1) stretch slide
拉伸滑动
2) non-slip drawing machine
无滑动拉伸机
3) stretch slipping
拉伸滑移
4) drawing lubricant oil
拉伸润滑油
5) dynamic tension
动态拉伸
1.
Experimental studies on dynamic tension of metal ring by electromagnetic loading;
实现金属环动态拉伸的电磁加载技术研究
2.
The mechanisms of crack forming and propagation were investigated during dynamic tension under static load by SEM.
采用熔铸法制备的原位自生TiC/Ti复合材料,在SEM中静载动态拉伸,原位观察和研究了裂纹的萌生及扩展机制。
3.
The dynamic tensile properties of tungsten fibers(80%,volume fraction) reinforced Zr based amorphous alloy matrix composite was investigated by means of the Split Hopkinson Pressure Bar(SHPB),and Scanning Election Microscope(SEM) was used to evaluate the fracture mode of the composite under dynamic tension.
采用霍普金森杆拉伸技术研究了W丝体积分数为80%的W丝/Zr基非晶合金复合材料的动态拉伸性能,通过扫描电镜研究了该复合材料动态拉伸断裂模式。
6) dynamic tensile
动态拉伸
1.
In situ SEM study of dynamic tensile in wrought magnesium alloy AZ31B rolling sheet
AZ31B镁合金轧制板材室温动态拉伸的SEM观察
2.
The dynamic tensile test was carried out on both DP and TRIP steel samples with strain rates in the range of 10~2～10~3 s~(-1).
采用气动式间接杆杆型冲击拉伸试验装置对TRIP钢和DP钢在102~103s-1应变率范围的动态拉伸变形行为进行了研究。
3.
By using the equipment of dynamic tensile and SEM, the microstructures of two kinds of high nitrogen austenitic stainless steels are observed.
利用动态拉伸台和SEM对两种高氮奥氏体不锈钢进行了动态拉伸的微观形貌原位观察 实验表明滑移和孪生在高氮奥氏体中同时存在;随着形变量的增加,晶粒内部的滑移线加宽,逐步成为微裂纹;而晶界的结合力较强,没有观察到沿晶断裂;氮的加入会产生固溶强化和间隙强化,增大点阵滑移的阻力,从而降低奥氏体不锈钢的塑性 随着氮含量的增加,试样的延伸率降
补充资料：变形力学问题的滑移线解法
变形力学问题的滑移线解法
slip line solution in mechanics of deformation
线法解析轴对称变形问题也在探索之中。 滑移线场标记方法变形体内任取一点尸，如图 1。以滑移线为边界绕P取一曲边正交的单元体，则使 单元体顺时针转动的最大剪应力方向为a线方向;使 体素反时针转动的最大剪应力方向为夕线方向。若abianxing lixue Wenti de huQyixian iiefa线与尹线构成右手坐标系的轴，则代数值最大的主应变形力学问题的滑移线解法(s lin hne solu一力。的作用线通过第1和第3象限。。线各点切线同tion in mechattics of deformation)利用描述所取坐标轴x轴正向夹角为尹。滑移线转角同平均应力变化关系的亨基(H. Hencky)应力方程求解变形力学间题的方法。变形区内任一点处两个最大剪应力相等并互相垂直，连结各点最大剪应力方向的连续曲线为两族正交滑移线，分别称a和]，/B族滑移线。滑移线在塑性区内构成的正交曲线网称户、1，滑移线网;滑移线网所覆盖的区域称滑移线场。由于滑b入八，‘/尹“移线网分布于整个塑性区并一直延伸到变形体边界，\\二十人寸t//故可根据相应边界条件，由亨基应力方程求解变形区乡袱l/V匕/尸飞由杯一占的亩六仆布_八尸冷匕二三已一一一一二一一—-一x 滑移线解法创立在20世纪20年代。1921年，普./(入入/\/省朗特(L .Prandtl)给出第一个以滑移线场求解变形力//k份件产狱学间题一平冲头压入半无限体的具体方法。卿3/小年，亨基提出了亨基应力方程。1930年，盖林格/(H.Geiringer)提出滑移线场相应速度方程的建立方二，二*、十、、‘，、、，、‘~，‘“‘“少‘产~叫’口1少~~‘，同一~~/J~“J~一/J图1滑移线方向和转角的标记法，从而克服了早期滑移线场只满足应力边界条件，而无法建立满足运动许可条件速度场的困难。其后托姆、二，、，、‘，。二二二六二.、二甘片D儿百思工例戍思叨k--r，不’下思仄胡川山雌’月似J。珊应力莫尔圆与物理平面平面变形塑性区某点尸列诺夫(A.江.ToM月eHoB)等人的著作推进了滑移线理论二、*二二*。.、，二。‘二二、*二，、二，二、。7”峭八、~户川阶JI七”u川寸八““旧’r’民越“旧’少成~卜‘的应力状态可以图2a所示的应力莫尔圆表示，过p的进展。1950年，希尔(R .Hill)等使滑移线理论更系*二、，‘*‘二，二、，。，‘二二一‘、、，、。口”扛仄。工““U甲’布小、加“川/寸仄’日”夕城性卜‘天不点的各特定物理平面如图2b所示。二者的关系为:莫统化并解决不少平面变形的实际间题。
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参考词条