3)决定的马尔可夫过程称为自旋变相（或称生灭型）过程，它与排他（或称粒子运动型）过程是最早提出的两类无穷质点马尔可夫过程。对自旋变相过程与排他过程的上述问题（可逆性问?猓丫玫浇咏暾慕峁唤昀矗泄д咴谡夥矫娼辛斯ぷ鳌?
无穷质点马尔可夫过程虽然是由平衡统计物理引起的，但近年来不断提出了新的模型。这些模型涉及非平衡统计物理、化学、生物、医学以及社会科学。它的研究已进入非平衡系统的范围，遍历性理论是它的主要研究方向。这是概率论中一个值得注意的正在发展的新分支。
参考书目
陈木法著：《跳过程与无穷粒子系统》，北京师范大学出版社，北京，1986。
普雷斯顿著，严士健等译：《随机场》，北京师范大学出版社，北京，1983。(C.Preston,Rαndom Field,Lecture Notes in Mαthemαtics534,Springer-Verlag,Berlin, 1956.)
D.Ruelle,Stαtisticαl Mechαnics:Rigorous Results,W.A.Benjamin, Reading Mass.,1969.
Ya.G.Sinai,Theory of Phαse Trαnsitions:Rigorous Results, Pergamon Press, London,1982.
T.Liggett,Interαcting Pαrticle Systems,Springer-Verlag, New York,1985.
相变问题是平衡态统计物理中一个很重要的问题。经典的处理方法是研究有限粒子系统的吉布斯态（平衡态）的某些函数（如序参数、比能等）当系统扩张成无穷粒子系统时的性质，从而得到有关相变的结论。由于相变问题本质上是无穷粒子系统的一种集体现象，20世纪60年代后期一些学者用现代概率理论直接定义无穷粒子系统的吉布斯态(吉布斯随机场)。70年代初以来，又陆续提出了一些类型的马尔可夫过程作为吉布斯态的动态模型，这就是无穷质点马尔可夫过程。
吉布斯态 它是描述无穷粒子系统的一种概率分布，为易于理解，以伊辛模型为例来说明。
全体n维整点集记作Zn,设S是Zn的有限子集（参数集），它表示粒子所在的位置，每一u∈S处的粒子的状态ηu=+1或－1，对任何u，v∈S,u≠v，有一数J(u，v)≥0(J (u,v)=J(v,u))与之对应，它表示u、v两处的粒子相互作用的强度，这就是 S上的一个伊辛模型。称集（ηu取定 +1或-1）是整个系统的一个组态(样本点),系统的全体组态集(样本空间)用x表示，令
表组态η∈x的能量，决定x上的一个概率测度,其中β>0为常数。概率μ 称为由J(u,v)决定的(有限)S上的伊辛模型的平衡态，或称吉布斯态。如果令，,xu为取值±1的随机变量,μ为随机向量{xu:u∈S}的一个概率分布。类似地，对S的任何非空子集Λ, 集（ξu取定+1或－1）表示Λ上的子系统的组态,Λ上的子系统的全体组态集用x(Λ)表示。经过计算可得：
命题 在S \Λ上的组态为ξ(∈x (S\Λ))的条件下，Λ上的组态ξ(∈x(Λ))的条件概率等于式中，ξ∪ξ为S上的组态。
这一命题启示了直接定义S=Zn上的伊辛模型的吉布斯态的途径。直观地说,它就是x上具有命题所述性质的概率测度μ，即对Zn的任何有限子集Λ,在Zn\Λ上组态为ξ（∈x(Zn\Λ)）的条件下,Λ上的组态ξ(∈x(Λ))关于μ的条件概率为由(1)定义的μΛ({ξ};ξ)。它的严格数学定义如下:设S=Zn,x，x(Λ)的定义仍如上,其中Λ不一定有限,J (u,v)还满足条件。于是对S的任何有限子集Λ及ξ ∈x(Λ),ξ∈x (S \Λ)，可按(1)定义μΛ({ξ};ξ)，对给定的ξ ∈x (S \Λ)，它是x (Λ)上的概率测度。再令 F为包含一切形如 {ξ∪ξ:ξ∈x(S\Λ)}(ξ ∈x (Λ),Λ为S的有限子集)的组态集的最小σ域,它表示组态的事件σ域；对给定的Λ嶅S，F(Λ)为包含一切形如{ξ∪ξ∪ω：ξ∈x (Λ1)，ω ∈x(S\Λ)}(其中为有限集，ξ∈x(Λ\Λ1))的组态集的最小σ域,它是F中那些在Λ上就能观察到的组态事件组成的σ域。设μ 为F上的概率测度,如果对S的任何有限子集Λ，任何ξ∈x (Λ),条件概率（见条件期望） (2)对μ几乎必然成立，则称μ为S上伊辛模型的吉布斯态。
如果令则xu是(x,F)上取值±1的随机变量，F(Λ)是随机变量族{xu: u∈Λ}所产生的σ域,吉布斯态μ是随机过程{xu:u∈S}的分布，对S的任何有限子集Λ，任何ξ∈x(Λ)， (2┡)对μ几乎必然成立。称具有吉布斯态的随机过程{xu:u∈S}为S上伊辛模型的吉布斯随机场。
伊辛模型的吉布斯态总是存在的m它与函数J(u,v)及参数β有关，但是对给定的J及β,它未必惟一。如果对给定的J,存在βc∈(0,∞)，使当β<βc时,吉布斯态惟一，当β>βc时,吉布斯态不惟一,则称此伊辛模型有相变,βc称为它的临界点。
从这样定义的吉布斯态出发，可以证明用经典方法得到的一些物理结果：①设J(u，v)=J(0,u-v)对一切u,v∈S,u≠v成立,若存在r>0使对一切u∈S且│u│=1有J(0,|u|)≥r,则当n≥2时，伊辛模型有相变。②若当|u-v│=1时J (u,v)=1，当│u-v│≠1时J(u,v)=0，则称相应的伊辛模型为紧邻的。紧邻伊辛模型当 n=1时无相变,当n≥2时有相变；当n=2时,βc已算出（这是L.昂萨格1944年得到的一个著名结果），而对n≥3的情形，βc的值还不知道。求出 n=3时的βc值是一个重要而未解决的问题。关于伊辛模型还有很多没有解决的、在数学上值得研究、在物理上有意义的问题。
不限于伊辛模型,按照(2)的方式还可以定义十分广泛的吉布斯态与正则吉布斯态以及相变的概念，大部分平衡态统计物理的模型都可以纳入这个框架，而且已经得到它们的存在性与惟一性的一些条件。相变问题的研究尚有待深入。
无穷质点马尔可夫过程 从统计物理来看，作为无穷粒子系统的平衡态的吉布斯态应该是系统的某一可逆物理过程的定态。因此在概率论中提出了如下形式的问题：是否存在以(x,F)为状态空间的马尔可夫过程{ηt:t≥0},它的分布满足下列要求：①对任何u,v∈S,u≠v，η∈x，当t→0时，有
(3)式中；②F上的概率测度 μ是伊辛模型的吉布斯态，当且仅当以 μ为初始分布的该过程是一个时间可逆的马尔可夫过程。所谓时间可逆就是当时间"倒转"时，过程的分布不变，即对任何任何Bk∈F，k＝0，1，...，l，都有。 这个问题已经解决。对更一般的с(u,x),由(3)决定的马尔可夫过程称为自旋变相（或称生灭型）过程，它与排他（或称粒子运动型）过程是最早提出的两类无穷质点马尔可夫过程。对自旋变相过程与排他过程的上述问题（可逆性问?猓丫玫浇咏暾慕峁唤昀矗泄д咴谡夥矫娼辛斯ぷ鳌?
无穷质点马尔可夫过程虽然是由平衡统计物理引起的，但近年来不断提出了新的模型。这些模型涉及非平衡统计物理、化学、生物、医学以及社会科学。它的研究已进入非平衡系统的范围，遍历性理论是它的主要研究方向。这是概率论中一个值得注意的正在发展的新分支。
参考书目
陈木法著：《跳过程与无穷粒子系统》，北京师范大学出版社，北京，1986。
普雷斯顿著，严士健等译：《随机场》，北京师范大学出版社，北京，1983。(C.Preston,Rαndom Field,Lecture Notes in Mαthemαtics534,Springer-Verlag,Berlin, 1956.)
D.Ruelle,Stαtisticαl Mechαnics:Rigorous Results,W.A.Benjamin, Reading Mass.,1969.
Ya.G.Sinai,Theory of Phαse Trαnsitions:Rigorous Results, Pergamon Press, London,1982.
T.Liggett,Interαcting Pαrticle Systems,Springer-Verlag, New York,1985.
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条